Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Если носителем является последовательность импульсов определ. формы, напр, прямоугольной, то ииформац. параметрами будут амплитуда, полярность, длительность, частота следования.
При передаче по каналу С. S(t) взаимодействует с помехой Z(t) — физ. процессом, вносящим дополнительные по сравнению с модуляцией изменения в значения его информац. параметров.
Принятый сигнал Y = F(SjZ) отличается от 5(0, называемого полезным С., здесь F — иек-рый оператор. В частном случае, когда оператор вырождается в сумму, Y = S 4- Z, помеха иаз. аддитивной. Возможны и более сложные случаи — мультипликативная помеха, замирание сигнала и т. д. Развиты теория и методы фильтрации, обнаружения, выделения полезного С. на фоне помех. А. Н. Ефимов.
СЙЛА в механике — величина, являющаяся осн. мерой механич. действия иа данное материальное тело др. тел. Это действие вызывает изменение скоростей точек тела или его деформацию и может иметь место как при непосредств. контакте (давление прижатых друг к Другу тел, трение), так и через посредство создаваемых телами полей (поле тяготения, эл.-магн. поле). С. F — величина векторная и в каждый момент времени характеризуется численным значением, направлением в пространстве и точкой приложения. Сложение снл производится по правилу параллелограмма. Действующая С. может быть постоянной (С. тяжести), а может определ. образом зависеть от времени (перем, эл.-маги. поле), скорости (С. сопротивления среды) и положения в пространстве точки приложения С. (С. тяготения). Прямая, вдоль к-рой направлена С., иаз. линией действия С. Если тело можно рассматривать как недеформируемое (абсолютно твёрдое), то С. можио считать приложенной в любой точке иа линии её действия.
Измерение С. производят статич. или динамич. методами. Статич. метод основан иа уравновешивании измеряемой С. другой, заранее известной. Дииамнч. метод основан иа законе динамики mw = F, позволяющем, если известна масса т тела и измерено ускорение ш его свободного постулат, движения относительно инер-циальной системы отсчёта, найтн силу F.
Единицами измерения С. служат иьютон (H) или дина (дин); і дин = 10~6 H и 1 кгс ж 9,81 Н,
С. М. Тарг.
СИЛА ЗВУКА — см. Интенсивность звука.
СИЛА ИЗЛУЧЕНИЯ — то же, что энергетическая сила света.
СЙЛА ИНЕРЦИИ — векторная величина, числеиио равная произведению массы т материальной точки на её ускорение w и направленная противоположно ускорению. При криволинейном движении С. и. можно разложить на иасательную, или тангенциальную, состав-
ляющую J,, направленную противоположно касат. ускорению wx, и иа нормальную, или центробежную, составляющую Jn, направленную вдоль гл. нормали траектории от центра кривизны; численно Jx = m\wr\, Jn = my2/р, где V — скорость точки, р — радиус кривизны траектории. При изучении движения по отношению к инерциальной системе отсчёта С. и, вводят для того, чтобы иметь формальную возможность составлять ур-иия динамики в форме более простых ур-ний статики (см. Д’Аламбера принцип, Кинетостатика).
Понятие о С. и. вводится также при изучении относительного движения. В этом случае, присоединив к действующим иа материальную точку силам взаимодействия с др. телами переносную силу Jnep и Кориолиса силу инерции, можио составить ур-иия движения этой точки в подвижной (иеинерцнальиой) системе отсчёта так же, как и в инерциальной. с. м. Тарг.
СЙJIA ОСЦИЛЛЯТОРА — безразмерная величина, через к-рую выражаются вероятности квантовых переходов в процессах излучения, фотопоглощения н кулоиов-ского возбуждения атомных, молекулярных или ядерных систем. С помощью С. о. находят вероятности спонтанного и вынужденного испускания и поглощения света, поляризуемости атомов, ширины уровней энергии и спектральных линий и др. важные характеристики систем. С. о. вводят для описания дипольиых электрических и магнитных, а также электрнч. квадру-польных излучений {1—5]. В случае электронных переходов в атомах электрич. дипольные С. о., как правило, порядка десятых долей единицы, а для маги, дипольных и электрич. квадрупольных переходов — порядка 10-в—
ю-«.
С. о. для электрич. дипольного перехода между состояниями 10 и I/) C энергиями Si — Hdii И Sf — htiif
“i) K/l4lOI*,
*
где m и е — масса и заряд электрона, Dz — оператор проекции дипольного момента. В атомной физике для переходов типа \nl) |«'0 (» и I — главное и орбитальное квантовые числа) вводят С. о. Fm', усреднённые по магн. квантовым числам начального |i> и конечного ]/) состояний и ие зависящие от направления поляризации. Анализ С. о. для атомных переходов позволяет установить важные закономерности, имеющие прикладное значение в физике газовых лазеров, плазмы и атмосферы, в астрофизике.
Для характеристики дифференциальных сечений возбуждения и ионизации атомов заряж- частицами вводят обобщённую С. о. Ffi(k) [6, 7], к-рая в одиочастнч-иом приближении выражается через формфактор перехода:
= “пї? (а),-а)0|</[*іАг|ї>Іа,
где Пк — передаваемый в процессе рассеяния электрону импульс. Удобство понятия С. о. как характеристики квантовых переходов связано с наличием ряда теорем о суммировании. Для системы, состоящей из N электронов, справедливо правило сумм, сформулированной X. Бете (Н. Bethe) в 1930:
