Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
0№) “ /+(*г)+М*«> •
Т. о., для определения Qxyt компонент вектора Q(Az) конкретного образца достаточно измерить Zi(A2) для направлений P вдоль х, у, z осей соответственно.
Поляризац. Р. используют как прямой метод изучения распределения по глубине днамагн. момента сверхпроводящего образца в приповерхностной области с целью определения лондоновской глубины проникновения магн. поля в сверхпроводник, находящийся в мей-снеровской фазе. Формализм описания процесса отражения, служащий для ферромагнетиков, легко переносится на сверхпроводники — идеальные диамагнетики. Для изучения обычных диамагнетиков Р. не применяется.
Лит.: DPelcberG. Р. и др., Polarized neutron reflectome-ter. A new instrument to measure magnetic depth profiles, «Rev. Sci. Instrum.», 1987, V. 58, M 4, p. 609; 2) P e I с h e r G. P. и др., Investigation of magnetism at surfaces by polarized neutron reflection (invited), «J. Appl. Phys.», 1985, v. 57, M 8,. p. 3789; 3) Penfold J., Tbomas R. K., The application of tbe specular reflection of neutrons to the study of surface and interfaces, «J. Phys. Condens. Matter», 1990, v. 2, p. 1369; 4) Корнеев Д. А., Изучение неоднородно намагниченных магнитных пленок с помощью поляризованных нейтронов, «Поверхность. Физика, химия, механика», 1989, JMi 2, с. 13; 5) К о р н Є е в Д. А., Черненко Л. П., Нейтронная дифракционная оптика ограниченных сред со сложной магнитной структурой, препринт ОИЯИ P 4—89—709; 6) Г а п о н о в С. В. и др., Определение глубины проникновения магнитного поля в сверхпроводящую тонную монокристаллическую пленку YBajCusO, методом отражения поляризованных нейтронов, «Письма в ЖЭТФ», 1989, т. 49, в. 5, с. 277. Д. А. Корнеев.
РЕФЛЕКТОР — телескоп, у к-рого объективом является одно вогнутое зеркало (параболическое, гиперболическое или эллиптическое) или система зеркал, включая и плоское. Существует неск. оптич. схем Р., к-рые можно взаимно заменять и работать с разными аерка-лами.
Р. свободны от хроматич. н сферич. аберраций (см. Аберрации оптических систем), что является одним из преимуществ перед рефракторами: повышается светосила и, как следствие, уменьшается длина трубы. В Р.
Ф 25 Физическая энциклопедия, т. 4
РЕФРАКТОМЕТР
с большим относительным отверстием, кома исправляется двухлинзовым, почти афокальным корректором, установленным в сходящемся пучке лучей перед гл. фокусом. Д. Д. Максутовым выполнен менисковый телескоп, в к-ром используется менисковая система, состоящая из сферич. зеркала (более простого в изготовлении, чем параболическое) и линзы.
К зеркальным поверхностям Р. предъявляются более высокие требования, чем к линзовым; допускается погрешность одиночного зеркала Л/8. Зеркала Р. изготовляют из пирекса, кварпа, ситала, нержавеющей стали и др. металлов. Поперечник кружка рассеяния для Р. не должен превышать долей угл. секунды. Cm. также Оптический телескоп.
Лит.: Максутов Д. д., Астрономическая оптика,
2 И8Д., JI., 1979.
РЕФРАКТОМЕТР (от лат. refractus — преломлённый й греч. metreo — измеряю) — прибор для намерения показателей преломления п веществ (жидких, твёрдых, газообразных). Существует неск. видов Р., принцип действия к-рых основан на следующих методах: методе прямого измерения углов преломления света при прохождении им границы раздела двух сред; методе, основанном на явлении полного внутреннего отражения (ПВО) света; интерференц. методе (см. Интерференция света).
Дли измерения п по углу преломления образцу из исследуемого материала придают форму призмы с преломляющим углом а и, добиваясь поворотом призмы мин. угла отклонения луча б (рис. 1, а), что имеет место при равенстве углов входа луча в призму и выхода из неё fa, вычисляют п по ф-ле
rt=?in[(cH-6)/2]/sin(a/2).
Для определения этим методом п жидкости её заливают в тонностенную призматич. кювету или в призматич. выемку в материале с известным показателем преломления N (рис. I, б). При а = 90° н Yi = Ya = 45° величина п жадности связана с измеряемым углом выхода P соотношением
7,-45*-
-Ya-45*
Рис. 1. Схема измерения п по углу преломления.
n=V NH-sinp УJVa-Sinap .
Точность определения п этим методом —10-5, минимально измеряемые разности п двух веществ лЛО-7.
При использовании для измерении п явления ПВО образец измеряемого материала приводится в оптиче-
Рие. 2. Схема измерения п с использованием явления полного внутреннего отражения.
ский контакт с эталонной призмой из материала с высоким и заранее точно известным показателем преломления N (рис. 2). Свет может направляться как со стороны образца, так и со стороны призмы. В обоих 386 случаях в определённом и очень узком интервале уг-
лов падения пучка лучей на границу раздола образца и призмы в поле зрения наблюдательной зрительной трубы появится граница, разделяющая тёмный и светлый участки поля и соответствующая продельному, или критическому, углу падения луча: 1 —1',2 — 2' — ход лучей при освещении со стороны исследуемого образца; 1 — 1' — предельный луч, соответсг-вующий углу (P1 пво в материале призмы; 3 — 3', 4 — 4', 5 — 5' — ход лучей при освещении со стороны призмы;
