Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Примером регулярных П. р. т., образующихся в воздушном зазоре между двумя сферич. поверхностями или сферой и плоскостью, являются Ньютона кольца.
При освещении белым светом разл. толщинам h будут соответствовать разл. X, для к-рых слой обла-
дает наиб, прозрачностью и найм, отрашат. способностью. Это создаёт при малых k радужную окраску тонких плёнок (мыльных пузырей, масляных и бензиновых пятен).
П. р. т. используют для определения микрорельефа тонких пластинок н плёнок. П. р. т., возникающие в воздушном зазоре между пробным стеклом и испытуемой поверхностью, характеризуют отклонение испытуемой поверхности от.эталонной. Такие измерения обычно ведутся прн падении света на поверхность, близком к нормальному. При этом условие для тёмной полосы при cos0 = 1 преобразуется Bk= тХ/2. Т. о., расстояние между соседними тёмными (или светлыми) полосами соответствует изменению толщины зазора па Х/2, т. е. при наблюдении в видимом свете ~ 0,3 мкм.
JIum.: Борн М., Больф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 ИЗД., М., 1973. ' А. П. Гагарин.
ПОЛУВОЛНОВАЯ лйния — отрезок линии передачи (волновода, двухпроводной линии, коаксиального кабеля), длина к-рого равна целому числу полуволн в линии. Если нагрузка 2, частично поглощающая и отражающая падающую волну, подключена к к.-л. устройству 2 через П. л. 3 (рис.), то коэф. отражения
1
J
Х/2 ]
Полуволновая линия (X — длина волны в линии).
(см. Отражение радиоволн) от входа П. л. рвх в случае пренебрежимо малых потерь в ней в точности равен коэф. отражения р, к-рый имела бы нагрузка I1 подключённая к устройству 2 непосредственно. П. л. иак бы переносит без изменения свойства нагрузки на нек-рое расстояние. Эта особенность П. л. объясняется тем, что при распространении по ней от входа к выходу и обратно эл.-магн. волна приобретает дополнит. сдвиг фазы, равный 2пп, так что комплексные коэф. отражения от входа и от выхода оказываются одинаковыми. П. л.применяется как составной элемент разл. ВЧ- н СВЧ-устройств, антенн и др.
И. В. Иванов.
ПОЛУВОЛНОВОЙ ВИБРАТОР (полуволновой диполь) — простейшая приёмная и передающая антенна, гл. обр. B области коротких волн п ультракоротких волн. Представляет собой проводящий стержень, длипа к-рого близка к половине длины волны излучаемых нлн принимаемых колебаний. Для связи с генератором или приёмником в ср. части стержня делается разрыв, к к-рому подключается фидер. П. в. можно упрощённо рассматривав как четвертьволновый отрезок разомкнутой двухпроводной линин, проводники к-рой разделены на угол 180° (см. Линии передачи). При этом в идеальном П. в. (без потерь) ток распределён по длине по закону I(z) — /0созлг//, где I — длина П. в., a I0 — ток в пучности (в месте подключения питающей линии), Эл.-магн. поле в ближней зоне П. в. распределено так, что преимуществ, излучение или приём имеет место в плоскости ху (перпендикулярной оси П. в. Oz и проходящей через его центр О). Линии электрич. поля располагаются в плоскостях, пересекающихся по оси Oz, а линии магн. поля образуют окружности с центрами на оси Oz, лежащие в перпендикулярных плоскостях. Диаграмма направленности П. в. представляет собой поверхность тела вращения относительно Oz и описывается в любом аксиальном сечении выражением G = costp, где ф — угол между плоскостью преимуществ, излучения и лучом из центра П. в. Сопротивление излучения П. в. равно ~ 73 Ом. Потери, связанные с проводимостью, в П. в. обычно пренебрежимо малы, так что согласованный с фидером П. в. излучает практически всю подводимую энергию, 31
ПОЛУВОЛНОВОЙ
ПОЛУМАГНИТНЫЕ
н его кпд весьма высок (более 90%). П. в. применяется обычно как активный диполь, образующий в разл. сочетаниях с системой пассивных днполей мн. типы антенн с направленным излучением. и. в. Иванов. ПОЛУМАГНИТНЫЕ ПОЛУПРОВОДНИКИ (разбавленные магнитные полупроводники) — полупроводниковые гв. растворы, в и-рых оси. диамагн. кристаллич. решётка содержит не к-рое кол-во пар а магн. примесных атомов. Концентрация последних не слишком велика, так что диполь-дипольиое взаимодействие между нх магн. моментами M мало. Прн этом расстояние между примесными атомами значительно больше постоянной решётки а, н они, в неи-ром приближении, подобны атомам идеального газа с магн. восприимчивостью X, подчиняющимся Кюри закону. В роли магн. примесных атомов могут выступать атомы переходных элементов, лантаноидов и актиноидов, имеющие
нескомпенсиров. электронный спни на /- нли d-оболочках (см. Парамагнетик). Обменные эффекты при взаимодействии электронов проводимости или дырок с магн, примеснымп атомами приводят к возможности магн. фазовых превращений.
Наиб. изучены соединения типа A 1^lxMxBvi н
A1^jtMxBvi (где An — Cd, Zn, Hg; Aiv — Sn, Pb, Ce;
Bvi — S, Se, Te; M — Mn, Fe, Eu), имеющие структуру ZnS, вюрцита и NaCl. Магн. ионы в этих П. п. (M) не создают состояний в запрещённой зоне полупроводника (рис. 1) (нли вблизи точии вырождения
в
Рио. 1. Зонная диаграмма полупроводника InSb; Sa — ширина запрещённой зоны; Sc—Дно зоны проводимости; Sv — потолок валентной зоны.
