Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Порохов А.М. -> "Физическая энциклопедия Том 4" -> 641

Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.

Порохов А.М. Физическая энциклопедия Том 4 — М.: Большая российская энциклопедия, 1994. — 701 c.
Скачать (прямая ссылка): fizenciklopedt41994.djvu
Предыдущая << 1 .. 635 636 637 638 639 640 < 641 > 642 643 644 645 646 647 .. 818 >> Следующая


Калибровочная теория алектрослабего взаимодействия перенормируема: это означает, в частности, что амплитуды слабых и эл.-магн. процессов иожио вычислять по теорин возмущений, причём высшие поправки малы, как в обычной квантовой' электродинамике (см. Перенормируемоапъ)'. (В отЛичне от этого четырёх-фермионная теорня С. в. иеперенормйруема и не является внутренне непротиворечивой теорией.)

Существуют теоретич. модели Великого объединения, в к-рых как группа SU(2) X U( 1) электрослабого вза- 555

СЛАБОЕ
ч

ц

U

MO действия, так н группа SU(S) сильного взаимодействия являются подгруппами единой группы, характеризующейся единой константой налноровочного взаимодействия. В ещё более фундам. моделях эти взаимодействия объединяются с гравитационными {т. и. суперобъединение).

Лит.; By Ц. С., МошковскиЙ С. А., Бета-распад,

пер. с англ., М., 1970; Вайнберг С., Единые теории взаимодействия элементарных частиц, пер. с англ., «УФН», 1976, т. 118, в. 3, с. 505; Тейлор Дж., 'Калибровочные теории слабых

Рве. 1. Зависимость молярной намагниченности ММоЛ монокристалла MnGO, от внешнего поля Я, приложенного адоль тригональной оси Oz (Mt) и перпендикулярно ей {Мху) при T -- 4.2К.

Wwm BOfl 700 600 500 400 300 200 100



У /
I
у
г



0 2 4 6 В 10 12 14

Л'кЭ

иа примере MnCO8. Прн любом направлении магн. поля H в базисной плоскости ху возникает параллельная ему намагниченность Mxy, к-рая зависит от H (начиная с полей ~ 1 кЭ) по закону:

^ Xy — G•> (1)

где aD — XxvHa — величина СФМ, Yxv — магн. восприимчивость в плоскости XJf1 Hd — эфф’. поле Дзялошинского. Если вектор H направлен перпендикулярно базисной плоскости (вдоль оси Oz), то

Mz=TLzH.

(2)

556

Величина Ctd составляет небольшую долю от намагниченности подрешёток Mn (п — номер подрешетки). Температурная зависимость ст0 (T) (рис. 2) аналогична Mn(T), если в веществе при изменении T не происходит перехода из одной аитнферромагн. структуры (AC) в другую. Для температурной зависимости Хху(^) характерно наличие острого максимума в Нееля точке (Т — Г^) (рис, 3).

С. ф. возникает в тех антиферромагнетнках, группа магнитной симметрии к-рых допускает одновременно иак антиферромагн., так н ферромагн. упорядочение. Найдены все пространств, и точечные группы магн. снмметрииі допускающие су шествование С. ф. 15. 6J.

200

150

100

50

взаимодействий, пер. с англ., М., 1978; На пути к единой теории поля. Сб. ст., переводы, М., 1980; Окунь JI. Б., Лептоны и кварки, 2 изд., М., 1990. Л. Б. Окунь.

СЛАБЫЙ ГЙПЕРЗАРЙД — CM. Гиперзаряд.

СЛАБЫЙ ИЗОСПЙН — см. Изотопический спин. СЛАБЫЙ ФЕРРОМАГНЕТИЗМ — существование в антиферромагнетиках спонтанного ферромагн. момента (СФМ), величина к-рого мала по сравнению с намагниченностью подрешёток. С. ф. существует у большого числа антиферромагнетиков; наблюдался в природных кристаллах гематита (a-Fea03) задолго , до того, как было открыто явление антиферромагнетизма [1], Долгое время считалось, что наблюдаемый ферромагнетизм обусловлен примесями других, ферромагн. 0ии-слов железа, пока это явление не было обнаружёйо в химически чистых образцах NiF2 [2] (см.табл.), MnCO3 и CoCO3 [3]. После этого была построена термодинамич. теория С. ф. в аитнферромагиетиках (И. Е. Дйялошин-ский, 1957, [4]).

Вещества со С. ф. обнаруживают характерную маЫ. анизотропию. СФМ направлен лнбо вдоль одяЬго выделенного крнсталлографич. направления, лнбо в плоскости, перпендикулярной гл. осн тригональних или гексагональных кристаллов (базисная плоскость). Типичные кривые намагничивания показаны на рнс. 1

Л

20

30 T11 40

Г, к

750

650

550

450

350

250

150

к
V
\ 4X'


I Tn- 18 Л К

Рис. 2. Температурная зависимость Od для CoCO1 (в единицах СГСМ на моль).

6 16 24 32 40 U

Рио. 3. Температурная зависимость молярной магнитной ВОСПрШЛМЧИВОСТИ для СоСО].

Термодинамичесиая теория С. ф. ошована на разложении термодинамич. потенциала Ф по компонентам векторов антиферромагнетизма L н намагниченности М, являющихся линейиымн комбинациями Mn (напр., в двухподрешёточном антиферромагнетнке ь = Mi — Mi, M = Mi -j- Af2). Это разложение должно быть инвариантным относительно всех преобразований симметрии пространственной группы кристалла. Многие группы допускают в разложении Ф существование членов вида LiM^(I, к = х, у, z). Их наличие приводит к ігому, что прц. установлении антиферромагн. упорядочения с Ф 0 вознииает СФМ Mfe, величина к-рого может быть рассчитана на ур-ннй, получающихся при минимизации Ф. В случае тригональних структур, обладающих пространственной группой

ф=ф0-ЦА/2)?2-Цй/2)Л/2-Ца/2)?*-|-(*/2)ЛМ-

-\~d(LxMy—LyMx). (3)

Коэффициенты при изотропных членах (Л и В), обусловленные обменным взаимодействием, во много раз больше коэффициентов прн анизотропных релятивистских членах (а, Ь, d). Коэф. В является осн^константой обменного взаимодействия, определяющей эффективное обменное магн. поле He — BL/2. Минимизация (3) прн заданном значении Li даёт два решения:
Предыдущая << 1 .. 635 636 637 638 639 640 < 641 > 642 643 644 645 646 647 .. 818 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed