Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Свойства некоторых антнферромагнетиков со слабым ферромагнетизмом
Соединения Кристаллич. структура TN, К НЕ, кЭ Ho, кЭ ф =Hd/Hj
CX-FetOa тригональная 95 Q 8700 1.9 0,001
NiCOa —»— 25 240 00 0,37
NiP1 тетрагональ- ная 73 280 1,8 0,006
ErPeOl ромбичеокая 636 — — 0,000
JIum.: I) Smith I., The magnetic properties of h&natite, «Phys. Rev.*, 1910, v. 8, p. 721; 2) Matarrese L. M., S t o> u t J. W., Magnetic anisotropy of NiFl, «Phys. Rev.*, 1054, v. 94, p. 1792; 3) Боровик-Розанов а. С., Орлова М. П., Магнитные свойства карбонатов кобальта и марганца^ «ЖЭТФ», 1956, т. 31, с. 579; 4) Д з я л о ш и н с к и й и. E., Термодинамическая теорин «слабого» ферромагнетизма антиферромАпш-тиков, «ЖЭТФ», 1957, т. 32, с. 1547; 5) T у р о в Е. А.,Фи»вче-скке свойства магнитоупорядоченных кристаллов. М., IQOjI; 6) Bires R., Symmetry and magnetism, Amst., 1964; 7) Ориентационные переходы в редкоземельных магнетиках, М., 107В( 8) Morlya Т., Weak ferromagnetism, в кн.: M&gnetlem, ed. by G. Т. Rado1 Н. Suhl, v. 1, N. Y.—L., 1963; 9) Боро-вик-Роианов А. С., Лекции по низкотемпературному магнетизму, Новосиб., 1976. А. С. Воровик-Романов.
СЛЕД (шпур) матрицы — сумма элементов гл. диагонали квадратной матрицы. Обозначается TrA илц
Я
SpA. С. матрицы А ~\ | ау || порядка п есть TrA — 2а/1#
f
Свойства С.: Тг(А 4~ В) = TrA -|- TrB, Тг(аА) =
= аTrA, TrA' = TrA, Tr(AB) = Tr(BA), Tr(AxB) = = TrATrB, Tr(A+) = (TrA)*. С. А равен сумм© всех собств. значений матрицы А, причём каждое собств. значение считается столько раз, какова его алгебраич. Кратность. с. И. Азаков.
сложения СКОРОСТЕЙ ЗАКОН — определяет свяаь между значениями сиоростн материальной точки по отношению к разл. системам отсчёта, движущимся друг относительно друга. В нерелятнвнстской физике, когда рассматриваются скорости, малые по сравнению со скоростью света с, справедлив закон сложения споростей Галилея;
Ut=U-V, (1)
где и н и' — скорости частицы в двух инерциалъных системах отсчёта К в. К' соответственно (система Kr движется относительно К со скоростью с). Вели сиоростн движения близки к с, то ф-ла (1) неприменима и справедлив С. с. а. частной (специальной) относительности теории:
и — »
uIl ~р и* _ щУ l-t>*/c»
1—UjU/C1 ’ і. 1—UjD/C*
(2)
где u(|(u) и Ui(w^) — проеицнн скорости частицы в системе отсчёта K(Kt) на направления параллельное и
557
СЛОЖЕНИЯ
I
о
с
и
перввядикуляршж К V. В Пределе \ч\1с ~ и/С I H
|г|Je s v/c <1 ф-лы (2) переходят в (I). В случае, когда Скорости it в v параллельны, (2) переписывается в виде
558
¦ / , /ov и'— --------. 1 (3)
1 —иг/с* ,
И? ф-лы (3), в частйостй, следует, что «еле и = с, то и и = е независимо от г, т. е. абс. величина скорости света не зависит от движения системы Отсчёта. Тот же вывод справедлив, разумеется, и при произвольном направлення скоростей,'когда надо пользоваться ф-лой
(2).
В случае неравномерных относят, движений двух систем отсчёта, а также прн наличин тяготения (т. е. в случае общей теорий относительности) все приведён-ные соотношения справедливы в локально сопутствующих инерциальных системах отсчёта К и R', т. е. в таких бесконечно малых системах отсчёта, к-рые в данный момент и в данном месте неподвижны относительно рассматриваемых систем К и К'. соответственно и в к-рых в этот момент нет енл ускорения н нет вращения н деформаций, т. е. онн лоиальнр инерциальны.
Лит. CM. при ст. Относительности теория. Л. Д. Новиков. СЛОЙСТЫЕ МАГНЁТИКИ — кристаллич. вещества, в к-рых обменное взаимодействие внутри* слоёв (плоскостей), содержащих магн. ионы, существенно превышает межплоскостные обменные взаимодействия (энергии взаимодействий соответственно Je н
ry^r~Ojff\ ф Ni -О- Малость межплоскостиых вэаи-ГЧО—T^jLaif модействий*.обычно вызвана относит. a T • А У удалённостью магн. плоскостей друг
V п к от друга, а танже типом магн. упорядочения. Так, в KaNiFl, крйст^л-лнч. решётка к-рого показана на рнс., антиферромагн. обмен внутри плосиости н относительное расположение догн. слоёв приводят к ослаблению межплоскостного маги, вза нмо действия.
Кристаллическая структура соединения K1NiP*.
В простейших моделях; С. м. можно рассматривать на к систему незавиенмых двумерных (2D-) магнетиков. Различают след, типы внутриплоскостного магн. упоря-дочення: а) гейзенберговский, б) х — у, или планарный, е) нзикговский (см. Двумерные решёточные модели). Их реализация зависит от характера энергии спиновой магнитной анизотропии. В случае а) эта энергия пренебрежимо мала, с лучан б) и ?) соответствуют т. н. анн-зотропнн типа «лёгкая плоскость» и «лёгкая ось». Типичными для случая а) являются вещества, в и-рых магн. подрешётки составлены до нонов Mn2+ илн Fe8+. По Хупда правилу орбитальный момент обоих нонов L =¦ 0, а анизотропия, вызываемая эффектами внутри-кристаллического поля, отсутствует. Te же эффеиты отсутствуют и для магн. нонов Cu3+, имеющих спин S =? = 1I2- Единств, источник анизотропии в этих веществах — слабое магн. диполъ-диполъное взаимодействие. Типичными для случая 6) являются магн. ионы Ni2+ и Fe8+, а для случая в) — ионы Co2+.