Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
549
СКРЫТАЯ
го распределения звёзд существует протяженная массивная корона невидимого вещества, в ряде случаев в десятки раз превосходящая массу светящейся составляющей (звёзды, газ, пыль н др.).
При изучении движения звёзд внутри Галактики (в окрестности Солнца) установлено, что плотность С. м. в этой области не превосходит плотности видимого вещества, ио может быть сравнима с ней. Попытни обнаружения С. м. в маломассивных галактиках пока ие дали определ. результатов.
В космологии допущение С. м. (космодогиЧ. С. м.) необходимо для того, !чтобы согласовать получаемые разл. путями оценки ср. плотности вещества во Вселенной. Прямые набл*одат. оценки плотности видимого вещества Pl приводит к значению Ql = pjpc « Ss 0,01—0,03 (рс — крнтич; плотность Вселенной, соответствующей границе между открытой и закрытой моделями Вселенной). По данным о хим. составе первичного вещества можно оценить плотность рь барнонной составляющей Вселенной, Qj, = рг>/рс й 0,1. Совместный анализ процессов образования наблюдаемой крупномасштабной структуры Вселенной и процессов образования флуктуаций темп-ры микроволнового фонового излучения приводит к выводу, что полная плотность Вселенной pt должна быть высока, ?2; =ptlpc » 1. Кроме того, гл. вклад в полную плотность должны давать частицы, ие взаимодействующие с микроволновым фоновым излучением. Оценка Qj as 1 хорошо согласуется с совр. моделями ранней Вселеиной (см. Раздувающаяся Вселенная).
Теории супергравитации, суперструн н Др. предсказывают существование обширной группы трудно наблюдаемых частиц, часть из к-рых может входить в состав С. м. Наиб, активно обсуждается возможность связать космологич. С.м. с частицами типа аксионов, обладающими «эффективной» массой та 10 МэВ, а также с нестабильными слабо взаимодействующими с веществом частицами типа нейтрино с массой те яа 100 эВ и вре-мепем жизни х ~ IO8-IO* лет. Очень перспективны попытки связать свойства этих частнц с существованием трёх поколений кварков и лептонов (см. Поколения фер<-мионов). С. м. галактик и скоплений галактик связана с более массивными частицами неизвестной нрироды.
А. Г. Дорошяевич.
СКРЫТЫЕ ПАРАМЕТРЫ — гипотетич. дополнит, переменные, неизвестные в настоящее времи, значения к-рых должны полностью характеризовать состояние системы и определять её будущее более полно, чем квантовомеханич. вектор состояния. Полагают, что с помощью С. п. от статистич. описания микрообъектов можно перейти к динамич. закономерностям, при к^рых однозначно связаны во времени сами физ. величины, а не их статистич. распределения (см. Причинность). С. п. обычно считаются разл. поля или координаты и импульсы более мелких, составных частей квантовых частиц. Однако после открытия кварков (составных частиц адронов) оказалось, что их поведение подчиняется квантовой механике; как и поведение самих адронов {11.
Согласно теореме фон Неймаиа, ни- одна теория со С. п. не может воспроизвести все следствия квантовой механнни, однако, как впоследствии выяснилось, доказательство Дж. фон Неймана (J. von Neumann) было основано на предположениях, вообще говоря, необязательных для любой модели С. п. [2]. Весомый аргумент в пользу существования С. п. выдвинули А. Эйнштейн (A. Einstein), Б. Подольский (В. Podolsky) н
Н. Розен (N. Rosen) в 1935 (т. и. Эйнштейна — Подольского — Розена парадокс), сущность к-рого в том, что нек-рые характеристики квантовых частнц (в частности, проекции спица) можно намерять, не подвергая частицы силовому воздействию. Новым стимулом к эксперим. проверке парадокра Эйнштейна — Подольского — Ррзена стал# доказанные в 1951 Белла неравенства [2], к-рые далн возможность примой эксперим. про-
верки гипотезы о С. п. Эти неравенства демонстрируют отличие предсказаний квантовой механики от любмх теорий С. п., ие допускающих существования фнэ. про* цессов, распространяющихся со сверхсветовой скоростью. Поставленные в. ряде лабораторий мира эксперименты подтвердили предсказании квантовой механики о существовании более сильных корреляций между частицами, чем предсказывают любые локальные теории С. п. Согласно этим теориям, результату эксперимента, проведённого над оДнбй на частиц, определяются только самим этим экспериментом и не зависят от результатов эксперимента, к-рый может проводиться иад др. частицей, не связанной с первой силовыми взаимодействиями.
Лит.: 1) Садбери А., Квантовая механика в физика элементарных частиц, пер. с англ., М., І989; 2) Г р и б А. А., Неравенства Белла в експериментальная проверка квантовых корреляций на макроскопических расстояниях, «УФН», 1934, т„ 142, с. 619; 3) С и а с с к я й Б. И., Московский А. В.,
О нелокальности в квантовой физике, «УФН*, 19&4, т. .142, с. 599; 4) В о м Д., О возможности интерпретации кванФороа механики на основе представлений о «скрытых» параметрах, в сб.: Вопросы причинности в квантовой механике, М., 1655, с. 34. , Г. Я. Мякиша.
СЛАБАЯ ЛОКАЛИЗАЦИЯ — совокупность явлений, обусловленных квантовой интерференцией электронов проводимости в проводниках с металлнч. типом проводимости, т. е. обладающих остаточной проводимостью (рм. Металлы). Эффекты С. л. универсальны и проявляются в любых неупорядоченных системах'— сильно-легированных полупроводниках, металлнч. стёклах (см. Аморфные металлы), системах с двумерным электрон-нмм. газом, тонких металлнч. плёнках и т. д. При темп-рах, столь низких, что сопротивление проводника определяется рассеянием электронов иа случайном потенциале, создаваемом, напр., хаотически расположенными примесями (см., Рассеяние носителей, заряда), квантовая интерференции приводит и поправкам к классич. электропроводности. Последнюю рассчитывают иа основе кинетического уравнения Больцмана, при выводе н-рого предполагается, что цежду соударениями элеитрон движется по классич. траектории н ссеиние на разл. центрах происходит независимо. К л. приводит изменение скорости диффузии электронов за счёт нятерференции электронных волн, многократно рассеиваемых дефектами кристаллич. решётки.
