Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
’ ' JTunt.: 1) Михеев С. П., Смирнов А. Ю., Резонанс-вое усиление осцилляций в веществе в спектроскопия солнечных нейтрино, «Ядерная физика», 1985, т. 42, в. 6, с. 1441; и х же, Осцилляции нейтрино в среде с переменной ПЛОТНОСТЬЮ и v-вспышки от гравитационных коллапсов звезд, «ЖЭТФ», 1986, г. 91, с. 7; 2) Wolfenstein L., Neutrino oscillations in tsatter, «Phys. Rev. D.», 1978, v. 17, p. 2369; его же, Neutrino oscillations and stellar collapse, «Phys. Rev. D.», 1979, v. 20, p. 2634; 3) Betbe H., Possible explanation of the Solar—Neutrino puzzle «Phys. Rev. Lett.», 1986, v. 56, p. 1305; 4) Parke S. J., Nonadiabatic level crossing In resonant neutrino oscillations, «Phys. Rev. Lett.», 1986, v. 57, p. 1275; 5) M и-*еев С. П., Смирнов А. Ю„, Резонансные осцилляции нейтрино в веществе, «УФН», 1987, т. 153, с. 3; 6) Ахмедов E. X., Б ы ч у к О.В., Резонансная спин-флейворная прецессия нейтрино и проблема солнечных нейтрино, «ЖЭТФ», 1989, т. 95, с. 442. А. Ю. Смирнов.
РЕЗОНАНСНАЯ ЛИНИЯ — спектральная линия атома, для к-рой частота испускаемого света совпадает с частотой излучения, поглощаемого атомом в осн. состоянии. Обычно термин «Р. л.» применяют к одной
8,703эВ
4,886 эВ
2,104 эВ
а.№2 3 В
Na
-3 SpD 3/2
3 SpO 1/2
D2
-з 2л 1/2
He
-8’р?
‘О
ЗрО
0,1,4
<5хемы низколежащих уровней знергии и резонансные квантовые переходы Na (жёлтый дублет Dt и Dt) и Hg.
или нескольким и а интенсивным линиям, соответст-
вующим разрешённым оптич. переходам (электрич. дипольним переходам) между осн. состоянием и наиб, инзко лежащими возбуждёнными уровнями энергии (рис.). Р. л. атомов большинства элементов расположены в видимой и УФ-областях спектра. Напр., длины волн Р. л. атомов Н, He, Na и Hg соответственно равны (в нм); 121,568; 58, 4328; 588,995/589, 593; 253,652/184, 950. Р. л. атомов Cs и Fr расположены в ближией ИК-области спектра.
Лит. см. при ст. Спекщр(ільная линия. Е. А. Юков.
РЕЗОНАНСНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ (резонансная флуоресценция, резонансное рассеяние, резонансная люминесценция) — фотолюминесценция, при к-рон частота возбуждающего излучения со0 практически совпадает с частотой фотолюминесценции атома « = ,
где и —энергии верхнего возбуждённого
и нижнего (обычно основного) уровней энергии атома. Р. и. впервые обнаружено в 1904 Р. Вудом (R. Wood) в парах натрия.
Р. и. на изолиров. атоме по существу есть рэлеевское рассеяние света, усиленное благодаря резонансу на много порядков величины. Спектр Р. и. неподвижного издлнров. атома зависит от спектра возбуждающего излучения. При возбуждении его излучением непрерывного спектра шириной Aco >> *у€, где Ve — естественная ширина спектральной линии данного атома, линия Р. и. имеет лоренцевский контур с шириной Ye (см. Контур спектральной линии), т. е. такой же, что и при возбуждении атома др. способом (напр., столк-иовительным). Если атом возбуждается монохроматич. излучением, то его Р. и. является также монохроматическим н имеет ту же частоту (O0 (с точностью до эффектов отдачи). При этом, если осн. состояние атома не вырождено, то падающая волиа и волиа Р. и. когерентны.
В разреженном газе контур линии Р. и. определяется доплеровским уширенцем спектральных линий и его ширина зависит от угла рассеяния. Если спектральная линия атома испытывает дополнит, уширение Г и сдвиг А за счёт соударений, а Р. и. возбуждается монохроматич. излучением, то спектр Р. и. состоит из излучения той же частоты (о0 и лоренцевского контура с максимумом на частоте м + Дне шириной Г + Ye- Е) том случае, когда столкновения приводят лишь к сдвигу фазы волновой ф-ции атомного состояния, отношение интенсивностей этих компонент Р. и. равно Ye/Г1. При наличии неупругих столкновений отношение интенсивностей будет другим и в спектре Р. и. возможно появление дополнит, линий.
Обычно Р. и. поляризовано. В общем случае степень поляризации и её характер определяются поляризацией возбуждающего излучения, направлением наблюдения по отношению к направленню распространения возбуждающей волиы, давлением и составом излучающего газа, ориентацией и величиной внеш. электрич. и магн. полей. Особенно сильно на поляризацию влияет магн. поле (см. Зеемана -эффект).
При возбуждении Р. и. излучением высокой интенсивности резонансная спектральная линия расщепляется, а также происходят и др. изменения спектра, зависящие от статистич. свойств возбуждающего излучения.
JIum.: Вуд Р., Физическая оптика, пер. с англ., JI.— М., 1936; Митчел А., Земанский М., Резонансное излучение и возбужденные атомы, пер. с англ., М.— JI., 1937; Г а й т-л е р В., Квантовая теория излучения, пер. с англ., [2 изд.], М., 1956; Прингсгейм П., Флуоресценция и фосфорес-ценцвя, пер. с англ., М., 1951; ВерестецкиЙ В. Б., Лифшиц Е. М., Питйевский JI. П., Квантовая электродинамика, 3 изд., М., 1989; Ахиезер А. И., ВерестецкиЙ В. Б., Квантовая электродинамика, 4 изд., М., 1981; JI о у д о н P4 Квантовая теория света, пер. с англ., М., 1976; Swain S., Theory of atomic processes In strong resonant electromagnetic fields, в сб.: Advances in atomic and molecular physics, v. 16, N. Y.—L.—Toronto, 1980, p. 159. E. А. Юков.
