Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
CT^Jc/Jexpf SgjkT).
При налнчин примесей, обусловливающих примесную проводимость полупроводника, С. п. можно наблюдать в диапазоне изменения темп-ры полупроводника, в к-ром зависимость lncrll/T') линейна.
Лит. см. при ст. Полупроводники. И. Л. Бейнихре.
СОБСТВЕННАЯ СИСТЕМА ОТСЧЁТА — система отсчёте, связанная с рассматриваемым телом так, что все точки этого тела покоятся относительно неё. Таким образом, С. с. о. движется вместе с рассматриваемым телом н в общем случае произвольного движения не инер-циальна н вращается. Если тело ограничено в пространстве, то вие его С. с. о. может быть продолжена, вообще говоря, пронзвольным образом и не определена однозначно (она может, напр., деформироваться с течением времени). Однако в нек-рых важных частных случаях существует физически преимуществ, выбор С. с. о. вие тела. Так, если тело жёсткое и движется по инерцни без вращения, то С. с. о. внутри и вне тела может быть выбрана как Жёсткая инерциалъная система отсчёта, (и. с. о.). В случае прямолинейного ускоренного движения жёстиого тела без вращения С. с. о. хотя и не ннерциальна, но также может быть жёсткой внутри и вне тела. Однако в этом случае жёсткая С. с. о. уже не может быть продолжена в пространстве вне тела неограниченно, т. к. силы инерцни в разл. точках разные и неограниченно растут при смещении
на конечное расстояние в направлении действия этих сил. Действительно, скорость V ускоренной системы по отношению к фиксированной и. с. о. с течением времени возрастает, а лореицево сокращение увеличивается. Поэтому задниц по ходу движения коиец жёсткого тела, покоящегося в ускоренной системе, будет «догонять» передний. Т. о., разл. точки тела будут иметь разные ускорения, а следовательно в них будут и разные силы инерцин / по отношению к и. с. о., при этом, когда и —* с, /—* оо. Так, если неи-рая точка системы испытывает ускорение g, то на расстоянии I = CiIg от этой точки силы инерции /—><». Чтобы в этом случае ввести С. с. о.., к-рую можно продолжить во всём пространстве, её выбирают деформирующейся. При более сложных движениях тела, а также если само тело деформируется с течением времени, С. с. о. также должна быть выбрана деформирующейся. Этот же вывод справедлив при движении тела в поле тяготения. При рассмотрении движения деформирующейся непрерывной среды С. с. о. часто называют сопутствующей системой отсчёта. Cm. Относительности теория, Тяготение. И. Д. Новиков.
СОБСТВЕННАЯ ЧАСТОТА — частота нормальных колебаний нли нормальных волн дииамич. системы. СОБСТВЕННАЯ ЭНЕРГИЯ ЧАСТЙЦЫ — энергия частицы S0 в собственной системе отсчёта, г. е. в той системе, в к-рой оиа покоится: Sn = т0с2 (т0 — масса покоя частицы). С. э,. ч. называют также энергией покоя.
СОБСТВЕННОЕ ВРЕМЯ — вредя, измеряемое часами, движущимися вместе с рассматриваемым телом, т. е. время в собственной системе отсчёта. Время протекания к.-л. процесса, измеряемое внеш. наблюдателем, мимо к-рого движется тело, зависит от относит, скоростн движения. Если измерения проводятся наблюдателем в нрерциальной системе отсчёта, то собст промежуток времени т, протекающий на движущемся теле, связан с временем f системы отсчёта ф-лой:
U ___________
X= —Vt(I)Jci dty (1)
і,
где v(t) -г- скорость движения тела. Промежуток С. в. является длиной отрезка мировой линии данного тела, делённой на с. В общем случае при измеренни времени в произвольной (неииерциальнвй) системе отсчёта и при наличии полей тяготения ф-ла (1) заменяется след, выражением:
*
X= с-11 Ktfoo-I-2FoIXijTgikXiXk d**, (2)
где gtn, gai, gifc — компоненты фундаментального метрич. тензора (по дважды встречающимся индексам подразумевается суммирование it k ~ 1, 2, 3), = Cf,
Xі — ,компоненты скорости движения тела. Если тело покоится в статич. слабом поле тяготения, то ф-ла (2) принимает вид:
U
X=dt,
U
где ф — ньютоновский потенциал поля тяготения.
Т. К. ф < 0, то С. в. в иоле тяготения течёт медленнее, чем вне его. Cm. Относительности теория, Тяготение.
И. Д* Новиков.
СОБСТВЕННОЕ ЗНАЧЕНИЕ линейного оператора А , отвечающее собственному вектору {собственной функции)
/ из линейного пространства (векторного пространства)
Lt — комплексное либо вещественное чнело Я, такое, что
Af = V- ^
Совокупность всех собств. ф-ций, отвечающих одному --Д н тому же С. з. образует линейное подпространство JD/
СОБСТВЕННОЕ
СОБС
Lx пространства L. Размерность Lx наз. кратностью С. з. Бслн пространство L конечномерно, то С. з. совпадают с корнями характеристич. многочлена, det \\А — А./Ц, где А — матрица линейного преобразования А в нек-ром базисе, / — единичная матрица. Если оператор А самосопряжён (эрмитов оператор), то все его С. з. вещественны. В квантовой механнке вещественные С. з. самосопряжённого оператора отвечают значениям наблюдаемых (измеримых) величин. В частности, у каждой конечномерной эрмитовой п X «-матрицы А найдутся (с учётом кратностей) ровно п С. з.
В бесконечномерном случае можно сформулировать аналог этого утверждения для самосопряжённых компактных операторов. Оператор А, действующий, напр., в пространстве P бесконечномерных векторов / =
