Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
?1? ¦ ¦ ¦ 0Ilbl -Ьр _д Al. ..Ял . . .Ьр
il . . . InJt. . . jq it . . . Іт jt • . . fa
Примерами П. являются Леви-Чивиты символы: с весом (О = —1 И с весом (0 = 1.
Примеры П. в физике — угл. скорость, внхрь векторного ПОЛЯ. с. И. Аваков.
ПСИ-ЧАСТЙЦЫ (tjj-частицы) — общее иазв. группы нейтральных меаоиов со спином 1 и отрицательной внутренней чётностью, имеющих близкие свойства и значения масс, лежащие в интервале 3—4 ГэВ. П.-ч.— истинно нейтральные частицы', их зарядовая чётность С = —1.
Первая из этой группы частиц (т. и. //tjj-часткца) с массой ок. 3,1 ГаВ открыта в 1974 почти одноврем. двумя коллективами физиков: С. Тингом (S. Ting)
с сотрудниками [1] при изучении спектра масс элект-рои-позитрониых пар, образующихся в столкновении р -j- р при энергии падающих протонов 30 ГэВ; Б. Рихтером (В. Richter) с сотрудниками [2] в экспериментах на встречных электрои-позитрониых пучках при исследовании энергетич. зависимости сечения аннигиляции в диапазоне энергий в системе цектра инерции (с. д. и.) 2,4—4,8 ГэВ. В обоих случаях чётко проявилось существование тяжёлого мезона со спином 1, распадающегося в канал е+ -|- е~: в первом эксперименте— по наличию пика в спектре масс е+е_-пар, во втором — по наличию резонанса в энергетич. зависимости сечейия при ^с.ц.и. — 3,1 ГэВ. (Обозначения / и tj; предложены соответственно 1-й и 2-й группами экспериментаторов, с чем и связано двойное название частицы.) Во втором эксперименте практически сразу была открыта и -частица с массой 3,685 ГэВ. Несколько позже в экспериментах на встречных электрои-позитрониых пучках были обнаружены и др. П.-ч. Их совр. характеристики приведены в табл.
Открытие //^-частицы нсторическк сыграло очень важную роль в становлении кварковой теории строения адронов. J/ty была первым изученным тяжёлым мезоном, имеющим удивительно малую распадную ширину (всего 63 кэВ при типичных ширинах для
Характеристики псп-частиц
Части- ца Масса, МэВ Шири- на, МэВ CneKTpO-скопич. обозначение*
J/ф 3097 0,063 1*5,
Г 3685 0,215 2» S1
ф" 3770 25 1*D,
ф"» 4030 50 3і Si
4160 80 2* D1
V"' 4415 40 4*Si
* п—главное, !,—-орбитальное, в—спиновое квантовые числа, J—квантовое число полного момента.
юаоиов такой массы »200 МэВ; Cm. Время жизни).
Единств: последоват. объяснение этому парадоксу можно было дать иа основу “предположения, что JhJj является связанным состоянием ещё ие известных к тону моменту тяжёлых кварка и антикварка, несущих новое квантовое число, названное очарованием.
Быстрый распад такой системы из очарованных кварка и антикварка возможен только и а два ме-Зоиа, каждый из к-рых имеет в своём составе, по крайней мере, один очарованный кварк (с-кварк) или один аитикварк. Существование таккх мезонов, названных D-мезонами, сначала бнло постулировано, а в 1976 они были обнаружены (см. Очарованные частицы). Масса D-мезоиа оказалась равной 1864 МэВ. В силу того, что суммарная масса даух D-мезоиов (2mD = 3728 МэВ) превышает массу JJty- и ф'-частиц, их распад на пару D + Г) невозможен (что и было исходно предположено). Распады же на др. мезоны идут с заметно меньшей вероятностью. Это объясняет малые ширины //1|> и ф'-частиц и существеи-Ip большие (десятки МэВ) ширины других П.-ч.
Эксиерим. открытие D-мезонов — носителей нового Чваитового числа — явилось убедит, доводом в пользу правильности трактовки физ. природы П.-ч. и решающи образом подтвердило всю концепцию кваркового строения адронов.
Т. о., по совр. представленням, П.-ч.— связанные системы из с-кварка и аити-с-кварка: 1]}=(сс) (см. Keap-WHuii). //д])-частица — иаинизшее возможное состояние этой системы при параллельных спинах и L= 0. ф' — первое радиальное возбуждение этой системы. Последующие П.-ч. являются либо орбитальными (L — 2), либо радиальными возбуждениями оси. сос-Ж«гаия с ещё большим главным квантовым числом (табл.).
Jlum.: I) Aubert J. J. и др., Experimental observation of htovy particle J, «Phys. Rev. Lett.», 1974, v. 33, p. t404; 2) A n_-gu 8t і n J.-E. и др., Discovery of a narrow resonance in e+ e annihilation, там же, p. 1406; 3) Глэшоу Ш., Кварк і с цветом и ароматом, пер. с англ., «УФН», І976, т. ІІ9, в. 4, с. 715.
А. А. Комар.
ЦУАЗ (П, Р) — единица дииамич. вязкости в СГС системе единиц. Назв. в честь Ж. JI. Пуазёйля (J. L. Poiseuille). 1П = ОД Па-с.
ПУАЗЁЙЛЯ ЗАКОН (Хагена — Пуазёйля закон) — закон установившегося течения вязкой несжимаемой жидкости в тонкой цилиндрич. трубке круглого сечеикя. Сформулирован впервые Г. Хагеном (G. Hagen) в 1839
9 вскоре повторно выведек Ж. JI. Пуазёйлем (J. L. Poi-seuille) в 1840—41. Согласно П. з., секундный объёмный расход жидкости пропорционален перепаду давления на единицу длины трубки:
Q=It ~— d4=
я
128
P-P0 d*
I ц
ГДР Q ~~ объём жидкости, протекающей за 1 с через сече-ане трубки, р п р0 — давление в двух сечениях трубки, d — диаметр трубки, I — расстояние между сечениями, JA — коэф. вязкости. Связь коэф. к с коэф. вязкости Ji установлена в 1845 Дж. Стоксом (G. Stokes): J = jx/128ji.
