Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
РЕЛИКТОВОЕ
На этом этапе Р. м. устанавливает внутр. квазиравиове-сие в системе магнонов, однако M и Mz сохраняют нач. значения. Характерное время этого этапа Р. м. имеет порядок (kTc/h)(TfTc)*, где Tc — темп-ра Кюри (Кюри точка). Дальнейшая релаксация обусловлена слиянием и расщеплением магионов за счёт дипольного взаимо-деиствия, а также нх взаимодействием с фононами. При этом сначала устанавливается равновесное зиачекие М, а затем происходит поворот намагниченности к направлению Ндф. Последний этап описывается ур-нием
(2); типичные значения К имеют порядок IO6 с -1.
На практике значит, вклад в диссипацию магн. колебаний вносят неоднородности кристалла: нарушение порядка в расположении магн. иоиов в узлах решётки, разориеитация осей лёгкого намагничивания, поры, трещикы, шероховатость поверхности и т. д. Неоднородности приводят к дополнит, рассеянию магионов — вклад этого механизма может на иеск. порядков превосходить собственную спии-спиновую релаксацию. Значит, влияние на Р.м. оказывают также электроны проводимости в ферромаги. металлах, а также нек-рые маги, ионы с сильной спин-орбитальной связью (напр., трёхвалеитиые лактаииды), выступающие посредниками между CC и решёткой. 6 малых маги, полях в Р. м. вносят вклад процессы вязкого движения доменных стенок (см. Доменной стенки динамика).
Р. м. в ферримагнетиках и антиферромагнетиках обусловлена в общем теми же механизмами, что и в ферромагнетиках, одкако её проявления осложнены наличием иеск. магв. подрешёток. Особый случай представляют спиновые стёкла, характеризующиеся широким спектром времён Р. м. и длительной релаксацией метастабильиых магн. состояний.
Диамагиетикн. Для нпх Р. м. обычно ие выделяется в самостоят. объект исследования, поскольку подчиняется обычиым законам взаимодействия электронов (связанных или свободных) с магн. полем. Ширина линии циклотронного резонанса в металлах и полупроводниках определяется длиной свободного пробега носителей заряда. Исключение составляют аномально сильные диамагнетики — сверхпроводники, где процессы Р. м. наиб, существенны в смешанном состоянии сверхпроводников второго рода.
Методы исследования магнитной релаксацнн. Наиб, широко используются резонансные методы: электронный парамагнитный резонанс, ядерный магнитный резонанс, ферро-, ферри-, антиферромагнитиый резонансы. Поперечная релаксация обычио проявляется в возрастании ширины ЛЯ резонансных линий до величины порядка 1/уг2, а также в затухании сигналов спиновой прецессии и спинового эха. Спин-решёточиая релаксация определяет величину стационарного поглощения энергии резонансного ВЧ-поля; кроме того, время T1 измеряется по восстаковлекню равновесной намагиичениости после возбуждения мощным радиоимпульсом. Р. м. проявляется также в частотной зависимости динамич. магнитной восприимчивости — в частности, в релаксац. поглощении энергии иа частотах порядка !/T1 и 1/та. Применяются сочетания резонаискых и не резонансных методов, двойные резонансы, магнитооптич. эффекты и пр. Обширную информацию о Р. м. в магнитоупорядоченных веществах даёт избират. возбуждение спиновых волн с помощью ВЧ-иакачки, изучение спиновых нестабильностей, параметрических ВЧ-эффектов и пр.
Изучекие Р. м. предоставляет цеккую информацию о природе магнетизма в разл. веществах, позволяет исследовать спин-спиновые, спин-фононные и электронноядерные взаимодействия, атомно-молекулярную подвижность в конденсиров. средах. Р. м. играет существ, роль в работе устройств маги, памяти и маги, записи (см. Памяти устройства), во мн. случаях определяя их быстродействие и частотный диапазон; в методах получения сверхнизких темп-p с помощью адиаба-<5<5«% тич. размагничивания (см. Магнитное охлаждение)', в квантовых парамаги. усилителях (мазерах); в эффектах
динамич. поляризацин ядер (см. Ориентированные ядра, Оверхаузера эффект) и т. д.
Лит.: А б р а г а м А., Ядерный магнетизм, пер. с англ., М., 1963; Альтшулер С. А., Козырев Б. M.t Электронный парамагнитный резонанс соединений элементов промежуточных групп, 2 изд., М., 1972; Сликтер Ч., Основы тео-рии магнитного резонанса, пер. с англ., 2 изд., М., 1081: А х везе р А. И., Барьяхтар В. Г., П е л е т м и н с к и й С. B1, Спиновые волны, М., 1067; Гуревич А. Г., Магнитный резонанс в ферритах и антиферромагнетиках, М., 1973; Александров И. В., Теория магнитной релаксации. Релаксация в жидкостях и твердых неметаллических парамагнетиках, М., 1975; Абраган А., Гольдман М., Ядерный магнетизм: порядок и беспорядок, пер. с англ., т. 1—2, М., 1984.
В. А. Ацаргин,
РЕЛИКТОВОЕ ИЗЛУЧЁНИЕ — заполняющее Вселенную практически изотропное эл.-маги. излучение с черн отельным спектром и темп-рой ок. 2,7 К {фоновое космическое излучение), интерпретируемое как реликт иач. стадий её эволюции. Подробнее см. Микроволновое фоновое излучение.
РЕЛЯТИВИСТСКАЯ ИНВАРИАНТНОСТЬ (лореиц-иивариактность) — независимость физ. законов и явлений от скорости движения наблюдателя (или, точнее, от выбора инерциальной системы отсчёта). Р. и. законов фуидам. физ. взаимодействий означает невозможность ввести выделенную систему отсчёта и измерить «абс. скорость» тел. Принцип Р. и. возник в нач. 20 в. в результате обобщения разл. опытных данных, начиная с отри цат. результата эиспериментов Майкельсона — Морли (1881—87) (см. Майкельсона опыт). Ныне наилучшие и иаиб. многочисл. подтверждения Р. и. фундам. физ. взаимодействий дают опыты с элементарными частицами высоких энергий. Из принципа Р. и. вытекает существование нек-рой универсальной макс. спорости распространения всех физ. взаимодействий; эта скорость совпадает со скоростью света в вакууме. Математически Р. и. выражается в том, что ур-иия релятивистской механики Эйнштейна — Лоренца — Пуанкаре и электродинамики Максвелла (совокупность этих ур-иий образует спец. теорию относительности), а также теории сильного и слабого взаимодействий ие изменяют своего вида, если входящие в них пространственно-временные координаты и физ. поля подвергаются Лоренца преобразованиям. Для построения релятивистски инвариантной теории гравитац. взаимодействия понятие Р. и. должно быть обобщено (см. ниже).
