Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
нов Э. М., Пространство и время в современной физике, М., 1969; Блохинцев Д. И., Пространство и время в микромире, 2 изд., М., 1982; Иостепаненко A. M,, Пространство-время и физическое познание, М., 1975; Хокинг С., Эллис Дш„ Крупномасштабная структура пространства-времени. пер. с англ., М., 1977; Девис П., Пространство и время в современной картине Вселенной, пер. с англ., М., 1979; Барашенков B.C., Проблемы субатомного пространства и времени, М., 1979; Ахундов М. Д., Пространство и время в физическом познании, M,, 1982* Владимиров Ю. G., Мицкевич Н. В.,Хорски А., Пространство, время, гравитация, М., 1984; Рейхенбах Г., Философия пространства и времени, пер. с англ., М., 1985; Влад н м и р о в Ю. С., Пространств о-время: явные и скрытые размерности, М., 1989.
М. Д. Ахундов.
ПРОСТРАНСТВО ИЗОБРАЖЕНИЙ — CM. Изображение оптическое.
ПРОСТРАНСТВО ПРЕДМЕТА — см. Изображение оптическое.
ПРОТАКТИНИЙ (Protactinium), Pa,— радиоактивный хим. элемент III группы периодкч. системы элементов Менделеева, ат. номер 91, относится к актиноидам. Все изотопы П. радиоактивны. В природе существует 231 Pa(TtI^i =*= 3,28-104 лет) — член естеств. радиоан-тнв ного ряда 235U (в лабораториях этот ка ото п выделен в кол-ве ок. 150 г). В состав естеств. радиоактивного ряда a38U входят ядерные кзомеры 234Pa (^--радиоактивные, T^1= 1Д8 мин к T= 6,7 ч). Искусственно получены изотопы 210Pa — 288Pa1 иа нкх наиб, применение получил ^“-радиоактивный 283Pa (Т
S-
= 27 сут), образующийся в реакции 23aTh (n, ^)*33 Th—*¦. Электронная конфигурация внеш. электронных оболочек bs^p^d^pbs3P^d1Ts2. Энергия ионизации 5,9 эВ. Металлич. радиус атома Pa 0,163 им, радиус кона Pa3+ 0,105 нм, Pa4+ 0,096 нм, Pa6+ 0,090 км. Значение электроотрицательиостн 1,14.
Металлич. П. существует в виде двух модификаций: ниже 1170 °С устойчив а-Ра (тетрагональная кристал л ич. структура, постоянные решётки а = 0,3931 км и с — 0,3236 нм), выше 1170 °С — р-Ра (объёмно-центрнрованная кубкч. крнсталлич. структура, постоянная решётки а = 0,5019 нм). Плотность а -Pa 15,34 кг/дм8, P-Pa 12,13 нг/дм8; *пл ок. 1575 °С, *кип — 4230—4500 0C, теплота плавления 12 кДж/моль, теплота испарения 552 нДж/моль, теплоёмкость Cp = 27,6 Дж/(моль-К). Уд. электрич. сопротивление
0,19 мкОм-м, термич. коэф. линейного расширения 11,2- 10-в К-1. По твёрдости близок к урану.
В хим. соединениях проявляет степени окисления +3, +4 к +5 (наиб, устойчива). Хим. свойства Pa во многом отличаются от свойств др. активокдов. Потенц. практнч. значение Pa связано с предполагаемым использованием 282 Th для получения ядерного горючего (прн облучении 332 Th нейтронами ои превращается в 223 Pa, прн последующем ^“-распаде 283 Pa образуется 233 U, к-рый можно использовать как делящийся материал). С. С. Бердоносов,
ПРОТЕКАНИЯ ТЕОРИЯ (перколяции теория, от лат, percolatio — процеживание; просачивания теория) — матем. теория, н-рая используется в фкзике для научения процессов, происходящих в неоднородных средах CO случайными свойствами, но зафинсированными в пространстве н неизменными во временк. Возникла в 1957 в результате работ Дж. Хаммерслк (J. HammersIey). В П. т. различают решёточные задачи П. т., континуальные задачк к т. н. задачи на случайных узлах. Решёточные задачк в свою очередь делятся на т. и. задачи уалов н задачи связей между ними.
ф!1 Физическая энциклопедия, т. 4
ПРОТЕКАНИЯ
ПРОТЕКАНИЯ
Задачи связей. Пусть связи — рёбра, соединяющие соседние узлы бесконечной периоднч. решётки (рис., а). Предполагается, что связи между узламк могут быть двух типов: целыми кли разорванными (блокированными). Распределение целых н блокированных связей в решётке случайно; вероятность того, что данная связь является целой, равка х. Предполагается, что оиа не завискт от состояния соседних связей. Два узла решётки считаются связанными друг с другом, если их соединяет цепочка целых связей. Совокупность связанных друг с другом узлов наз. кластером. При малых значениях х целые связи, как правило, далеки
Протекание по решётке-, а — задача связей (путь протекания сквозь указанный блок отсутствует); б — задача узлов (показан путь протекания).
друг от друга и доминируют кластеры нз небольшого кол-ва узлов, однако с увеличением х размеры кластеров резко увеличиваются. Порогом протека-кия (хс) наз. такое значение х, прк к-ром впервые возникает кластер из бесконечного числа узлов. П. т. позволяет вычислить пороговые значення хс, а также исследовать топологию крупномасштабных кластеров вблизи порога (см. Фракталы). С помощью П. т, можно описать электропроводность системы, состоящей из проводящих и непроводящих элементов. Напр., если предположить, что целые связи проводят электрич. токн а блокироваикые не проводят, то окажется, что при X < хс уд. электропроводность решётки равиа
О, а при х > хс она отлична от 0.
Решёточные задачи узлов отличаются от задач связей тем. что блокированные связи распределены ка решётке не поодиночке — блокируются все связи, выходящие из к.-л. узла (рис., 6). Блокированные таким способом узлы распределены на решётке случайно, с вероятностью 1 — х. Доказано, что порог хс для задачи связей ка любой решётке ке превышает порога хс для задачи узлов ка той же решётке. Для нек-рых плоских решёток найдены точные значения хс. Напр., для задач связей ка треугольной к шестиугольной решётках хс = 2sin(ji/18) и хс — I — 2sin(n/l8). Для задачи узлов ка квадратной решётке хс — 0,5. Для трёхмерных решёток значения хс кайдекы приближённо с помощью моделирования на ЭВМ (табл.).
