Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Особенности П. я. р. могут быть объяснены, если допустить, что вылетевшие из ядра частицы получили энергию и импульс в процессе иепосредств. взаимодействия с налетающей частицей. Предполагается, что П. я. р. происходят иа периферии ядра, где плотность нуилонов мала, вследствие чего частица, получившая достаточную энергию от виеш. агента, имеет
ПРЯМЫЕ
ПСЕВДОВЕКТОР
значит, вероятность покинуть ядро. Т. и. протяжённость периферийного слоя порядна 1 Ф, а радиус ядра тяжёлых ядер составляет 10 Ф (см. Ядро атомное), то относит, вероятность П. я. р. должна быть ~10% (у лёгких ядер несколько больше), что согласуется с экспериментом.
Количеств. теория П. я. р. была предложена С. Т. Батлером (S. Т. Butler) в 50-х гг., впервые применительно к реакциям срыва. Она основывалась иа представлении о потенциальном взаимодействии налетающей частицы с иуилоиами ядра, В 60-х гг. была сформулирована днсперскоииая теория, основанная иа использовании методов квантовой теории поля (фейи-маиовской диаграммной техники). Оиа даёт возможность выразить вероятность П. я. р. через константы, характеризующие ядро (напр., эфф. число частиц данного сорта иа периферии ядра) и амплитуды вероятностк элементарного акта взаимодействия налетающей и внутриядерной частиц.
П. я. р. используются для изучения спектра ядерных уровней, структуры периферии ядра (в частности, периферийных коррелнров. групп нуклонов — «кластеров», см. Нуклонных ассоциаций модель) и получения данных о взаимодействии нестабильных элементарных частиц с нуклонами.
Лит-: В а т л е р С., Ядерные реакции срыва, пер. с англ., М., I960; Шапиро И. С., Теория прямых ядерных реакций, М., 1963; его же, Некоторые вопросы теории ядерных реакций при высоких энергиях, «УФН», 1967, т. 92, в. 4, с. 549; Колыбасов В. М., Л е к с и н Г. А., Шапиро И. С., Механизм прямых реакций при высоких анергиях, «УФН», 1974, т. 113, в. 2, с. 239. И. С. Шапиро.
ПСЕВДОВЁКТОР — то же, что аксиальный вектор. ПСЕВДОЕВКЛЙДОВО ПРОСТРАНСТВО — веществ. линейное пространство, снабжённое не положительно определённым скалярным произведением (а, 6). Для П. п. размерности п н индекса р аксиома положит, определённости скалярного проивведеиия евклидова пространства заменяется следующей: существуют п векторов 0(, і = 1, ..., п, таких, что
(<4,«j)=0, і*]', (ak,ak)>0t k^p\ (ak,ak)<0, k>p.
Пара чисел (р, q), где q — п — р, наз. сигнатурой П. п., обозначаемого Е(р,9) (или IRpj9)* Для физики особенно важно Минковского пространство — время ^Vi,зъ фигурирующее в специальной теории относительности.
В П. п. можио ввести основные операции векторного н тензорного анализа, в частности индефинитную метрику. Координаты, в к-рых метрич. тензор g\j имеет вид
gi)=0> /Vi; gkk=Skk=-I* к>Р>
иаз. псевдоевклидовыми. В и их скалярное произведение принимает вид
(о,b)=gifcaibk=а1Ь1-|-... +аР&Р— дР+^Р+і—..апЬп.
Псевдоевклидов квадрат длины вектора в П. п., в отличие от евклидова, может быть отрицательным, а также нулевым (изотропные векторы). Совокупность изотропных векторов образует изотропный конус.
Движеикя П. п. образуют п(п -+- 1)/2-мериую группу (для ЯСЬЗ) — Пуанкаре группу) н в псевдоевклидовых координатах записываются в внде
JC-»х'=Лх+а,
где а — вектор трансляции, А — я X п-матрица поворотов, такая, что (о, 6) = (Ал, Aft). Метрику ГГ. а. можно получить из метрики евклидова пространства формальной заменой:
Xi = IJi, XP', Xi=Iyi, ;>р.
Кривизны тензор П. п. тождественно равен нулю: как и евклидово, оно плоское.
Лит.: Ефимов Н. В., Высшая геометрия, 6 изд.. М., 1978; Дубровин Б. А., Новиков С. П.,Фоменко А. Т., Современная геометрия, 2 изд.. М., 1986; Новиков С. П., Фоменко А. Т., Элементы дифференциальной геометрии и топологии. М., 1987. А. М. Малокостов.
ПСЕВДОСКАЛЯРНАЯ ЧАСТЙЦА — элементарная частица, характеризующаяся нулевым спином и отрицательной внутренней чётностью (см. Скалярное поле). ПСЕВДОСКАЛЯРНОЕ ПОЛЕ — CM. Скалярное поле. ПСЕВДОТЁНЗОР (относительный тензор) веса ш — многокомпонентная величина Р, определяемая в каждой координатной системе пТ+г упорядоченными компонентами, к-рые при переходе к новой, штрихованной, системе координат преобразуются по закону:
рЬкг ¦ ¦ - кг _ дх,к1 вх'кг дх'кг
Vi. . . It дх*\ дх*2 ’ *" дх*г
SxmI дхтж dx*"j рМ« • • • V Г 0(*1 «• ¦ ¦»*") "Iш
^ дх'*i 3*'? " *" васftS THimj. . . ,ж'") J ’
где (О — целое ЧИСЛО, О) ?? 0 (при (О = 0 величина P есть просто тензор), а [^(ж1,..., хп)/д(хп,..., ж'71)] — якобиан преобразования старых (нештрихованиых) координат в новые (штрихованные). (При <а — +1 П. иаз. тензорной плотность ю.) Этот П. называется г раз контравардантным и s раз ковариант-ным. Над П. можио совершать те же алгебраич. действия, что и над тензорами. Сумма двух П. одинакового порядка, вариантности и веса является П. того же порядка, вариантности и веса. Внеш. произведением двух П. А и В веса соА и <ов с компонентами A^-и *1* (быть может, различного строения) каз. П. C = AB, (п -j- р) раз коктравариантный и (?п + Я) раз ковариантный веса озА -(- ыд с компонентами
