Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
sin20^ =Sin2B0+Д52,
где Sin2B0 = 0,242(6) — значение, полученное из эксперим. данных по глубоко неупругому рассеянию в пренебрежении всеми Р. п. к заряженным (см. Заряженный ток) н нейтральным током, а ДS — величина Р. п. Для массы /-кварка 45 ГэВ и массы Хиггса бозона 100 ГэВ AS2 = — 0,009(1).
Для масс промежуточных векторных бозонов Wi, Z используется параметризация:
Mw = '
А»
Sin0®( I — 6w)'/l
Mw COS0w ’
где A0 — (nalY^Gpp1 — 37,281 ГэВ, Gf — фермиев-ская константа слабого взаимодействия; величина описывает вклад Р. п. в массы, возникающий прн вычислении поправок к процессам глубоко неупругого рассеяния, к слабому распаду мюона (при определении Gp) и к поляризац. операторам фотона и промежуточных векторных бозонов. Прн упоминавшихся массах /-кварка и хиггсовского бозона теоретич. предсказание для величины составляет
теор
б =0,106(4), w
эксперим. значение:
эксп , ______
б =0,112(37).
W
Т. о., с уровнем достоверности 90% эксперим. данные подтверждают существование Р. п. к осн. соотношению для масс промежуточных векторных бозонов и угла смешивания Вайнберга.
Весьма существ, роль могут играть Р. п. ив разл. распадах. Напр., распады хиггсовских бозонов могут определяться однопетлевымн, а не древесными диаграммами. т. к. однопетлевые диаграммы в этом случае не малы, поскольку содержат большую константу связн хиггсовского бозона с тяжёлыми виртуальными кварками (і, /...). Также важна роль Р. п. в слабых радиац. распадах гиперонов типа 2+—>-pv, S'—и др. Большой вклад в эти процессы вносят графики типа рис. 3 (где сплошная линия изображает барионы, волнистая линия — фотон, а штриховая — пион или каон).
Рнс. 3.
Важность таких диаграмм связана с тем, что при интегрировании по импульсам виртуальных частиц в петле возникает большой логарифм In(MQfmn), где Mg, т* — массы бариона и пиоиа. Существует много и др. распадов, в к-рых Р. п. также чрезвычайно существенны.
Важна роль Р. п. ив моделях великого объединения 206 теорий взаимодействия (GUT). В частности, в модели,
осн. на группе 5С/(5), масса великого объединения в ojf-нопетлевом приближении не зависит от числа поколе-ний ферми оное, что связано с одинаковым вкладом в бета-функцию для разных зарядов. Однако на двухпетлевом уровне (т. е. при учёте Р. п. следующего аа главным приближением) такая зависимость появляется. Кроме того, важна их роль и прн получении синуса угла Вайнберга из модели великого объединения. Так, для SU(5)-модели учёт поправок изменяет затравочное значение квадрата синуса угла смешивания 0,237, следующее из теоретико-групповых свойств модели в нулевом приближении, на более близкое к эксперименту значение 0,228. Точнее,
/ us \ /і по-т+0'°03 ^ «(Mur) Mgut
sina6|y(Mw) = 0,237 ~~гі—~—ІП
-0,004 1 5 Л Mw
при этом масса великого объединения Mgut порядка
5-IO16 ГэВ.
Помнмо поправок в КЭД, КХД и теории электросла-бого взаимодействия интерес представляет вычисление Р. п. в теории гравитацин, однако пока этот вопрос не является строго поставленным, поскольку в квантовой теории гравитации, в отличие от теорий калибровочных полей, вычисление Р. п. невозможно — эта теория неперенормируема. Построение квантовой теории гравитации (в будущем) позволит однозначно вычислять квантовые поправки к любому процессу.
Лит.: Lepdge G. P.,Yennie D. R., The implications of QED theory for fundamental constants, в кн.: Proc. of the Second Intern. Confer, on precision measurement and fundamental cons< tants, National Bureau of Standards, Gaithersbury, waddison, 1982; И ц и к с о H К., Зюбер Ж.-Б., Квантовая теория по-, ля, пер. с англ., т. 1, М., 1984; Kinoshita Т., NiJi^ В., Okamoto Y., Improved theory of the muon anomalous magne. tic moment, «Phys. Rev. Lett.», 1984, v. 52, JA 9, p. 717; Amal-di U. и др., Comprehensive analysis of data pertaining to the weak neutral current and the intermediate — vector-boeaon та», ees, «Phys, Rev.», 1987, v. 36 D, JMi 5, p. 1385; Gorish-n у S. G,, K a t a e v A. L., Larin S. A., Next-next—to lea.
—*
ding 0(a )QCD correction to a (e^e -*¦ hadrons): analytical
S f ot
calculation and estimation of the parameter A—, «Phys. Lett.», 1988, V, 212 B, JSfi 2, p. 238; Kinoshita T., Accuracy of the fine—structure constant, «IEEE Trans. Instrum. Moas.», 1989, v. 38, Ki 2, p. 172. Я, И. Коган,
РАДИАЦИОННЫЕ ПОТЕРИ — энергия, теряемая заряж. частицей, движущейся в веществе, за счёт эл.-магн. излучения. Испускание фотонов обусловлено расоеянием частиц в кулоновском поле ядер. Кулонов-ское поле тормознт частицу, и она тернет часть энергии, излучая фотоны. Возникающее при этом излучение иаз. тормозным, а сам процесс — раднац. торможением.
Р. п. зависят от заряда ядер вещества Z. Тяжёлые материалы обладают большей тормозной способностью. С др. стороны, ускорение частицы обратно пропорционально её массе т, т. е. при одном и том же Z наиб. Р. п. будут испытывать электроны. Существ, роль в процессе радиац. торможения играет расстояние частицы от ндра в момент испускания фотона. На больших расстояниях от ядра его поле можно рассматривать как поле точечного заряда, ио если это расстояние больше ср. радиуса орбит атомных электронов, то необходимо учитывать экранирование поля ядра электронами. Если расстояние, на к-ром происходит испускание фотона, мало, то поле ядра уже не может рассматриваться как поле точечного зарида.
