Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
В 2d-гейзенберговских магнетиках (см. Гейзенберга модель) магн. упорядочение отсутствует при отличной от нуля темп-ре [1]. В 2й-нланарных магнетииах также отсутствует спонтанная намагниченность, но существует низкотемпературная магн. фаза, хараите-ризующаяся «магнитной жёсткостью» [2] и испытывающая фазовый переход Березинского — Костер лица — Таулеса [3] в разупорядоченное состояние (см. Магнитный фазовый переход). В 2?>-изингонеких магнетиках прн низких темп-рах спонтанная намагниченность отлична от нуля, т. е. они упорядочены (см. Иаинга модель).'
В случаях а) н б) учёт слабых внеш. (по отношению к внутриттлоскостному взаимодействию) полей приводит к сильному нелинейному отклику системы. В качестве таких полей можно рассматривать слабые межплоско-стные взаимодействия [4]. В изииговекях магнетиках этн взаимодействия оказываются существенными в малой окрестности AT темп-ры Te фазового перехода [5]: AT~Tc{J’jJK)'i\
где критич. флуктуации (см. Критические явления) становятся трёхмерными.
Примером нзинговского магнетика может служить CeSb. Для него характерно ферромагн. изннговское упорядочение в плоскостях с перпендикулярным к плоскостям направлением намагниченности. Слабый обмен между ближайшими и следующими за ближайшими магн. слоями обусловливает сложную пернодич. магн. структуру. Фазовая диаграмма «температура T — магн. поле Я» CeSb насчитывает 14 разл. магнитоупорядоченных структур [6], периодичность к-рых достигает 13 периодов решётнн (см. Магнитная атомная структура).
К слокстым планарным магнетикам относится (CnHaTn-INH8)sCuCl4 (п — 1, 2, 3, 4, 5, 6, 10) [7]. Внутрн-пдоскостное обменное взаимодействие приводит к ферромагн. упорядочению. Благодаря слабой анизотропии этого взаимодействия такие магнетикн оказываются планарными. Отношение энергии анизотропии Ja к энергии внутриплоскостного обменного взаимодействия Jb составляет по порядку 10"4—10~3. Межплоскостные взаимодействия в несколько раз меньше поля анизотропии (/' < Ja) н в соединении (CH3NH3)aCuCt4 имеют ферромагн. характер, а в остальных соединениях этого типа — аитиферромагнитный.
В сравнительно широкой области полей (до 1000 Э) ферромагнетик K-CuF4 [8] с кристаллич. стр унту рой» аналогичной K2NiF4 (отношение взаимодействий: J':JA:Jg,.~ 10'3:10“2:1), ведёт себя как планарный.
Особо следует выделить интер колированные соединения. Процесс нитеркалнрования графита позволяет приготовлять С. м. с хорошо выдержанной периодичностью в расположении маги, ионов и с варьируемым значением межплоскостиой связи., Впервые в таких соединениях с внедрённым CoCi3 была найдена существенно нелинейная зависимость намагниченности M от магн. поля H [9]: M оэ Jntf, что Характерно для поведения 2<2-гейзенберговских магнетиков.
Лит.; I) Mermin N.,Wagner H., Absence of ferromagnetism or antiferromagnetism in one-or two-dimeneional ieotropic Heieenberg models, «Phys. Rev. Lett.», 1966. v. 17, p. 1133;
2) Березинский В. Д., Разрушение дальнего порядка в' одномерных и двумерных системах с непрерывно* группой симметрии, «ЖЭТФ», 1970, т. 59, с. 907; 3) KosterlitzJ. М., Thouless D. I., Ordering metastability and phase transition in two-dimensional systems, «І.» Phys.», 1973, v. C6, p. 1181;
4) Покровский Б. JI., У й м и н Г. В., Магнитные свойства плоских и слоистых систем, «ЖЭТФ», 1073, т. 65, с. 1691;
5) Onsager L., Crystal statistics. I. A two-dinnensional model with an order-disorder transition, «Phys. Rev.», 1944, v. 65, p. 117;
6) Rossat-Mignod J. imp., Magnetic properties of cerium
monopntctides, «J. Magn. and Magn. Mater.», 1993, V. 31—34, p. 39?; I) P e Jongh L, J., v a n Amstel w. p.,Mie-dema A. R., Magnetic measurements on (CiH»NH3),CuC14: ferromagnetic layers coupled by a very weak antiferromagnetic interactiftn, «Physicaw, 1972, v. 58, p. 277; 8) Hirkawa K., Ubukpehl K., Magnetization measurements of two-dimensional plapar ,ferromagnet KiCuF4, «J. Phys. Soc. Japan», 1981, v. 50, p. 190B; 9) K a p и M о в Ю. С., Исследование неупорядоченного состояния двумерных ферромагнетиков, «ЖЭТФ»
1973, т. 65, с. 261. Г. В. Уйдшн.
СЛУХ — способность ^елбвека и большинства животных воспринимать продольные звуковые колебания окружающей среды (обычио воздуха или воды). Частотная граница С. со стороны НЧ составляет обычно 10— 20 Гц; ВЧ-граннца С. сильно различается у разных животных: многие рыбы, земноводные н пресмыкающиеся не воспринимают сигнал:,і частотой выше 1,0 —
2,0 кГц, в то время как верх, чгстотная граница С. у летучих Мышей превышает IOO1 кГц, а у дельфинов достигает 200 кГц; приближается к 100 кГц верх, частотная гра&нца С. нек-рых насекомых. У человека
частотный диапазон С. в молодости ограничен 20— 25 кГц, с возрастом эта граница постепенно снижается. По сравнению с др. млекопнтающимн С. человека и высших обезьяи отличается сравнительно уз иим частотным диапазоном; однако у человека очень хорошо развита способность отмечать изменения частоты: в диапазоне частот 1,0-2,0 кГц люди с тренированным слухом могут обнаружить различи# в неск. Гц, т. е. в десятые доли процента.