Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Порохов А.М. -> "Физическая энциклопедия Том 4" -> 505

Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.

Порохов А.М. Физическая энциклопедия Том 4 — М.: Большая российская энциклопедия, 1994. — 701 c.
Скачать (прямая ссылка): fizenciklopedt41994.djvu
Предыдущая << 1 .. 499 500 501 502 503 504 < 505 > 506 507 508 509 510 511 .. 818 >> Следующая


Наряду с потерей сопротивления важнейшим свойством С. является вытеснение магн. поля из массивного Образца (Мейснера эффект). В силу этого все С. являются диамагнетиками. Слабое маги, поле проникает лишь в тонкий поверхностный слон ж 1000 Л и менее. Ш своему поведению в маги, поле С, делятся на две Группы: С. 1-го к 2-го рода. В С. 1-го рода проникновение маги, поля в глубь образца и восстановление сопротивления происходят в определённом криткч. поле Bc- При II 5? Hc С. 1-го рода переходит в нормальное — яесверхпроводящее состояние. В С. 2-го рода проникновение магн. поля (в виде вихревых нитей, т. е. вихрей сверхпроводящего тока, каждый из к-рых несёт квант магнитного потока) начинается в ниж. критич. поле Hn и заканчивается в верхнем Hc2. Электрич. сопротивление восстанавливается в осн. вблизи Hcz. При Я ^ Hc2 вещество становится полностью нормальным 'ей. также Критическое магнитное поле, Сверхпроводники первого рода, Сверхпроводники второго рода, Решётка вихрей Абрикосова).

С ростом темп-ры значения всех критич. магн. полей монотонно падают и обращаются в нуль при T = Tc. Макс. значения Hc — H0 (или Hci = Я0), определённые из эксперим. данных путём экстраполяции к T = 0, для нек-рых С. приведены в табл.

Предельная величина постоянного электрич, тока, протекающего в С. без диссипации энергии, иаз. критическим током Ic. В массивном С. 1-го рода величина Ic определяется током, создающим иа поверхности С. поля Hc. В С. 2-го рода значение Ic определяется образованием и движением вихревых токов.

Все чистые металлы, за исключением V и Nb, и нек-рые сплавы с низким содержанием одного компонента являются С. 1-го рода. Группа С. 2-го рода гораздо многочисленнее. Сюда относятся классические С. с высокими значениями Tc и ВТСП.

Среди С. 2-го рода выделяют группу т.н. жёстких С. Для них характерно большое кол-во дефектов структуры (неоднородности состава, вакансии, дислокации и др.), к-рые возникают благодаря спец. технологии изготовления. В жёстких С. движение маги, потока сильно затруднено дефектами и кривые намагничивания обнаруживают сильный гистерезис. В этих материалах сильные сверхпроводящие токи (плотностью до 10® — 10е А/см2) могут протекать вплоть до полей, близких к верхнему критич. полю Hc2 при любой ориентации тока и магн. поля. В идеальном С. 2-го рода, полностью лишённом дефектов (к этому состоянию можио приблизиться в результате длительного отжига сплава), при любой ориентации поля н тока, за исключением продольной, сколь угодно малый ток будет сопровождаться потерями на движение магн. потока уже при H > Hct. Такие С. 2-го рода наз. мягкими. Значение Hci обычно во много раз меньше Hct. Поэтому именно жёсткие С., у к-рых электрич. сопротивление практически равно нулю вплоть до очень сильных полей, представляют интерес с точки зрения техи. приложений. Их применяют для изготовления обмоток сверхпроводящих магнитов и др. целей. Существ, недостатком жёстких С. является их хрупкость, сильно затрудняющая изготовление из них проволок или леит. Особенно это относится к классич. соединениям с самыми высокими значениями Tc и Hc типа V3Ga, Nb3Sn, PbMoeS8. Изготовленще сверхпроводящих магн. систем нз этих материалов — сложная техиол. задача.

Огромные значения критнч. полей Я0для ВТСП, определённые путём экстраполяции результатов измерений при высоких темп-рах, открывают принципиально новые перспективы использования этих материалов, однако техи. проблемы, связанные с их применением, ещё не решены.

JIum.: Сверхпроводящие материалы. Сб. ст., пер. с англ., М., 1965; Металловедение сверхпроводящих материалов, М., 1069; Фиэикй-химня сверхпроводников, М., 1976; Высокотемпературные сверхпроводники, пер. с англ., М., 1988.

И. П. Крылов,

СВЕРХПРОВОДНИКЙ ВТОРОГО РОДА — сверхпроводящие материалы, составляющие один из двух классов, иа к-рые подразделяются все сверхпроводники в зависимости от поведения в магн. поле.

Длинный цилиндр из С. в. р., помещённый в продольное магн. поле, обнаруживает полный Мейснера эффект лишь в полях, не превосходящих ниж. критич. поля HcI (Cm. Критическое магнитное поле, Сверхпроводимость). В полях с напряжённостью выше Hci и ниже Hc2 (верх, критич. поле) маги, поток начинает проникать в цилиндрич. образец, однако даже при установлении термодинамич. равновесия поток, проходящий через цилиндр, имеет меиьшую величину, чем в случае, когда образец находится в нормальном состоянии (неполный эффект Мейснера). Это указывает на наличие незатухающих токов в образце, к-рый, следовательно, находится ещё в сверхпроводящем состояний. Образец полностью переходит в нормальное состояние в полях с напряжённостью выше Hc2 (рис. 1). Вблизи поверхности образца из С. в. р. возможно об-

441

СВЕРХПРОВОДНИКИ
СВЕРХПРОВОДНИКИ

H
He з
Hcz
He:
4
,L

442

Рио. 1. Зависимость магнитной индукции (а) и намагниченности (б) для длинного сверхпроводящего цилиндра от напряжённости продольного магнитного поля. Сплошная линия — сверхпроводник 2-го рода, пунктирная — сверхпроводник 1-го рода.
Предыдущая << 1 .. 499 500 501 502 503 504 < 505 > 506 507 508 509 510 511 .. 818 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed