Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
448
Рис. t. Радиокарта источника ЗС120: /— время в годах; AS — расстояние от ярчайшей точки вдоль оси склонений в 0,001"; Да — расстояние от ярчайшей точки вдоль оси
прямых васхождений в 0,001".
ядро
Рис. 2.
зом: ^=Dv', ev(v) = D2e',(v'), где D — fv(l — Vn!c)Yl — фактор Доплера, п — единичный вектор, направленный в точку наблюдения. Эти ф-лы отражают релятивистские эффекты смещения частоты и аберрации излучения (см. Доплера эффект).
Тогда при степенном законе e^.(v') IN) (v')-“ отношение потоков S от струй, вытекающих в противоположные стороны из ядра, равно:
Sc
s*
t _1+Усо8ф/с\2 4-а
струя
к наблюдателю
\ 1—Усовф /с)
На рис. 4 показана зависимость этого отношения от ф при типичном значении а — 0,6. Очевидно, что направленная к наблюдателю струя может быть гораздо ярче контрструн. Т. о., отмеченная асимметрия также объясняется релятивистскими эффектами. Успешное объяснение этих и др. свойств радиоисточников в ядрах
Рис. 3. Зависимость от ф наблюдаемой скорости движения «пятна*> для различных значений фактора Лоренца пространственных перемеще-
ИИЙ Yn — I/Vl-(UnZc)* Wn = = 2,3,4,5,6; увеличивается снизу вверх).
20 40
80 100 120 140 180 180° 9
галактик сделало модель релятивистской струи очеиь популярной, хотя и не общепризнанной среди астрофизиков. В этой модели «струя» радиоисточника рассматривается действительно как релятивистское струйное течение плазмы из ядра галактики. Радиоядро связывается с оптически толстым нач. участком струн или
. Рис. 4. Зависимость от ф отношения интегральных по- ^ 4,0 5Hokob излучения струи Sc и "Sin < Ьонтрструи Sk для у —
.^lZVl — (В/с)* = 2,3,4,5,6 ~ 2-0 .,^увеличивается снизу вверх). j Q
()со стационарной ударной волной в этой струе, сверхсветовые «пятна» — с нестационарными ударными волнами. Повыш. яркость этих деталей объясняется про-.!црссами усиления магн. поля н ускорения релятивистских электронов на ударном фронте (c^i. Ускорение Щряженных частиц).
«і Лит.: I) ReesM. J., Aperanee of relativlstieally expanding iMdio sources, «Nature», 1966, v. 211, p. 468; 2) Cohen М. H.
др., Small-scale structure of radio galaxies and quasi-stellar " eources at 3,8 centimeters, «Astrophys. J.», 1971, v. 170, p. 207; '|l W h і t n e у A. R. и др., Quasars revisited rapid time variations observed via very-long baseline interferometry, «Science», '1971, v. 173, p. 225; 4) Benson J. М. и др., VLBI and merlin Observations of 3C 120 AT 1-7 6H z-superl umin a I motions beyond
І0О,5, «Astrophys. J.», 1988, v. 334, p. 560. С. С. Комиссаров.
^СВЕРХСИЛЬНЫЕ МАГНИТНЫЕ ПОЛЯ — ПОЛЯ с у Напряжённостью Я ^ 1 МЭ (граница условна). Классификацию магн. поля обычно связывают со способа-получения полей. Слабые (до 0,5 кЭ) н средние (до ^40 кЭ) магн. поля получают в лаб. условиях с помощью .Асртрянных магнитов и электромагнитов. Для получения сильных стационарных полей до ~300 кЭ исполь-
ф 29 Физическая энциклопедия, т. 4
зуют охлаждаемые и сверхпроводящие соленоиды (катушки) (см. Сверхпроводящий магнит). Поля св. 300 кЭ получают практически только в квазистационар-ных (длительность импульса т IO-3 -г- Ю с) илн импульсных (г < 10-3с) режимах при пропускании сильных электрич. токов через соленоиды разл. конструкций либо при сжатии внеш. силами магн. потока внутри замкнутого проводящего витка (лайнера). Генерация С. м. п. с напряжённостью й; 1 МЭ сопровождается существ, повреждениями материала катушек и даже их разрушением, т. е. магн. системы становятся пригодными только для однократного применения. Простейший способ получения С. м. п.— разряд батареи импульсных конденсаторов через одновитковый соленоид. Таким способом получают маги, поля до 4 МЭ. Поле в 4 МЭ обладает плотностью энергии Н2/8л, сравнимой с энергией связи атома в твёрдых телах ? (для металлов & имеет величину неск. эВ/ат). В зоне действия такого поля происходит, как правило, полное разрушение (превращения в пар) материала катушки. Самые высокие значения поля (вплоть до 25 МЭ) в лаб. условиях получают методом сжатия магн. потока с использованием энергии взрывчатых веществ (BB).
Совр. физику интересуют и более высокие ПОЛЯ, недостижимые пока в лаб. практике, их влияние иа строение атомов и молекул и соответствеиио иа физ. свойства веществ. Оказывается, что существенных эффектов можно ожидать, напр., когда силы со стороны магн. поля Яат становятся преобладающими по сравнению с кулоновским взаимодействием электрона с ядром. Это происходит, когда величина поля Я > Яат = TnteaCfhs — 2,35 -IO8 Э. Ещё более сильное поле Якв = WpciIeh — 4,4-1013 Э определяет границы применимости классич. электродинамики. В полях Я > Hkb значит, роль играют не только релятивистские, но и квантовые эффекты.
Астрофиз. исследования указывают на существование гигантских маги, полей у иек-рых типов звёзд (см. Магнитные поля звёзд). Напр., у белых карликов обнаружены поля ~107 Э, у быстровращающихся нейтронных звёзд (пульсаров) — IO8 Ч- 1012 Э. Ещё более высокие поля (1010 — IO13 Э) зарегистрированы у рентгеновских пульсаров — в двойных звёздных системах, одиа кз к-рых является нейтронной звездой. Сжатие магн. потока при гравитац. коллапсе звезды может приводить к возникновению магн. полей IO14 Э. Эти уникальные природные источники открывают возможность для изучения С. м. п. такого уровня и их влияния на перестройку атомных структур, приводящую к появлению новых, необычных состояний вещества.
