Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
1)70 0C (по разл. данным), fKnn ок. 3000 °С. Уд. теплоемкость Cj, = 27,59 Дж/(моль*К), теплота плавления 8)8 к Д ж/моль. Коэф. линейного расширения
9-10-« К*.
По хим. свойствам схож с др. лантаноидами, степень счисления +3. Нуклид 14VPm — компонент светосоставов длительного (до неск. лет) действия, его используют в источниках радиоакт. излучения в атомных батарейках. с., с, Вердопосовл
ПРОНИЦАЕМОСТЬ магнитная — см. Магнитная проницаемость*
ПРОПАГАТОР (функция распространения, причинная функция Грина) в квантовой теории ноля (КТП) — функция, характеризующая распространение релятивистского поля (или его кванта) от одного акта взаимодействия до другого. П. является решением классич. волнового ур-иия с 6-образной правой частью, удовлетворяющим специфик, краевым условиям. Простейший П. Dc(х — у) скалярного поля ф(х) описывает распространение скалярной частицы между точками пространства-времени а: и у и может быть представлен в виде 4-мериого интеграла Фурье
Z)c^_j,)=(2n)-4Jel'h<*-v)Ae(fe)d4A:,
Дс(й)=(т2—k2—is)"1, Е—»-+0.
Бесконечно малая мнимая добавка іє, отвечающая упомянутым выше краевым условиям, даёт правило обхода полюсов Дс(й), так что после выполнения интегрирования П. оказывается представимым в виде Be (* — У) = в(^° — y°)D~(x — у) — Є(У — x°)D+(x-y).
Т. о., при х° > он совпадает с отрицательно-частотной частью перестановочной функции Паули — Йордана (см. также Сингулярные функции), равной вакуумному среднему D~(x — у) = і < <р(ж)<р(у) >0, а при х° < у® — положительно-частотной части, т. е.
* < «р(у)<р(г)>о- Поэтому
Dc(x — у) = і < Т<р{х)<р(у)>0, где T — символ хронологического произведения; прн ж® > уь описывает распространение скалярного кванта из у в х, а при ж® < у0 — из ж в у. Важность П. в КТП связана с тем, что он является оси. понятием ковариантнон теории возмущений и фигурирует в правилах Фейнмана. Центр, роль П. в квантовополевой теории возмущений впервые установлена Д. Ривье (D. Rivier) и Э. Штюкельбергом (Е. Stueckelberg).
Ф-цию распространения, учитывающую радиац. поправки при движении частицы между точками х и у, наз. одетым пропагатором или двухточечной функцией Грина.
Лит.: Rivier D.t Stueckelberg В., Aconvergent expression (or the magnetic moment of the neutron, «Phys. Rev.»,
1948, v. 74 , p. 218; P.e ynm an R. P., Theory of positrons, там же, 1949, v. 76, p* 749; его же. Space-time approach to quantum electrodynamics, там же, p. 769; Боголюбов H. H., Ширхов Д-Б-* Квантовые поля, М., 1993. Д. В. Ширков., ПРОПОРЦИОНАЛЬНАЯ КАМЕРА — электронный координатный детектор частиц, представляющий собой множество пропорциональных счетчиков, имеющих общий иатод н заключённых в газовый объём. Действие П. к. основано на определении координаты точки траектории частицы по срабатыванию одного из счётчиков.
Имеется большое кол-во разновидностей П. к.— плоские, цилиндричесние И Т. П. [1—4].
Принцип действия можно объяснить на примере плоской П. к., в к-рой имеются 2 плоских катода и в центре между нимн анод в виде тонких параллельно натянутых сигнальных проволочек (симметричная П. к.).
Анодные проволочки диаметром d удалены на расстояние s друг от друга и I от катода (катоды делают из тонкой металлич. фольги). На П. к. подаётся высокое напряжение V0, величина к-рого зависит от геометрии камеры, прежде
всего от расстояния между проволочками. В симметричной П. к. при I > s > d, Va = V0, Vk — 0 (рис. 1) потенциал точки с координатами Xi у равен
V(xty)=(g/bm0){2nl/s—In4[sin2(n:r/s)+sh2(rty/s)]). W5
Рис. 1. Схема пропорциональной камеры (сечение).
ф 10 Физическая енцнклопедия, т. 4
ПРОПОРЦИОНАЛЬНАЯ
ПРОПОРЦИОНАЛЬНАЯ
Здесь g = V0C — V0ZzizjIziIIs — ln(jtd/s)] — заряд на единице длины сигнальной проволочки, е0 — диэлектрич. проницаемость газа, С — уд. ёмкость сигнальной
Рис. 2. Зависимость напряжённости электрического поля E от расстояний г части- з цы до сигнальных проволо- ^ чек: 1 — область газового *
усиления; 2 — область высо-кой плотности пространственного заряда.
Неоднородное Однородное поде пола
O1OJ г„р 8,1 I Ю Расстояние ог проволочки, мм
проволочки. Типичные параметры П. к.: 2 = 8 мм, s=2 мм, d = 20 мкм, С = 3,47 пФ/м, V0 — 4—5 кВ.
Электроны, образовавшиеся ва траектории заряж. частицы вследствие ионизации атомов газа, движутся (дрейфуют) к анодной проволочке. В её непосредств. близости, начиная с критпч. радиуса гкр, происходит лавииообразное размножение электронов (газовое усиление; рис. 2). Электрич. поле вблизи проволочек обладает цилиндрич. симметрией (рис. 3), поэтому процесс газового усиления происходит так же, как
Рис. 3. Эквипотенциальные и силовые линии электрического поля в пропорциональной камере.
и в цилиндрич. пропорциональном счётчике. Коэф. газового усиления (в т. н. приближении Роуза — Корфа)
tf=exp {2(kNCV0dfAzie0)^[(V0fVn)^~i]}.
Здесь N — плотность газа, Vn — пороговое напряжение, соответствующее у = гкр. Амплитуда А сигнала, поступающего с каждой сигнальной проволочки, пропорциональна иоиизац. потерям заряж. частицы, т. е. числу электронов п, попавших на даииую сигнальную проволочку:
