Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Р. з. всегда справедлив для бесконечно разбавленных растворов, т. е. при —>¦ 0; в этом случае его мож-во записать в виде
(Pi-P)Pi=nIfn=N11
где N1 — мольная доля растворённого вещества в растворе. Для идеальных растворов Р. з. применим при любых концентрациях растворённого вещества и записывается в виде
P=P1N,
где N — мольная доля растворителя в растворе.
Cm. также Растворы.
РАУСА УРАВНЕНИЯ — дифференц. ур-ния движения механич. системы в переменных Рауса. Предложены Э. Раусом (Е. Routh) в 1867. Для системы с s степе-йями свободы, находящейся под действием потенц. снл, Р. у. имеют вид
blf"=0 (‘=‘.2.№
___к «п _____________« п ,, , . ч
dt — > dt — (А —то-J-l,. . . (2)
_А dt —
к
где R(Qi, рк, qk, t) — Рауса функция, Qi, qk —
обобщённые координаты системы, Qi — обобщённые скорости, Pk — обобщённые импульсы, t — время. Формально равенства (1) и (2) имеют соответственно внд ур-ний Лагранжа (где R играет роль ф-цин Лагранжа L) и ур-ний Гамильтона (где R играет роль ф-ции Гамильтона П).
P- У- удобно пользоваться, когда часть координат системы является циклическими координатами. Пусть qk — циклич. координаты, тогда они в выражение R явно не входят. Следовательно, SRjdqk = О и, согласно второй совокупности ур-ний (2), Pjc = ак, где a^ — постоянные интегрирования. В результате R = Riqi, Ці, Cilc, t) и ур-ния (1), как н обычные ур-иия Лагранжа, дадут систему т дифференц. ур-ний 2-го порядка относительно обобщённых координат Т. о., число дифференц. ур-ний, к-рые надо проинтегрировать для нахождения закона движения системы, уменьшится на число циклич. координат. Если это интегрирование будет осуществлено, TO Qi определяется в виде qt (t, Ci, с'), где Ci, с' — новые постоянные интегрирования. После ЭТОГО МОЖНО ВЫЧИСЛИТЬ R В виде R(t, Cl, с', CCfc) и остальные (циклич.) координаты найдутся из первой группы ур-ний (2) с помощью квадратур:
Qk =^(dR/dak)dt.
Лит.: і)Гантмахер Ф. Р., Лекции по аналитической механике, М., 1660, § 13, 14; 2) Голдстейн Г., Классическая механика, пер. с англ., 2 изд., М., 1975, § 7, 2; 3) Л у-р ь е А. И., Аналитическая механика, М., 1961, § 7, 16, § 7 17 {содержит р. у. для случая непотенциальных сил]. С. М. Тарг. РАУСА ФУНКЦИЯ — характеристич. ф-ция механич. системы, выраженная через переменные Рауса, к-рыми являются время t, все s обобщённых координат іqv системы, обобщённые скорости qi, соответствующие каким-то иг из этих координат, н обобщённые импульсы р. соответствующие остальным « —m координатам, тккой выбор переменных удобен, когда s — m координат qk являются циклич. координатами. Если Лагранжа функция Ligtj, qj для дайной системы известна, то Р. ф. определяется из равенства
і
R(t,qi,qb,q'i,p&)= 2 pk* A=m-j-l
в правой части к-рого все qk (A = m -{- I,..., s) следует выразить через рк, используя соотношения рк = дLldq Когда координаты qk являются циклическими, оии в Р. ф. ие входят: при ЭТОМ одновременно Pk = const = (Xjc
и R= R(t, qi, qi, a,). Cm. также Рауса уравнения.
к С. М. Тарг.
РЕАКТОР-РАЗМНОЖИТЕЛЬ (бридер) — ядерный реактор, особенностью к-рого является способность к расширенному воспроизводству (размножению) делящихся ядер {ядерного горючего). Воспроизводство ядерного горючего в реакторах осуществляется за счёт поглощения части нейтронов в реакторе т. н. ядерным сырьём as8U, 232Th (радиационный захват нейтронов) и образования при этом искусств, ядерного горючего — ядер 238Pn, 238U:
238 238 й 236 в239
U(o,Y) U-». Np-». Pu;
•2 ва 93 94
аза аза аззз в239
Th (Ц,7) Th4 РаД. U.
*0 96 BI 92
РЕАКТОР
Проблема воспроизводства важна для энергетич. реакторов, в первую очередь для атомных электростанций (АЭС). Наиб, важен уран-плутониевый цикл, в к-ром сырьём служит 238U, а выгорает и вновь образуется 28ePu. Если в реакторе используется уран, обогащённый изотопом 235U, то вместо выгорающего 235U образуется a38Pu. Такой т. и. конверсионный цикл может служить лишь нач. стадией перехода к основному уран-плутониевому циклу в Р.-р.
Коэф. воспроизводства К наз. отношение кол-ва виовь образовавшегося горючего к кол-ву выгоревшего за то же время. Расширенное воспроизводство имеет место, когда К > I, В уран-плутониевом цикле кроме 238Pu. об разуются (за счёт поеледоват. поглощения иейтроиов) ядра 840Pu, 241 Pu5 24грц эти ядра также претерпевают деление, размножают нейтроны и могут вносить вклад в мощность Р.-р. После неск. лет работы в Р.-р. устанавливается постоянный' (асимптотич.) состав основных делящихся ядер (не зависящий от исходного), в к-ром содержится 65—75% 238Pu, остальное приходится на высшие изотопы Pu. Постоянство состава делает возможным и целесообразным определение коэф. воспроизводства К для такого ядерного горючего.
Величина К. определяется относит, кол-вом нейтронов, поглощающихся в ядерном сырье. Это кол-во зависит от ядерных свойств всех материалов, находящихся в реакторе. Оно обусловлено необходимостью обеспечить протекание ядерной цепной реакции деления.
Формула баланса имеет вид
К—у—а—l-f-(v8—1)е—6. (1)
