Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
& дливщЦх экраннров. трубках при крутяаде иипульса напряткірдия до5-}018 Э/«-/Г5 Г г, г.
' Характернее осовенно<?тй данного вида пробоя видны ка рис.. 4, где представлені* зависимости от давт ления р сЙоростй-'вооты .Прйбоя, V Ь^оль трубки^ амплитуды тока І в цепи вд^од&ОДгсі электрода и коэф. затухания &, харййте^^гауюідего скорость уменьшения потенциала фрс^тц^ по ,мере продвижения волны вдоль трубкн. Tpyoftb ПбМещйаа в коаксиальный метал-лич. экран диаметром 5,4 см.
' Ce, IO-2CM-1 /, кА .<
І»йс. 4. Характеристики волны пробоя азота в длинной экранированной трубке: 1 г— скорость волны v, 2 — амплитуда тока I;i? ^ коэффпДОн* за*У*ай1№'а. Внутренний RHaWetp трубки о»&,да. длина я» 48>5 см. Ижпу.>ик5 напряжения отрицательной полярности с амплитудой 250 кВ, длительностью 9 не, с фронтом варастания и сгґада « 2,Ъ не подавался на один из ййектродйв. "
'¦ ' ' ¦ . L і
На фронте волны пробоя1 могут быть дЬстигнуты высокие значения напряжённости электрИч. полії. Об этом свидетельствует, иаир., ваблюдаемое ріктг. їгз-лучение, возбуждаемое йблизи !фронта пучками «убе*-гающих» электронов. Отсюда вояийкает нек^рое CXодет-во между пробоем в длинных трубках и П. г. ЗЛеКгр^
ЯЫМ пучком. "I. -V ТИХ; ГГ .4 , - ніг
¦ ‘Дит.: Л,a A JI. В., 0анъ8ю*е ?и^0цессы влбктрлческия'р*»* радой в .Jff аа^ пер. , с , ант#., ^Mt. -? JI., 1950;,Д а н-
с кий Э. Д., Ф #*р'с о:Й! О: Б/, Теория дСкры, М.; 1975; PaftsepvKX П.,>Фявкка га8ового родяда, MJ,» 1,887,
- .-V''* ^ • ¦ і , і ..) .и-' "Э. И*.Дсц?«рск»й.
ВРОШШ Диэлектриков — еже.і в. CTy Лимекпърини. НРОБбВ МАГНЙТДЫЙ а,і м а та л л а яи-ч кв«№ товое туинедирование алектроно& проводнмоета в мага: BAVe Я'через классически запрещённые.., области им-пульеволо пространства * местах еблшкеаия влектроя-вых орбиї. Прк этом переход ,злектроновнрбисзгадит между траекториями, соответствующими, энергия, равной илк близкой ? к анергцяФерми Jr в одинаковым значенням проекции рн квазнимдульса р иа Mi ношри» надлежащимн разным* зошам. Предсказан М. X..Коэном ГМ. Н. Cohen) и Л. М> Фаликовым (L. М. Falwov1 і961), экспериментально > «бваружеи М. Г. Пристли (М. G. Pjiestleyl 1963) в Mg. И. м.1 наблюдается прн низких темп-pax и сильных полях (#~ IO4-IO5 Э) в чистых монокристаллах^ >ш. металлов.
П. м. праводет к изменению энергетнч. спектра электрона B^ магн. поле, к перестройке электронных траекторий,' :В частности к появлению п (или) исчезновению открытых траекторий. Эта перестройка влпяет ва все свойства металлов, зависящие от маги. поля. Наиб, яркие проявления — осцилляции аномальирбоДЬ-шон амплихгаы ряда термодинамич. и иинетич. характеристик »деалла при измеиевии магн. доля (см. мню).
Природа пробе* магиитиого.Движенв^зЛектронов с энерх^ей / *-¦ «fj* в доле H «; 10*Э квазиклассичио, т. к, в эт^тх условиях длИцаволиы де Бройля электрона X ~ ~КІрг значиіЗгвдо меньше размеров гн классич. траектории электрона в поле Н: гд со срг/еН (Pr — фермпевскпй квазиирпуЛьс электрона). Межзоииые переходы из-за малости отношения х — %/гд = eh HIcpr (параметр квазияла с «La чяю с ти) могут происходить тольио « узннх вивреяцёвинх областях импульеа№ го пространства, где межэошшй нотенциальвый барьер (ширина запрещённой; аоны)'отольмал, что орбит разных зов подходят друг к другу1 на расстояние {Y*PfVi сравнимое с квантовЪй неопределвивостьюквазіїиштуль-са (У еПЙ/с) a iMocKoctH, ^^певдт^кулярной Й!(рис.(1). Этн области иаз. центМмйЦ. м. ‘ 1 \
Вероятность П: м. р^ірші^^^ ф-лой
(*>
где рп,Н1Н)—поле пробоя, причём H0 CO «Гг/«ГJffi1
где {із= ehltne. — магдетои Бора - {т — эффективная масса Мектрона), Л .тт величина потенциального барьера. Наио. часто/^имее^минииум ва плоскостях брэгговского отрангаЙтя. Э.то пр^юходит во всех поливалентных металлу»; у_*нбгйд и$крхЯ0 = IO4-IO6 Э: Al, Be, Ga, Cd, ?t,ШЬ, Oal BeJRu, SiL Tl, Ta, Va, Zn н др. При H0 ^ l O5 Э П. м. обкручен и у окислов иек-рых металлов. Малость J8 Мфю&т быть также следствием близости н структурным' фаЬовъи$ переходам с удвоевием периода, встречающимся в органических квазиодномериых ц Кйвзидвумерных лроводниках. Иногда малость «^обусловлена пересечением ферми-поверхностн с линией коиич. точек (точек вырождении зон), иа к-рой — 0. ‘
Динамика » сиектр элен*роао*.Дллоинсания динамики электронов в условиях*!!. м. Необходимо рассматривать всю сеть участков Srx кв&нклассич. Движения, связанных между;;собой центрами пробоя. Существуют 3 типа таких конфигураций П. м.: замкнутые конфигурации, типичные для дровааольной ориентации H (рис. 2, верхний слева)*>г одномерные периода*, конфигурации (рис. .3, верхний справа и нижний), возникающие, когда H перпендикулярно одному из векторов обратной решётки Ь (кан правило, числа кваэинлассич. участков^ пересекающих границы элементарной ячейки м противоположных направлениях, равш*}; двумерные цериодич. конфигурации (рис.
3), образующиеся в нек-рых металлах (Al, Be, Mg1, Zn,
PM. 1. Траектории (I n *) разных (жергетичсскид *ои — ветви одной гипербол и; пунктирные линии схематически отмечают область Пробоя; 1 2_ и і 4.. 24.— участки квави-классических траекторий, входящих в область магнитного пробоя и выходящих нз неё; стрелки указывают направление классического движения электронов.
