Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
2. Р. переменным магнитным полем. Прн воздействии на образец в состоянии остаточной намагниченности перем, магн. полем с амплитудой, убывающей от значения, заведомо превышающего коэрцитивную силу, до нуля, достигается его полное Р.
3. Р. нагреванием образца выше Кюри точки. При таком нагреве вообще утрачивается ферромагн. упорядочение вещества. Если после этого образец охлаждается в отсутствие магн. поля, он оказывается полностью размагниченным.
Хотя все три способа Р. приводят к нулевому значению намагниченности, характер магнитной доменной структуры., создаваемой каждым из них, различен, что приводит к различию и иек-рых свойств вещества (напр., начальной магн. восприимчивости, магнито-стрккцнн).
При Р. в веществе наблюдаются те же процессы, что и прн намагничивании, только ндут онн в обратном направлении. Наряду с этим имеется к нек-рая особенность процессов Р., связанная с образованием доменов с обратной намагниченностью (зародышей перемагни-чивания). Задержка в возникновении и (нлн) росте таких зародышей является одной нз причин гистерезиса магнитного.
Р. широко применяется в технике. Так, после мн. технол. операций детали иа ферромагн. материалов оказываются намагниченными, это может служить источником помех при работе содержащих эти детали устройств и механизмов. Поэтому такие детали подвергают Р. При измерении магн. характеристик материалов также применяют Р. образцов.
Лит. CM. при ст. Намагничивание. А. С. Ермоленко.
РАЗМАГНИЧИВАЮЩИЙ ФАКТОР (коэффициент размагничивания) — отношение размагничивающего магв. поля H0 в намагниченном теле к намагниченности M этого тела. Для тела произвольной формы, помещённого в бесконечно большое внеш. магн. поле,
М*о =HWIM,
где — магнитная постоянная, M — вектор намагниченности в точке измерения Ha , ||jVI! — Р. ф., являющийся в общем случае зависящим от координат тензором. Только тела в форме эллипсоидов, изготовленные из однородного магн. материала к находящиеся в однородном магн. поле, имеют однородное размагничивающее поле. Для таких тел H0 , ||ЛГ|| и M не зависят от координат точки в объёме тела. Если эллипсоид намагничен вдоль одной нз его гл. осей а, b или с (напр., вдоль в), то He н M параллельны этой оси и |і.0Яо = -NaM9, Для эллипсоидов вращения (Ь = с) значение Na может быть вычислено по ф-лам
ЛГ„= -^т{ ',VIyi,'/. In(TH-^YnrI)-I] при
(овоид),
N.
,= 7^r[l- arocos v] “Р« Y=-J-<1
(сфероид).
В единицах СИ Na + Nb -J- Nc ~ 1, поэтому для однородного шара Na — Nb — Nc — Va-
При намагничивании полностью размагниченного эллипсоида вдоль одной из его гл. осей намагниченность остаётся однородной и параллельной внеш. полю He при всех его значениях, а соответствующий Р. ф. не зависит от намагниченности. Поэтому, напр., по кривой намагничивания Ma(He) может быть вычислена кривая Ma(Hi), гДе внутреннее поле Hi = = Be-
В практике магн. измерений различают магнито-метрнческкй и баллистический Р. ф Первый применяется прн измерении усреднённой по объёму всего тела намагннченностк Afcp. Второй используется при баллкстич. методе измерения намагниченности, ногда определяется среднее по поперечному сечению в центр, части образца значение намагниченности. В силу однородности намагниченности для эллипсоида нет различия между этими Р. ф. В случае тел др. формы (напр., призм, цилиндров) обычно магнитометрический Р. ф. больше баллистического, причём оба зависят от магн. свойств материала и характера распределения локальных значений намагниченности в образце. Для тел неэллписоидальной формы Р. ф. сложный образом зависит ие только от формы, но и от магн. свойств материала, распределения намагниченности в образце и координат точки наблюдения. Эмпирнч. значения Р. ф. для тел разной формы (обычно цилиндров) приводятся в виде таблиц или графиков. При использовании приводимых в справочниках значений Р. ф. следует учитывать, для каких материалов и при каких условиях измерений онн были определены.
Лит.: Аркадьев В. К., Электромагнитные процессы в металлах, ч. 1, М.— Л., 1934; Кифер И. И., Испытания ферромагнитных материалов, 3 изд М., І969; Поливанов К. М., Ферромагнетики, М.—Л., 1957; Таблицы физических величин. Справочник, М., 1976, с. 545—46.
А. С. Ермоленко.
«РАЗМЕР» ЭЛЕМЕНТАРНОЙ ЧАСТИЦЫ — характеристика частицы, отражающая распределение по прост-
ранств у её массы или электрнч. заряда; обычно говорят
о т. н. среднеквадратичном радиусе распределения электрич. заряда (к-рый одноврем. характеризует и распределение массы)
«г3»'Л =[5 Pe(r)',*d»rj1^,
где ре — нормированная плотность заряда
IJ-
Элементарные частицы принято разделять на три осн. группы: калибровочные бозоны (промежуточные векторные бозоны, фотон, глюоны), лептоны и адроны. Частицы первых двух групп могут быть названы истинно элементарными. Адроны являются составными системами, построенными из кварков, и, строго говоря, элементарными частицами не являются. Соответственно резко различаются «размеры» частиц этих групп.
Калибровочные бозоны и лептоны в пределах точности выполненных измерений не обнаруживают конечных «размеров». Это означает, что нх «размеры» < 10-1в см (по оценке на нач. 1990-х гг.). Если и в дальнейших экспериментах конечные «размеры» у этих частнц (а также кварков) не проявятся, то это может свидетельствовать о том, что «размеры» калибровочных бозонов, лептонов и кварков исчезающе малы и близкп по порядну величины к фундаментальной длине (к-раи может оказаться близкой к планковской, IO-33 см).
