Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Порохов А.М. -> "Физическая энциклопедия Том 4" -> 147

Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.

Порохов А.М. Физическая энциклопедия Том 4 — М.: Большая российская энциклопедия, 1994. — 701 c.
Скачать (прямая ссылка): fizenciklopedt41994.djvu
Предыдущая << 1 .. 141 142 143 144 145 146 < 147 > 148 149 150 151 152 153 .. 818 >> Следующая


Система неравенств (в) определяет стохастич. П. м. В этом случае малоугловое рассеяние разрушает электронный спектр, но движение электронов по квази-классич. участкам конфигурации возмущается слабо. В результате электроны движутся как классич. частицы, совершающие при прохождении центров П. м. случайные перескоки между классич. участками траекторий с вероятностями W и I—W. Движение электронов в случае стохастич. П. м. описывается классич. ур-нием Больцмана с электронно-примесным интегралом столкновений, дополненным граничными условиями, описывающими раэдвоеаие потока электронов на центрах П. м. Выражения для кинетич. коэф. прн стохастич. П. м. не содержат характеристик малоуглового рассеяния, роль к-рого сводится лишь к разрушению когерентной квантовой интерференции. Для стохастич. П. м. типичны диссипативные эффекты, характеристики и-рых ие зависят от тпр и тму. Они ие исчезают при темп-ре T-*- 0 К. Время релаксации оказывается порядка (O0 t если W(I — W) близко к 1.

Свойства иеталла при когерентном магнитном пробое (КМП). Зависимость характеристик металла от H принято разделять на плавную (в отсутствие П. м. она определяется классич. движением электронов в маги, поле) и осцилляциониую, обусловленную квантованием движения электронов в плоскости, перпендикулярной H (CM. Галъваномагнитние явления, Квантовые осцилляции в магн. поле, Шубнинова — де Xdaaa аффект).

При КМП не тольао квантовые осцилляции кинетич. и термодинамич. величии в магн. поле, но и плавная часть кннетич. коэффициентов определяются нвадтовой интерференцией путей П. м.— траекторий, к-рые может описать электрон яа конфигурации П. м., произвольно (ио непрерывно) перемещаясь по её квазиклас-сич. участкам. Эта интерференция аналогична интерференции световых лучей: каждому пути сопоставляется его квантовая амплитуда вероятности А = i?exp(*?/fe}, где С — суммарное прираіценне квазиклассич. действия, «набирающееся» прн движении электроаа, В — произведение элементов s-матриц — амплитуд вероятности перехода между соседними участнами пути; в макроско-пич. характеристики металла входят суммы амплитуд А всевозможных путей, замкнутых н незамкнутых, имеющих общее начало и конец. При этом осциллирующая часть кииетич. коэф. определяется ннтерфереицяей путей с разными ивазиклассич. фазами ?/ft, а плавная — интерференцией изофазиых путей (о одинаковыми ?/?). Семейства изофазных путей существуют независимо от

Q 9 Физическая энциклопедия, т. 4
ПРОБОЙ

топологии, геометрии и симметрии конфигураций П. м.; они образованы путями, проходящими по одним и тем же участкам, но в разном порядне. Два простейших изофазных семейства изображены иа рис. 2 (верхний слева: І—4—2—3—1 в 1—3—2—4—1). Число таких путей с увеличением их длины нарастает экспоненциально. Интерференцию изофазных путей можно трактовать как эфф. усреднение по быстрым «дрожаниям» квазнслучайиого спектра.

Квантово-кнтерференц. структура кинетич. коэф. при KMП приводит к аномально резкому изменению кинетич. коэф. при отнлоиенин H от осей (плоскостей) симметрии металла на угол 0 <, Vx ~ 1°, а иногда на 0 ~ и ~ (IO"2)0 (КМП-анизотропня; рис. 5). Анизотропия обусловлена тем, что даже слабое отличие геометрически эквивалентных (при 0 = 0°) участков, созданное малым поворотом Н, приводит к заметной разности квазиклассич. фаз, хиютветствующих этим участкам, н следовательно — к резкой перестройке всей картины интерференции путей. КМП-аиизотропия возникает и при слабом нарушении периодичности конфигурации

соответствующие неразрешённым (квазнклассическим) орбитам,— характерный прнзиак П. м. Именно такая «странная* частота, к-рая соответствовала площади орбиты — окружности (рис. 3), ие помещающейся в элементарной ячейке, впервые обнаружена в осцилляциях магн. восприимчивости Mg.

Осцилляции кинетич. коэф. при П. м. (кнтерференц. природы) обусловлены не только осцилляцией плотности состояний. Наблюдаются также осцилляции на «квантовых интерферометрах», образованных 2 квази-класснч. участками, напр. 1, 2 на рнс. 2 (левый верхний); соответствующая «разностная» частота равна CDvJeh, где Dlt — площадь лунки, ограниченной участками 1, 2. Очевидно, что при П. м. осцилляции кинетич. величин имеют более широкий спектр частот по сравнению с термодинамическими. В случае конфигураций, близких к двумерным (рис. 3), имеют место необычные осцилляции («зоииые»): нх частота ие зависит от геометрии поверхности Ферми, а равна произведению отношения с/еа. на площадь сечеипя зоны Бриллюэна плоскостью, перпендикулярной Н.

400

|*ио. 5. Зависимость амплитуды осцилляций коэффициента поглощения звука (Г) в Sn от направлення магнитного поля.

П. м. в области малых уг&ов 0 между H и плоскостью, перпендикулярной Ь (рис. 2). Прн атом металл ведёт себя по отношению к поперечному движению электрона как одномерная несоизмеримая система, характеризующаяся абс. локализацией электронов с радиусом локализации ~ (і+утг/в)^ или(1 +х/0)гн (см. Андерсоное-ская локализация). Столь резкая перестройка поперечного (относительно Н) движения олектроиов (от инфинитноста при B = Ok финитному при 0 ^ 0) ярко проявляется в магнитном, сопротивлении металла.
Предыдущая << 1 .. 141 142 143 144 145 146 < 147 > 148 149 150 151 152 153 .. 818 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed