Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
В этом их основное удобство, особенно прн оценке излучения, применяемого в практич. целях. Каждая из Р. ф. в. есть интеграл от произведения спектральной плотности соответствующей эиергетич. величины, характеризующей излучение, на спектральную чувствительность данного приёмника. В систему СИ из Р. ф. , включены ТОЛЬКО световые величины. д. н. Лазарев,
РЁЗЕРФОРД (Рд, Rd) — внесистемная единица актив- ' f иости нуклидов в радиоактивных источниках. Названа в честь Э. Резерфорда (Е. Rutherford). 1 Рд равен активности изотопа, в к-ром за 1 с происходит 10е распадов, т. е. 1 Рд = IO8 Bk = 1/37000 кюри.
РЕЗЕРФОРДА ФОРМУЛА — формула для эффективного сечеиия рассеяния не релятивистских заряж. точечных частиц, взаимодействующих по закону Кулона; получена Э. Резерфордом (Е. Rntherford) в 1911. В системе центра инерции сталкивающихся частиц Р. ф. ^ кмеет вид
js_rE^y_i____________ ;
сШ \ 2mv1 ) siп*(0/2) ’ ' '
где da/dQ — сеченне рассеяния в единичный телесный угол, д — угол рассеяния, т — m1m2f(m1 -f- т2) — |
приведённая масса, т?, Iti2 — массы сталкивающихся частиц, и — их относит, скорость, Zxe, Zte — электрич, ! заряды частиц (е — элементарный электрич. заряд), ! Р. ф. справедлива как в классич., так и в квантовой теориях. Ф-ла (*) была использована Резерфордом при интерпретации опытов по рассеянию а-частиц тонкими металлич. пластинками на большие углы T (Qf > 90°). В результате анализа опытных данных он пришёл к выводу, что почти вся масса атома сконцентрирована в малом положительно заряж. ядре. Этим Г открытием былн заложены основы совр. представлений
О CTpoeHHH аТОМОВ. с. М. Биленький.
РЕЗОНАНС (франц. resonance, от лат. resono — откли- }; каюсь) — частотно-избирательный отклик колебат. системы на периодич. внеш. воздействие, при к-ром происходит резкое возрастание амплитуды стационар- { ных колебаний. Наблюдается при приближении часто-ты внеш. воздействия к определённым, характерным для t данной системы значениям. В линейных колебат. снст | темах число таких резонансных частот соответствует \ числу степеней свободы и они совпадают с частотами ; собственных колебаний. В нелинейных колебат. системах, реактивные и диссипативные параметры к-рых за- ^ висят от величины стороннего воздействия, р. может і дрвяв.ляться и как отклик на внеш. силовое воздейсг- ; вцег ^ КАК,реакция на периодич. изменение параметров.
R $ц$^ц,#цаченші термин «Р.» относится лишь к слу- *
Д PegOpEHC, . ^jBfiTeyax с одной степень» :
свободы. Пример цростешшего рдучая Р. представляют
вынужденные колебания, возбуждаемые сторонним .источником — гармонической эдс ~ E0Cospt с амплитудой E0 и частотой р — в колебательном контуре (рнс. 1,а). Амплитуда х и фаза ф вынужденных колеба-
L
? =EnCDSpi
F=^eCospf
/=Z0CDspf
Ї
F—^pcos pt
Рис. 1. Колебательные системы с одной степенью свободы: последовательный (а) и параллельный (б) колебательные контуры, математический маятник (в) и упругий осциллятор (г).
ввй заряда [q(t) = a:cos (pt + ф)] определяются амплитудой и частотой внеш. силы:
V (м-р*
ІЙФ=-
26р
(1)
+4б*р*
V
где F — EjL, 6 = (R + ^)/2L.
Зависимость амплитуды х стационарных вынужденных колебаний от частоты р вынуждающей силы при постоянной её амплитуде наз. резонансной кривой (рис. 2). В линейном колебат. контуре резонансные кривые,
соответствующие различным F, подобны, а фазовочастотная характеристика ф(р) не зависит от амплитуды силы.
Вложение энергии в колебат. коитур пропорц. первой степени, а диссипация энергии пропорц. квадрату амплитуды колебаний. Это обеспечивает ограничение амплитуд стационарных вынужденных колебаний при Р. Приближение частоты р к собств. частоте W0 сопровождается ростом амплитуды вынужденных колебаний, тем более резким, чем меньше коэф. затухания
Гм. 2. Резонансные кривые (a) ПРИ Р* Т0К’ протек аю-
¦ фазово-частотные характери- щий через контур / = а —
СТИКИ (б) колебательных KOHTV- _ m _ TT l*>\ Mя
№ при разных значениях доб- ~ P*C0S(P* + Ф Ь иа“
¦ч ротности, Qi < Qt < Qt- ходитсяв фазе с эдс сторон-<г него источника (ф = я/2).
Уменьшение амплнтуды вынужденных колебаний при веточной настройке обусловлено нарушением скнфаз-9ости тока и напряжения в цепи.
і. Важной характеристикой резонансных свойств коле-фп, системы (осциллятора) является добротность Q, Лграя, по определению, равна умноженному на 2я отрешению анергии, запасённой в системе, к энергии, Лссеиваемой за период колебаний. При воз действ нн Л резонансной частоте амплитуда вынужденных коле-хв Q раз больше, чем в квазистатич. случае,
при р «; (O0 (г = QF). Число периодов колебаний, в течение к-рых происходит установление стационарной амплитуды, также пропорц. Q. Наконец, добротность определяет частотную избирательность резонансных систем. Ширина полосы P. Ato, в пределах к-рой амплитуда вынужденных колебаний спадает в У~2 раз от х, обратно пропорц. добротности: Aw = <оJQ = 26.
При Р. в электрич. цепях реактивная часть комплексного импеданса обращается в нуль. При этом в последоват. цепи падения напряжения и а катушке индуктивности н на конденсаторе имеют амплитуду QE0. Однако они складываются в противофазе и взаимно компенсируют друг друга. В параллельной цепи {рис. 1, б) при Р. происходит взаимная компенсация токов в ёмкостной и индуктивной ветвях. В отличие от последоват. Р., при к-ром внеш. силовое воздействие осуществляется источником напряжения, в параллельном контуре резонансные явления реализуются только в том случае, когда внеш. воздействие задаётся источником тока. Соответственко Р. в последоват. контуре называют Р. напряжений, а в параллельном контуре — Р. токов. Если в параллельный контур вместо генератора тока включить генератор напряжения, то на резонансной частоте будут выполняться условия не максимума, а минимума тока, поскольку вследствие компенсации токов в ветвях, содержащих реактивные элементы, проводимость цепи оказывается минимальной (явление анти резонанса).
