Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
В магн. полях выше Hci сверхпроводник переходит в нормальное (несверхпроводящее) состояние. В полях ниже Hcl магн. поле полностью выталкивается из массивного сверхпроводника (полный Мейснера эффект). При С. с. наблюдается неполный эффект Мейснера. Mana. поле проникает в сверхпроводник в виде абри-косовскнх вихрей — вихрей сверхпроводящего тока, несущих квант магнитного потока; в центре вихря (область размером порядка длнны когерентности) сверхпроводимость подавлена. В поле Hcl возникает Первый вихрь. С увеличением поля кол-во вихрей возрастает, а расстояние между ними уменьшается. Они образуют правильную (в отсутствие дефектов структур ры) решётку вихрей Абрикосова. В поле Hc2 нормальные области (центры вихрей) начинают перекрываться, и весь сверхпроводник переходит в нормальное состояние.
Лит.: Жен П. Ж. де, Сверхпроводимость металлов и сплавов, пер. с англ., М., 1968} Сан Жак Д., Сарма Tj, Томас E., Сверхпроводимость второго рода, пер. с англ. М., J 970.
СМЕЩЁНПЯ ТОК — величина, плотность к-рой (jcli) определяется скоростью изменения во времени индукции электрич. поля О, Jcu = (l/in)dD/dt (в гауссовой системе единиц). Наряду с «обычным» злентрич. TOKOlI Усм вхбд^т в Максвелла уравнения й является источником магн. ноля Я:
rot H=(4 л/с)(^+ісм) (•)
(Іе — плотность «обычного» электрич. тока). С. т. введён в 1865- Дж. К. Максвеллом (J. С. Maxwell) для согласовании ур-ннй переменного эл.-магн. поля с ур-нием сохранения электрнч. заряда. Часть )см, называемая плотностью тока поляризации Jn, обусловлена изменением bo времени вектора поляризации Р, /п — dpfdt, и представляет собой электрик- ток, связанный с реальным смещением мнкро зарядов, входящих в состав нейтральных атомов, молекул, скоплений свободных заряж. частиц или квазинейтральной плазмы.
Для обоснования добавочного члена в ур-нии (*) Максвелл постулировал аналогию между диэлектрич. и механич. упругой средами. Согласно этой аналогии, под действием приложенного электрич. поля E в диэлектрич. среде происходит электрич. смещение (т. е. относительное смещение положит, и отрицат. электрич. зарядов в электрически нейтральной среде), пропорциональное приложенному полю. Изменение во времени этого смещения представляет собой такой же электрич. ток, как и ток проводимости. Суммарный ток в ур-ннн (*) Максвелл считал полным током в среде и называл его «истинным» тоном. В совр. электродинамике идея Мансвелла об электрич. смещении фактически не используется, но вектор D иногда называют электрич. смещением.
Введение С. т. в ур-нне (*) позволило Максвеллу предсказать существование эл.-магн. волн, высказать гипотезу об эл.-магн. природе света и вычисли^ скорость света в вакууме через электродинамич. фстояи-ные, входящие в ур-иия эл.-магн. поля.
Лит.: Максвелл Дж. К., Трактат об электричестве и магнетизме. Клаосики естествознания, пер. с англ., т. 1—2, М., 1989; Максвелл и развитие физики XIX — XX вв., М., 1985; CM. также лит. при ст. Масквелла уравпепгі я.
СМОЛУХОВСКОГО УРАВНЕНИЕ — дифференциальное ур-ние, описмrJnfoщсв • эволюцию распределения вероятностей для * • .юстрацетвенного положения броуновской частицы. Пусть w(x,t) — плотность вероятности того, что броуновская частица (см. Броуновское движение) в момент времени t находится в точке х ? R3. Тогда в предположении, что иа эту частицу действует переменное силовое поле K(xJ), плотность w удовлетворяет следующему дифференциальному ур-нию:
Owjdt=Dkw—fiu? div К,
где А — Лапласа оператор, D и $ — параметры, определяемые массой частицы, вязкостью, тема-рой среды и т. д.
Это ур-иие впервые было выведено М. Смол ухо вским и явилось прообразом более общих дифференциальных ур-ний в теории марковских диффузионных процессов ('фоккера — Планка уравнение, Колмогорова уравнения).
JIum.: Smoluchowski М., tjber Brownsche Molekular-be we fro iig unter Einwirkung Sueserer KrSIte und defen Zusammen-hang mit der verallgemeinerten DWusionsgleiehung, «Aim. Phys.», 1915, Bd 48, S. 1103; Гвхман И. И., Скороход А. В., Теория случайных процессов, т. 2, М., 1973.
СНЁЛЛЯ ЗАКОН преломления — закон преломления света на границе двух прозрачных сред, утверждающий, что при любом угле падения а отношение sina/sinp (р — угол преломления) является величиной постоянной. Установлен В. Снеллем (W. Snellius) в 1620 и независимо от него в 1627—ЗО Р. Декартом (R. Descartes). На основе С. а. стало возможным ввести понятие преломления показателя. Cm. также Преломление света.
СОБСТВЕННАЯ ПРОВОДИМОСТЬ — проводимость полупроводника, обусловленная электронами, возбуждёнными нз валентной зоны в зону проводимости и дырками, образовавшимися в валентной зоие. Концентрации п{ таких (зонных) электронов и дырок равны, и их можио. выразить через эфф. плотности состояний в зоне проводимости (Nc) и в валентной зоне (TVe), ширину запрещённой зоиы Sg и абс. темгі-ру Т:
1 Wc exp (SgVkT).
Т. к. проводимость ст полупроводника пропорциональна ионцеитрации свободных носителей заряда н их подвижности то в пренебрежении слабыми степенными зависимостями Nc, Nv и от темп-ры для собств. полупроводников можно получить соотношение:
