Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
здесь г выражено в парсеках, а величина А (г) учитывает межзвёздное поглощение. С. связана с M соотношением
Ig(L/Lo)=0,4(4,11-М).
По видимой звёздной величине объекта и его параллаксу л С. определяется по ф-ле
Ig (L/Lq)—— 2 Ig л.—0,4m—0,1-)-0,4/4 .
Для перехода от визуальной, фотогр. С. или С., определённой фотоэлектрнч. методами, к полной С. необходимо ввести т. н. болометрическую поправку, учитывающую излучение, не зафиксированное данным приёмником. С. звёзд главной последовательности (см. Герцшпрунга — Ресселла диаграмма) удовлетворяет соотношению масса — светимость: большим массам звёзд соответствуют большие светимости (CM. Масса — светимость зависимость). С. стационарных звёзд и др. объектов, излучающих за счёт внутр. источников энергии, ие превосходит т. н. критической светимости. А. М. ЧГерепагедк,
СВЕТИМОСТЬ точки поверхности — одна из световых величин, отношение светового потока, исходящего от элемента поверхности, к площади этого элемента. Единица С. (СИ) — люмен с квадратного метра (лм/м2). Аналогичная величина в системе эиерге-ТГ11Ч. величин иаз. энергетической С. (излу-чательностью) н измеряется в Вт/м2. д. н. Лазарев. СВЕТЙМОСТЬ ускорителя (L) — характеристика эффективности системы «ускоритель -|- мишень». Определяется как величина, равная числу событий, происходящих в единицу времени при единичном сечении взаимодействия частиц пучка и мишени (в т. ч. подвижной — встречные пучки): L — n0lN, где п0 — плотность частиц мишени, I — её толщина (вдоль пучка), N — поток частиц из ускорителя. Для встречных пучков L — (Iflb)(NiN2JS)J, где Ib > I (I — протяжённость сгустка частиц, Ib — протяжённость участка пересечения пучков, N1, Ni — полное число частиц в тсаждом из пучков, S — площадь поперечного сечения большего из сгустков, / — частота обращения частиц в ускорителе). При ненулевом угле пересечения орбит сталкивающихся частиц и неполном перекрытии сечений сгустнов в формуле появляется геом. коэф., меньший единицы. Размерность С. [L\ = Cm2^C-1, Для процесса исследуемого типа, характеризуемого сечением о, число событий в единицу времени равно Lu.
И. Н. Мешков.,
СВЕТОВАЯ ОТДАЧА — 1) С. о. атома — одко из пондеромоторных действий света, заключающееся в том, что атом, испускающий фотон, приобретает им-лульс отдачи, направленный в сторону, противоположную вылету фотона. При спонтанном испускании разные атомы ансамбля получают импульсы отдачи в разл. произвольных направлениях; при вынужденном испускании — в одном определённом направлении. Cm. Давление света.
2) С. о. источника света — отношение излучаемого источником светового потока к потребляемой им мощности. Измеряется в люменах иа Ватт (лм/Вт). Служит характеристикой экономичности источников; С. о. совр. ламп накаливания общего назначения 8—20 лм/Вт, люминесцентных — до 90 лм/Вт, ме-таллогалогеиных и натриевых — до 130 лм/Вт. Cm. также Световая эффективность излучения, Источники оптического излучения. Д. Н. Лазарев.
¦СВЕТОВАЯ ЭНЕРГИЯ — одна из основных световых величин, равная произведению светового потока на длительность освещения. Единица С. э.— люмеи-секунда (лм*с). Cm. также Спектральная световая эффективность. В системе эиергетич. величин аналогичная величина — энергия излучения, единица измерения — Дж. Д. Н. Лазарев.
СВЕТОВАЯ ЭФФЕКТИВНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ — отношение светового потока к соответствующему потоку излучения. Единица С. э. и.— лм-Вт-1. Cm. также Спектральная световая эффективность.
Д. Н. Лазарев.
СВЕТОВОД (волновод оптический) — закрытое устройство для направленной передачи света. В открытом пространстве передача света возможна только в пределах прямой видимости и ограничивается нач. расходимостью излучения, поглощением и рассеянием в атмосфере. Переход к С. позволяет значительно уменьшить потери световой энергии при её передаче на большие расстояния, а также передавать световую энергию по криволинейным трассам.
Разработаны разнообразные типы С., среди них — линзовые (зеркальные) С., представляющие собой систему заключённых в трубу и расположенных на определённых расстояниях линз (зеркал), полые метал-лич. трубы и др., однако оии не нашли широкого применения.
Наиб, перспективный н широко применяемый в настоящее время (1990-е гг.) тип С.— гибкий диэлектрич.
волоконный С. с низкими оптич. потерями (см. Волоконная оптика), позволяющий передавать свет на большие расстояния. В простейшем варианте он представляет собой тонкую нить из оптнческк прозрачного материала, сердцевина к-рой радиуса <ц имеет показатель преломления ^ll а оболочка с радиусом а2 имеет показатель преломления п2 Cn1 (рис. I). В приближе-
нии геом. оптики лучи, входящие в сердцевину под достаточно малыми углами к оси С., испытывают полное внутреннее отражение иа поверхности раздела сердцевины и оболочки и распространяются только по сердцевине.
В зависимости от назначения С. диаметр сердцевины 2ai составляет от неск. мкм до иеск. сотен мкм, а 2а2 — от неск. десятков до примерно тысячи МКМ.
Величины 2(Ц И H1 — п2 определяют число типов волн (мод), к-рые могут распространяться по С. при заданной длине волны света 1K. Выбирая 2at и — п2 достаточно малыми, можно добиться, чтобы С. работал в одномодовом режиме.
