Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
При ещё меньших значениях |С|(С = C5) наступает пересечение эквипотенциальных поверхностей с внеш. стороны более массивной компоненты в точке L3, после чего эквипотенциальные поверхности разделяются на две фигуры (С = C6), расположенные «выше» и «ниже» линии, соединяющей центры масс. Наконец, при нек-ром значении С эти фигуры вырождаются в две точки Li и L5t носящие назв. треугольных либрац. точек Лагранжа. При любом отношении масс компонент этн точки образуют с центрами масс звёзд равносторонние треугольники LiMlM2 н L5Af1Afa. Положение точек L1, Li, L8 на линии, соединяющей центры компонент, зависит от отношения масс. Все либрац. точки являются точками относит, равновесия, т. к. в иих уф = 0. L11L21L3 — точки неустойчивого равновесия. В линейном приближении равновесие в точках Li, Lb устойчиво при условии 27МхМг < (Af1 -J- М2)г.
В системе двух звёзд, обращающихся друг относительно друга по эллиптнч. орбитам, гравитац. поле переменно и стационарные эквипотенциальные поверхности отсутствуют. Макс. размеры звёзд здесь ограничены началом истечения вещества под действием переменных приливных сил в момент прохождения пери-астра.
Лат.: Мультон Ф. Введение в небесную механику, пер. с англ., М.—JI., 1036; Мартынов Д. Я., Курс общей астрофизики, 3 изд., М., 1979. Н. И. Шакура.
ПОЛОСЫ РАВНОГО НАКЛОНА — чередующиеся тёмные н светлые полосы (интерференционные полосы), возникающие при падении света на плоскопараллельную пластину в результате интерференции лучен, отражённых от верхней и нижней её поверхностей и выходящих параллельно друг другу. Монохроматич. свет с длиной волны Я от точечного источника S (рис.), находящегося в среде с показателем преломления м, падает на пластину толщиной k и с показателем преломления прн отражении луча SA от верхней и нижней граней образуются параллельные лучи A D н CE. Оптич. разность хода между такими лучамиД?=л.'(Л#+
-J- ВС) — пАN — 2n'hcosQ', а соответствующая разность фаз б = (4лА/Я)п'соз0'. С учётом сдвига фаз на
я при отражении б = (4лhfX)Yп'2 — «2sin20 + л, т. е. при постоянстве h и X разность фаз б определяется наклоном лучен относительно пластины: при равном наклоне и разность фаз постоянна. Чтобы лучи AD и CE интерферировали, необходимо их совмещение, что достигается для параллельных лучей в бесконечности. Наблюдаются оии при аккомодации глаз на бесконечность или с помощью линзы, в фокусе к-рой помещают экран. Разность фаз б не связана с положением источника света: лучи, испущенные соседней точкой источника и отражённые под тем же углом 0, будут иметь ту же разность фаз, а при проецировании на экран попадут в ту же точку. Поэтому при использовании протяжённого источника полосы оказываются столь же отчётливыми, как и с точечным источником. Если оптич. ось пучка света нормальна к пластинке (0 = 0), то П. р. н. приобретают внд концеитрич, колец, что используется в частности в интерферометре Фабри — Перо, полосы на выходе к-рого — пример П. р. н. Благодаря большому отношению n'h/lX у интерферометра Фабри — Перо небольшие изменения X ведут к большому изменению б, что позволяет использовать интерферометр Фабри — Перо как спектральный прибор высокой разрешающей силы либо как частотный фильтр в открытом резонаторе.
Лит.: Борн М., Больф Э., Основы оптики, пер. с англ., 2 изд., М., 1973; С и в у х и н Д. Б., Общий курс физики, 2 изд., [т. 4] — Оптика, М., 1985. А. П. Гагарин.
ПОЛОСЫ РАВНОЙ ТОЛЩИНЫ — ннтерфереиц. полосы, наблюдаемые прн освещении тонких оптически прозрачных слоёв (плёнок) переменной толщины пучком параллельных лучей и обрисовывающие линии равной оптической толщины. П. р. т. возникают, когда интерференц. картина локализована на самой плёнке. Разность хода между параллельными монохроматич. лучами, отражёнными от верхней и нижней поверхностей плёнки (рис.), равна AL = 2nAcos0 (п — поиаза-
тель преломления плёнки, k — её толщина, 0 — угол преломления). Учитывая изменение фазы на л, при отражении от одной из поверхностей плёнкн, получим, что маисимумы интенсивности (светлые полосы) вознииают при разности хода AL' = 2n^cos0 ± Х/2 тХ, т 0,1, 2, ...,а минимумы (тёмные полосы) — прн ALfr=Znh cos0 ± ± Х/2 — (т + V2) А. (^ — длина волны света, в к-ром происходит наблюдение). Условие параллельности лучей выполняется, если расстояние от нсточнииа света до плёнки значительно больше 2Лзіп0 — расстояния между точками пересечения интерферирующих лучей с поверхностью плёнки. При достаточно малом зрачке наблюдат. прибора это условие выполняется и для протяжённого источника.
Если плёнка идеально одинаковой толщины, то в любом её месте разность хода AL будет одна п та же, условия интерференции будут одинаковыми по всей плёике, что приведёт к одинаковому по всей площади плёнки оптич. эффекту — ослаблению либо усилению света, а никакие пнтерференц. полосы ие возникнут. На идеальной плоскопараллельной пластине интерференц. полосы возникают при др. схеме наблюдения (см. Полосы равного наклона). Если же толщина плёнки немного меняется от точки к точке, то пнтер-фереиц. полосы будут располагаться вдоль участков плёнки с одинаковыми разностями хода AL, т. е. с одинаковыми значениями толщины плёнки h (что и опре-1 делило их назв.).
