Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
p-GaAlAs GaAs л—GaAIAs
Рис. 2. Двойная гетероструктура в режиме сверх-ннжекции.
множитель Lld, где d — толщина уз ко зонного слоя, в к-ром происходит рекомбинация. С. может наблюдаться и в плавных гетеропереходах, в к-рых параметры материала непрерывно изменяются с координатой. Гетеропереход может считаться резким, если изменение таких параметров, как ширина запрещённой зоны, сродство к электрону на величину порядка kT, происходит иа расстояниях, меныпих длины Дебая, в противном случае в выражении для х дебаевская длина заменяется на характерную полевую длину, совпадающую с расстоянием, на к-ром ширина запрещённой зоны меняется на величину kT. Поскольку, как правило, дебаевская длина много меньше диффузионной длины, величина % может достигать в реальных гетеропереходах, как плавных, так н резких, весьма больших значений. С. широко используется в гетеро-транзисторах и гетеролазерах. В гетеротранзисторах за счёт С. обеспечивается односторонняя ннжекция 432 носителей в базу. В гетеролазерах С. позволяет ис-
пользовать в качестве эмнттеров относительно слабо легированные слон с низкими оптич. потерями, что способствует снижению порогового тока гетеро лазера и повышению дифференц. квазтовой эффективности.
Jlum.: Алферов Ж. И., Казаринов Р. Ф., X а л-ф и н В. Б., Об одной особенности инжекции в гетеропереходах, «ФТТ», 1966, т. 8 M Ifl1 с. 3102; Алферов Ж. И. и др., Ин-жекционные свойства гетеропереходов п - AUGa,_,As — p-GaAs, «ФТП», 1968, т. 2, в. 7, с. 1016; Казаринов Р. Ф., О пре» дельном снижении пороговой плотности тока инжекционных лазеров с двойной гетероструктурой, «ФТП», 1973, в. 4, с. 763; Казаринов Р. Ф., Сурис P. А., Сверхинжекция но* сителей в вариаонных р — n-структурах, «ФТП», 1975, т. 9* в. If с. 12; E л и с е е в П. Г., Введение в физику инжекцвон* ных лазеров, М., 1983; Korol'kov V. I., Electric and photo» electric properties of heterostructures, в кн.: Semiconductor heterostructures. Physical processes and applications, Moscow, 1989, p. 15—17. В. Б. Халфин*
СВЕРХЛЮМИНЕСЦЁНЦИЯ (суперлюмииесценция) — излучение активной среды, в к-рой создана инверсия населённостей уровней энергии без обратной связи. С. наблюдается в активной среде лазера до достижения порога генерации нли в направлениях, для к-рых уси-ление на проход меньше потерь. С. отличается от люминесценции суженным спектром н диаграммой направленности, имеющей максимум в направлении макс. длины пути в усиливающей среде; от лазерного излучения — отсутствием модо вой структуры, меньшей направленностью н более широким спектром. Явление С. играет вредную роль в многокаскадных лазерных усилителях, т. к. снижает степень инверенн населённостей. Для уменьшения С. между каскадами применяют оптич» развязки. В безрезонаториых однопроходных лазерах с большим коэф. усиления, имеющих длину, много большую поперечных размеров активной среды, С» выступает в качестве лазерного излучения. Схемы таких лазеров обсуждаются как один нз возможных путей осуществления рентгеновских и гамма-лазеров.
9. А. Свириденков,
СВЕРХНИЗКОЧАСТОТНЫЕ РАДИОВОЛНЫ — электромагнитные волны, диапазон частот к-рых по междука родному регламенту радиосвязи охватывает область от 30 до 300 Гц (длины волн от 10 до 1 Мм)» Распространение радиоволн сверхнизкочастотиого (CHЧ) диапазона происходит в волиоводиом канале, ограниченном поверхностью Земли и ниж. кромкой ионосферы, высота к-рой в зависимости от времени суток и геофиз. условий изменяется от 60 до 90 км. Поскольку длина волны значительно превышает высоту канала, в волноводе Земля — ионосфера распространяется только квази-7\ЕЛ/-волна (см. Волновод металлический). Оиа имеет 2 осн. составляющие: радиальную (вертикальную) электрич. поля и азимутальную (горизонтальную) магн. поля. Благодаря одномодовому распространению передаваемые сигналы в СНЧ-диапа-зоне отличаются высокой стабильностью. Затухание СНЧ-радиоволн в волноводе Земля — ионосфера мало и с ростом частоты изменяется от долей дБ/1000 км до единиц дБ/1000 км. Благодаря этому возможна передача радиосигналов иа очень большие расстояния, вплоть до кругосветных трасс. При этом напряжённость поля, осциллируя за счёт интерференции волн, заметно возрастает по мере приближения к антиподной точке.
Интерференция кругосветных СНЧ-воли проявляет себя в т. н. шумановских резонансах, при к-рых на собств. частотах резонатора Земля — ионосфера наблюдается увеличение атм. шумов.
Влияние магн. поля Земли приводит к зависимости фазовой скорости СНЧ-радиоволи и их затухания от направления распространения.
СНЧ-диапазон характеризуется высоким уровнем радиопомех. Естеств. помехи порождаются электрич. разрядами в атмосфере, а искусственные — работой нромышленных электроустановок и линиями электропередач. Кроме того, темп передачи информации из-за узости диапазона оказывается очень низким. Тем ие менее большая глубина скин-слоя является столь ваш-
иым преимуществом, что CHЧ используются для радиосвязи с погружёнными объентами (подводные л одни, подземные установки) и для эл.-магн. зондировании иедр Земли.
