Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Калибровочная теория алектрослабего взаимодействия перенормируема: это означает, в частности, что амплитуды слабых и эл.-магн. процессов иожио вычислять по теорин возмущений, причём высшие поправки малы, как в обычной квантовой' электродинамике (см. Перенормируемоапъ)'. (В отЛичне от этого четырёх-фермионная теорня С. в. иеперенормйруема и не является внутренне непротиворечивой теорией.)
Существуют теоретич. модели Великого объединения, в к-рых как группа SU(2) X U( 1) электрослабого вза- 555
СЛАБОЕ
ч
ц
U
MO действия, так н группа SU(S) сильного взаимодействия являются подгруппами единой группы, характеризующейся единой константой налноровочного взаимодействия. В ещё более фундам. моделях эти взаимодействия объединяются с гравитационными {т. и. суперобъединение).
Лит.; By Ц. С., МошковскиЙ С. А., Бета-распад,
пер. с англ., М., 1970; Вайнберг С., Единые теории взаимодействия элементарных частиц, пер. с англ., «УФН», 1976, т. 118, в. 3, с. 505; Тейлор Дж., 'Калибровочные теории слабых
Рве. 1. Зависимость молярной намагниченности ММоЛ монокристалла MnGO, от внешнего поля Я, приложенного адоль тригональной оси Oz (Mt) и перпендикулярно ей {Мху) при T -- 4.2К.
Wwm BOfl 700 600 500 400 300 200 100
У /
I
у
г
0 2 4 6 В 10 12 14
Л'кЭ
иа примере MnCO8. Прн любом направлении магн. поля H в базисной плоскости ху возникает параллельная ему намагниченность Mxy, к-рая зависит от H (начиная с полей ~ 1 кЭ) по закону:
^ Xy — G•> (1)
где aD — XxvHa — величина СФМ, Yxv — магн. восприимчивость в плоскости XJf1 Hd — эфф’. поле Дзялошинского. Если вектор H направлен перпендикулярно базисной плоскости (вдоль оси Oz), то
Mz=TLzH.
(2)
556
Величина Ctd составляет небольшую долю от намагниченности подрешёток Mn (п — номер подрешетки). Температурная зависимость ст0 (T) (рис. 2) аналогична Mn(T), если в веществе при изменении T не происходит перехода из одной аитнферромагн. структуры (AC) в другую. Для температурной зависимости Хху(^) характерно наличие острого максимума в Нееля точке (Т — Г^) (рис, 3).
С. ф. возникает в тех антиферромагнетнках, группа магнитной симметрии к-рых допускает одновременно иак антиферромагн., так н ферромагн. упорядочение. Найдены все пространств, и точечные группы магн. снмметрииі допускающие су шествование С. ф. 15. 6J.
200
150
100
50
взаимодействий, пер. с англ., М., 1978; На пути к единой теории поля. Сб. ст., переводы, М., 1980; Окунь JI. Б., Лептоны и кварки, 2 изд., М., 1990. Л. Б. Окунь.
СЛАБЫЙ ГЙПЕРЗАРЙД — CM. Гиперзаряд.
СЛАБЫЙ ИЗОСПЙН — см. Изотопический спин. СЛАБЫЙ ФЕРРОМАГНЕТИЗМ — существование в антиферромагнетиках спонтанного ферромагн. момента (СФМ), величина к-рого мала по сравнению с намагниченностью подрешёток. С. ф. существует у большого числа антиферромагнетиков; наблюдался в природных кристаллах гематита (a-Fea03) задолго , до того, как было открыто явление антиферромагнетизма [1], Долгое время считалось, что наблюдаемый ферромагнетизм обусловлен примесями других, ферромагн. 0ии-слов железа, пока это явление не было обнаружёйо в химически чистых образцах NiF2 [2] (см.табл.), MnCO3 и CoCO3 [3]. После этого была построена термодинамич. теория С. ф. в аитнферромагиетиках (И. Е. Дйялошин-ский, 1957, [4]).
Вещества со С. ф. обнаруживают характерную маЫ. анизотропию. СФМ направлен лнбо вдоль одяЬго выделенного крнсталлографич. направления, лнбо в плоскости, перпендикулярной гл. осн тригональних или гексагональных кристаллов (базисная плоскость). Типичные кривые намагничивания показаны на рнс. 1
Л
20
30 T11 40
Г, к
750
650
550
450
350
250
150
к
V
\ 4X'
I Tn- 18 Л К
Рис. 2. Температурная зависимость Od для CoCO1 (в единицах СГСМ на моль).
6 16 24 32 40 U
Рио. 3. Температурная зависимость молярной магнитной ВОСПрШЛМЧИВОСТИ для СоСО].
Термодинамичесиая теория С. ф. ошована на разложении термодинамич. потенциала Ф по компонентам векторов антиферромагнетизма L н намагниченности М, являющихся линейиымн комбинациями Mn (напр., в двухподрешёточном антиферромагнетнке ь = Mi — Mi, M = Mi -j- Af2). Это разложение должно быть инвариантным относительно всех преобразований симметрии пространственной группы кристалла. Многие группы допускают в разложении Ф существование членов вида LiM^(I, к = х, у, z). Их наличие приводит к ігому, что прц. установлении антиферромагн. упорядочения с Ф 0 вознииает СФМ Mfe, величина к-рого может быть рассчитана на ур-ннй, получающихся при минимизации Ф. В случае тригональних структур, обладающих пространственной группой
ф=ф0-ЦА/2)?2-Цй/2)Л/2-Ца/2)?*-|-(*/2)ЛМ-
-\~d(LxMy—LyMx). (3)
Коэффициенты при изотропных членах (Л и В), обусловленные обменным взаимодействием, во много раз больше коэффициентов прн анизотропных релятивистских членах (а, Ь, d). Коэф. В является осн^константой обменного взаимодействия, определяющей эффективное обменное магн. поле He — BL/2. Минимизация (3) прн заданном значении Li даёт два решения: