Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Фундам. свойством Р. и. является то, что оиа имеет место для пространства и времени вместе (а не по отдельности), т. к. преобразования Лореица перемешивают пространственную и временную координаты. Это привело к введению понятия пространства-времени — четырёхмерного псевдоевклидова многообразия, точками к-рого являются разл. события {А. Пуанкаре (Н. Poincare), Г. Мннковский (G. Minkowski)]. Преобразование Лореица можно интерпретировать как четырёх мерный гиперболич. поворот в этом многообразии.
В предельном случае относит, скоростей V, много меньших сиорости света (когда пренебрегают всеми эффектами порядка у2/*:3 и выше), Р. и. переходит в галилееву (ие релятивистскую) инвариантность — инвариантность относительно креобразования Галилея (см. Галилея принцип относительности).
Р. и. специальной (частной) теория относительности, к-рая является глобальной (в том смысле, что относит, скорость двух систем отсчёта и коэффициенты преобразований Лореица постоянны во всём пространстве-времени), была обобщена в общей теории относительности Эйнштейна, где имеет место только л о-кальиая Р. и,— преобразования Лоренца относятся к дифференциалам координат, а нх параметры зависят от точки. Понятие Р. и. было также обобщено (с сохранением осн. свойств) на многомерные теории физ. взаимодействий, в т. ч. гравитац. взаимодействии (CM. Калуцы — Клейна теория, Суперструны).
А. А. Старобинский.
РЕЛЯТИВИСТСКАЯ КВАНТОВАЯ МЕХАНИКА —
раздел теоретич. физики, в к-ром рассматриваются ре-
.Яятивистские квантовые законы движения микрочастиц ,(электронов и др.) в т. и. одночастичном приближении.
; ^Релятивистские эффекты велики при энергиях частицы, ^сравнимых с её энергией покоя. При таких энергиях мо-. |кет происходить рождение частиц (реальных или виртуальных), поэтому рассмотрение одной частицы в об-случае неправомерно. Последоват. описание двойств релятивистских квантовых частиц возможно JnuibHO в рамках квантовой теории поля. Однако в Ірек-рнх задачах образование частиц можно ие учитывать и использовать волновые квантовые ур-ния, опи-^ывагощие движение одиой частицы (одночастичиое приближение). Так иаходят, иапр., релятивистские поправів к атомным уровням энергии (определяющие тонкую фрукту ру). Таи ой подход является логически незамкнутым, поэтому Р. к. м., в к-рой рассматриваются зада-Jta подобного типа, в отличие от релятивистской кваи-tpBot теории поля и не релятивистской квантовой меха-фвки, не существует как последоват. теория. Основой ’^расчётов в Р. к. м. служат релятивистские Дирака уравнение для электронов и др. частиц со спином V* и Клейма — Гордона уравнение для частиц со спином 0.
И. Ю. Кобзарев.
Релятивистская ковариантность — см. Ko-
4Uфиантность.
Релятивистская механика — раздел теоре-
Тнч. физики, рассматривающий классич. законы движения тел (частиц) при скоростях v, сравнимых со ффростью света с. Р. м. осиовака на частной (спец.) теории относительности. Осн. ур-иия Р. м.— релятивистское обобщение 2-го закона Ньютона и релятивистский адкои сохранения энергии-импульса — удовлетворяет требованиям принципа относительности Эйнштейна. Jta них, в частности, следует, что скорость материальных объектов ие может превышать с. При у « с Р. м. переходит в классич. механику Ньютона. Cm. Относительности теория. И. Ю. Кобзарев.
ТЕЛЯТИВЙСТСКАЯ ПЛАЗМА — плазма, в к-рой ср. "Йергия хаотич. движения частиц хотя бы одного сорта превышает энергию покоя этих частиц. Чаще всего ре-^«•ивистской является электронная компонента плаз-'ttu. Р. п. обладает рядом особенностей, в частности час-Iwa её леигмюровсиих колебаний зависит от темп-ры Ш, энергии) электронов, а парные столкновения, ЧИюбще говоря, приводят к рождению новых частиц. a^ftHftKo классификация колебаний и воли Р. п. качественно остаётся той же, что и для не релятивистской ^^аэмы (см. Волны в плазме).
В нек-рых случаях релятивистские эффекты в плаз-ив становятся существенными и при ср. энергии электронов, существенно меньшей их энергии ПОКОЯ (* 500 кэВ). Так, релятивистские поправки к мощности .тормозного излучения плазмы значительны уже при тиш-ре электронов, соотв. их кинетич. энергии 50— 70 кэВ, а эффекты релятивистского изменения гироча-«тоты электронов в случае электронного циклотронного цийианса — прн ещё меньшей темп-ре.
> В лаб. условиях плазму с релятивистскими элект-доами получают в маги, ловушках, чаще всего в проб-ікяроиах (см. Открытые ловушки), воздействуя иа первоначально холодную плазменную мишень мощным эл.-Магн. излучением в диапазоне электронной циклотронной частоты. Др. способ получения Р. п.— более цлп менее длит, пропускание через плазму-мишень пуч-на заряж. частиц: возбуждаемые пучком плазменные колебания также могут приводить к ускорению значит. Wth электронов до релятивистских энергий (CM. Плаз-ленная электроника). Дальнейший рост энергии электронов может происходить за счёт адиабатич. сжатия та-<ой плазмы, осуществляемого наращиванием магн. поля иробкотроиа (см. Нагрев плазмы).
-, Р, п. встречается в астрофиз. объектах, напр, в маг-'Шггосферах пульсаров. Через состояние Р. п. проходила ^Мелегааи в целом (см. Горячей Вселенной теория).
