Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Порохов А.М. -> "Физическая энциклопедия Том 4" -> 225

Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.

Порохов А.М. Физическая энциклопедия Том 4 — М.: Большая российская энциклопедия, 1994. — 701 c.
Скачать (прямая ссылка): fizenciklopedt41994.djvu
Предыдущая << 1 .. 219 220 221 222 223 224 < 225 > 226 227 228 229 230 231 .. 818 >> Следующая


Ci=O, <?2=0,...,&=0. (2)

Из состояний равновесия, определяемых условиями (1) и (2), практически реализуются лишь те, к-рые являются устойчивыми (см. Устойчивость равновесия). Равновесия жидкостей и газов рассматриваются в гидростатике и аэростатике.

С. М. Тарг.

PAB FI ОВЁС И E ПЛАЗМЫ в магнитном поле — состояние плазмы, в к-ром сила газокинетич. давлення, действующая на любой элемент ее объёма, уравновешивается силой Ампера; одно из необходимых условий магн. удержания плазмы. В случае скалярного (изотропного) давления плазмы р(г) в пренебрежении силой тяжести условие равновесия имеет вид:

= ’В] V(B^HomSV)BZfV (*)

Здесь j = TotB/(X0 — плотность электрич. тока, В — магн. индукция, div В = 0, (X0 — магнитная постоянная (система единиц СИ). У р-н не равновесия (*) накладывает существенное ограничение на форму возможном равновесной конфигурации плаамы, выражаю-

щееся требованием rot(By)B — 0. Haap., в чисто тороидальном магн. поле Btp (т. е. при уф = 0) невозможно равновесие, ограниченное вдоль оси z (оси симметрии), т. к. в этом случае и поле н давление постоянны вдоль осн г:

TOt(BV)B = —^tpdBv (rdz н др/дг = —d{^Bv /2|J.0j/dz=(J.

Конфигурации маги, поля, в к-рых возможно равновесие ограниченного объёма плазмы, образуют магнитные ловушки. Как следует из теоремы внрнала,— интегрального выражения ур-ния равновесия (*),— равновесие ограниченного объёма плазмы невозможно за счёт только магн. поля, создаваемого током в самой плазме. Напр., хотя в кольце плазмы с током благодаря пинч-эффекту осуществляется равновесие по малому радиусу, равновесия по большому радиусу иет и под действием эл.-динамич. сил кольцо растягивается (даже и при наличии стягивающего внутр. тороидального магн. поля). Чтобы подобная кольцевая конфигурация с током и тороидальным магн. полем была в равновесии, необходимо либо внешнее поперечное к плоскости кольца магн. поле, либо внеш. плазма с давлением, превышающим давление плазмы в кольце. Такого рода маги, трубки наблюдаются в фотосфере Солица. В последнем случае следует скорее говорить не о Р. п. в магн. поле, а о равиовесии магн. поля в плазме.

Р. п., описываемое ур-нием (*), реализуется при условии, что оно устойчиво (см. Удержание плазмы).

Лит.: Шафранов В. Д., Равновесие плазмы в магнитном поле, в сб.: Нопросы теории плазмы, в. 2, М., 1963, с. 92; Арцимович Л. А., Сагдеев Р. 3., Физика плазмы для физиков, М., 1979, гл. 2, § 9; К а д о м ц е в Б. Б., Коллективные явления в плазме, М., 1988, гл. t, § 3. В. Д. Шафранов. РАВНОВЕСИЕ СТАТИСТИЧЕСКОЕ — состояние замкнутой статистич. системы, в к-ром ср. значения всех фнз. величии и параметров, его характеризующих (напр., темп-ры и давления), не зависят от времени. Р. с.— одно из осн. понятий статистической физики, играющее такую же важную роль, как равновесие термодинамическое в термодинамике. Р. с. не является обычным равновесием в механич. смысле, т. к. в системе постоянно возникают малые флуктуации физ. величии около их ср. значений; равновесие является подвижным, или динамическим. В статистич. физике Р. с. описывают с помощью разл. Гиббса распределений (микро-канонич., каиоиич. и большого канонич. распределения) в зависимости от типа контакта системы с окружающей средой (термостатом), запрещающего или разрешающего обмен с ней энергией или частицами. Статистич. физика позволяет описать также флуктуации в состоянии Р. с.

В теории неравновесных процессов важную роль играет понятие неполного Р. с. (квазиравновес-ного состояния), при к-ром параметры системы зависят от времени (эта зависимость может быть слабой). Применяется также понятие локального Р. с., при к-ром темп-pa и хим. потенциал в малом элементе объёма (содержащем большое число частиц и движущемся с гидродинамич. скоростью) зависят от времени и пространственных координат (см. Локальное термодинамическое равновесие). Это понятие служит основой для гидродинамич. описания неравновесных состояний.

Д. Н. Зубарев.

РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ — состояние термодинамич. системы, в к-рое оиа самопроизвольно приходит через достаточно большой промежуток временн в условиях изоляции от окружающей среды. При Р. т. в системе прекращаются все необратимые процессы, связанные с диссипацией энергии: теплопроводность, диффузия, хим. реакции и др. В состоянии Р. т. параметры системы не меняются со временем (строго говоря, те из параметров, к-рые не фиксируют заданные условия существования системы, могут испытывать флуктуации — малые колебания около своих ср. значений). Изоляция системы не исключает а предел.

13*

РАВНОВЕСИЕ
РАВНОВЕСИЯ

типа контактов со средой {напр., теплового контакта с термостатом, обмена с ним веществом). Изоляция осуществляется обычно прн помощи неподвижных стенок, непроницаемых для вещества (возможны также случаи подвижных стенок н полупроницаемых перегородок). Если стеикн не проводят теплоты (как, напр., в сосуде Дьюара), то изоляция иаз. адиабатической. При тепло проводящих (диатермических) стейках между системой и внеш. средой, пока не установилось Р. т., возможен теплообмен. При полупроницаемых для вещества стенках Р. т. наступает, когда в результате обмена веществом между системой и внеш. средой выравниваются хим. потенциалы среды и системы. Переход системы в Р. т. наз. релаксацией.
Предыдущая << 1 .. 219 220 221 222 223 224 < 225 > 226 227 228 229 230 231 .. 818 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed