Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Принцип действия Р. о. с. применим и к электронным, рентг.’ и др. пучкам лучей. На рис. 6 представлена схемл электронной растровой системы, используемой для формирования цветного изображения на экране телевиз. трубки. Пучки электронов от электронных пушек Kli Кя, K3 проходят через щели растра R1;
пространственно разделяясь, попадают на участки экрана с люминофорами соответственно красного, зелёного и синего свечения. Аддитивно смешиваясь, эти свечения образуют на нек-ром расстояния цветное изображение. Если перед экраном установить второй растр Ri, то он простраиствеиио разделит пучки лучей, исходящих от разных по цвету элементов экрана, создавая зокы в точках 1, 2, 3, а также в точках 1', 2', 3' и т. д., из к-рых можно видеть соответствеиио только , красное, зелёное или синее изображение. Если же пушками K1, K2, -Кз проецировать на экран не цветные, а стереоскопические изображения, то из точек 1, 2, 3 и т. д. можио будет видеть соответственно разл. ракурсы пространственного изображения и т. о. наблюдать иа экране объёмное изображение.
Др. разнообразные структуры Р. о. с. позволяют осуществлять фокусирование, коллимацию, дефлектирование-, спектральную и , селективную фильтрацию световых пучков н т. п. Интересной особенностью Р. о^ о. является то, что при записи дискретизованных! изобращений через линзовый растр со щелевой решёт? кой в его фокальной плоскости (рис. 7) можно получать
Рис. 7. Дифракция на входвой апертуре диафрагмированного линзового растра R1 с линзами диаметром a, Rt — щелевой растр со щелью b; P — фотопластинка; d — кружок дифракционного рассеяния; 1 — распределение интенсивности дифракционного рассеяния в фокальной плоскости линзового растра.
более высоное разрешение, чем это следует из дифракц. теории, за счёт пропускания через механич. щели только центр, части днфракц. картины (диска Эйри), а это позволяет получать большие плотности записи оптич. информации иа перемещаемом фотоматериале.
Лит.: Вал юс Н. А., Растровая оптика, М.— Jl., 1949, р г о же, Растровые оптические приборы, М., 1966; Дудников Ю. А., Рожков Б. К., растровые системы для полу-, чения объемных изображений, Л., 1986. Н. А. Валюс,
РАСТРОВЫЙ ЭЛЕКТРОННЫЙ МИКРОСКОП - CM.
Электронный микроскоп.
РАСТЯЖЕНИЕ (сжатие) — 1) одноосное растяжение (сжатие) — простейшая деформация, возникающая в призматич. брусе, подверженном равномерному растяжению или сжатию. Такая деформация возникает вдали от концов бруса, к торцам к-рого приложена система сил, приводящая к силе F, направленной вдоль оси центров тяжестей поперечного сечения бруса.- При Р. поперечные сечеиия остаются плоскими, я
нормальные напряжения сг в поперечном сечении распределены равномерно и равны а = FlS, где S — площадь поперечного сечення. Удлинение Д/ бруса длины I при упругих деформациях определяется ф-лой M — Fl/ES, где ES ¦ жёсткость прн P., E — модуль упругости. Прн удлинении бруса его поперечное сече-вие уменьшается. Отношение относительного уменьшен иия поперечного сечения — е' к относительному удлинению е упругого бруса численно равно коэф. Пуассона V. Зависимость между о и е служит мехаиич. характеристикой материала; она находится из опытов на испытат. машинах. В пределах линейной упругости в — Ее. Если а больше предела текучести стг, зависимость между а и 8 более сложная (см. Пластичность).
2) Всестороннее равномерное растяжение (сжатие) — напряжённо-деформированное состояние, возникающее в теле под всесторонним равномерным давлением Р. При этом во всех точках тела все направления будут главные, а сами напряжения равны Р. и. в. Кеппен.
РАСХОДИМОСТИ в квантовой теории поля— бесконечности, появляющиеся в разложении величин квантовой теории поля в ряд теории возмущений при интегрировании по 4-нмпульсам виртуальных частиц. В Фейнмана диаграммах такому интегрированию отвечают замкнутые петлн. Соответствующие интегралы могут расходиться как в области больших, так и в области малых импульсов (когда в теории имеются частицы с нулевой массой покоя). В соответствии с этим различают ультрафиолетовые расходимости н инфракрасные расходимости.
Ультрафиолетовые Р. в перенормируемой теории (см. Перенормируемость) после регуляризации расходимостей устраняются методом перенормировки. Инфракрасные Р. процессов с конечным числом-частиц компенсируются в инклюзивных сечениях (см. Инклюзивный процесс), учитывающих дополнит, испускание частиц нулевой массы (иапр., фотонов), ие регистрируемых установкой из-за её ограниченного разрешения по Энергии. А. В. Ефремов.
РАУЛЯ ЗАКОН — зависимость относительного понижения давления парциального пара растворителя от концентрации растворёниости вещества. Установлен Ф. Раулем (F. Raoult, 1886) для разбавленных растворов. Согласно Р. з.,
(Рі—р)/Рі=*і/(п+*г)*
где р и P1 — давление насыщенного пара растворителя над раствором и чистым растворителем соответственно, «і и п — числа молей растворённого вещества и растворителя (при расчёте молей нужно учес+ь состояние молекул раствора — диссоциацию, ассоциацию молекул или сохранение их в индивидуальном, целостном виде).
