Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Применение сверх сильных магнитных полей. Начало использованию сильных маги, полей в физ. исследованиях было положено трудами П. Л. Капицы. В кои. 1920-х гг. он провёл в полях до 320 кЭ обширные исследования магнетосопротивления, намагниченности, маг-нитострикции, Зеемана эффекта, траекторий заряж. частиц. Макс. интерес вызывают С. м. п. в физике твёрдого тела. Они применяются в исследованиях галь-ваномагн., термомагн., оптич., магн.-оптич., резонансных явлений. Оптич. и магн.-оптич. исследования свойств мн. веществ проведены в полях до 10 МЭ, ВТ. ч. при низких темп-рах исследовано влияние С. м. п. ва энергетич. сцектры, зонную структуру и др. характеристики твёрдого тела. В полях до 2 МЭ исследовались спектры поглощения и циклотронный резонанс в полупроводниках, Фарадея эффект в видимой и ИК-облас-
тях спектра, зеемановское расщепление спектральных линий, магнетосопротивление тонких висмутовых проволок, проводятся исследования сверхпроводников с высоиими критич. полями и др. В ядерной физике и физике элементарных частиц С. м. п. используют для идентификации частиц, фокусировки и отклонения заряж. частиц, для генерации мощного тормозного излучения и т. д. С. м. п. широко применяются в исследованиях по физике плазмы и управляемому термоядерному синтезу. Импульсное С. м. п.— источник для получения квазигидростатич. давлений до 5 Мбар, в к-рых проведены исследования ур-ния состояний ряда веществ, изучается сжатие твёрдого водорода при 7” »: 4 Ч- 6 К. Энергия магн. поля напряжённостью ~ 10 ч- 15 МЭ превышает энергию связи частиц в твёрдых телах, магн. давление превышает давление в центре Земли. Такие поля используются для изучения свойств веществ в экстремальных условиях. Сильные магн. поля находят применение в химии, биологии, широко используются в технол. целях (напр., для магнитно-импульсной обработки и сварки металлов).
Измерения напряжённости С. м. п. производятся прокалиброванными индукционными датчиками (магн. зондами), а также по величине эффекта Фарадея и эффекта Зеемана. В астрофиз. измерениях уровень С. м. п. оценивается по степени круговой поляризации непрерывного излучения.
Jlum.: Сахаров А. Д., Взрывомагнитные генераторы, <іУФН», 1966, т. 88, в. 4 с. 725; Техника больших импульсных токов и магнитных полей, М., 1970; Монтгомери Д. В., Получение сильных магнитных полей с помощью соленоидов,,., пер. с англ., М., 1971; КнопфельГ., Сверхсильные импульсные магнитные поля, пер. с англ., М., 1972; Лагутин А. С., Ожогин В. И., Сильные импульсные магнитные поля в физическом эксперименте. М., 1988; Сильные и сверхсильные магнитные поля и их применение, пер. с англ., М., 1988; Павловский А. И., Магнитная кумуляция, «Природа», 1990, M 8, с. 39. В. Ф. Демичев.
СВЕРХСТРУКТУРА — структура упорядоченного сплава, в к-рой атомы разного сорта правильно чередуются, образуя периоднч. решётку с периодом, превышающим периоды кристаллич. решёток материалов, образующих сплав. Образование С. происходит ниже иек-рой темп-ры, называемой темп-рой упорядочения в тех случаях, когда атомам данного сорта энергетически выгоднее быть окружёнными атомами др. сорта. Часто С. возникает в результате фазового перехода 2-го рода. Примером С. может служить структура сплава Cu — Zn (^-латунь), где в неупорядоченном состоянии атомы Cu и Zn равновероятно распределяются по узлам объёмноцентриров. решётки, а во вполне упорядоченном состоянии атомы одного сорта занимают узлы в вершинах кубич. ячеек, а другого — в их центрах. Такого же типа С. встречаются в сплавах состава, близкого к Cu — Be, Cu — Pd, Ag — Mg, Fe — Al, Au-Zn и др.
Лит.: Смирнов А. А., Молекулярно-кинетическая теория металлов, М., 1966. Э. М. Эпштейн.
СВЕРХТЕКУЧАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — обобщение одночастичной оболочечной модели ядра, учитывающее парные корреляции нуклонов вблизи поверхности Ферми в средних н тяжёлых ядрах. С. м. я. опирается на понятие остаточного взаимодействия нуклонов. Согласно модели оболочек, значит, часть реального нуклон-иук-лоиного взаимодействия может быть учтена с помощью введения среднего, самосогласованного поля ядра, в к-ром нейтроны и протоны движутся почти независимо. Неучтённая часть нуклои-иуклоиного взаимодействия— т. н. остаточное взаимодействие — чрезвычайно важна для понимания мн. свойств ядра. Если остаточное взаимодействие имеет характер притяжения, то оно существеннейшим образом изменяет движение нунлонов вблизи поверхности Ферми, придавая ему коррелированный характер. Для двух взаимодействующих частиц с противоположными импульсами и направлениями спинов, находящихся у поверхности Ферми, принцип Паули ограничивает возможное взаимодействие. В результате оказывается, что трёхмерный потенциал для пары частиц у поверхности Ферми даже при
малом притяжении приводит к связанному состоянию.
В наиб, распространённых вариантах С. м. я. используется матем. аппарат теории сверхпроводимости (см. Сверхтекучесть атомных ядер). Теория С. м. я. разработана независимо С. Т. Беляевым, А. Б. Мигдалом и
В. Г. Соловьёвым. При этом в основе Лежал либо
