Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Порохов А.М. -> "Физическая энциклопедия Том 4" -> 14

Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.

Порохов А.М. Физическая энциклопедия Том 4 — М.: Большая российская энциклопедия, 1994. — 701 c.
Скачать (прямая ссылка): fizenciklopedt41994.djvu
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 818 >> Следующая


При двух скалярных компонентах ф! и ф2 разложение (1) содержит дополнит, смешанный член вида Яф*ф , поэтому при больших X возникает БКТ, а при малых — ЧКТ. При одном векторном фх и одном скалярном ф2 параметрах порядка простейший смешанный член имеет вид Яф^фа, что приводит к эфф. перенормировке виеш. поля h и появлению ТКТ. Аналогично возможна перенормировка и др. слагаемых выражения (1) — иапр., смена знака а4, приводящая к TKT в модели фв за счёт исключения «скрытых» степеней свободы с помощью условия термодинамич. равновесия.

Описание TJI на основе разложения (1) требует учёта производных ф по координатам (градиентов) [напр., в виде (фг)а + ^(Ф11))2! а2 > 0]. Такой случай имеет место при описании волн зарядовой плотности, магнитной атомной структуры типа спиновой волны и др. ФП 2-го рода иа высокосимметричиой фазы ф0= 0 в однородную иизкосимметричиую фазу ф0= const ^ О происходит при «2 = 0, ох> 0, а в неоднородную (несоразмерную) низкосимметричную фазу ф0(г) ~ exp(/fe0r), здесь і= V—1, г — пространственная координата, волновой вектор I fc0 ] = (—(T1^oa)'/* при а2 = О, а2 < 0. Переход между двумя иизкосимметричными фазами является ФП 1-го рода, определяется условиями а2 = O1 (T1 = 0. В случае двухкомпоиеитиого параметра порядка (фи ф2) при учёте градиентных членов чётных степеней (!,(ф * + ф4) становится возможным описание произвольных геликоидальных, или модулированных магн. структур. Учёт линейных градиентных членов (инвариантов Лифшица) ст1(ф1ф’ — ф( ф2) приводит и солитонной картине каскадного перехода в модулиров. фазу (т. н. чёртова лестница).

Критические показатели. Микроскопич. модели (иапр., Двумерные решёточные модели) применяются для более точного, чем в теории Лаидау, количественного описания П. т. При этом используются критические показатели (индексы), приближённо вычисляемые с помощью эпсилон-разложения в рамках метода реиормализац. группы. Наличие П. т. означает возникновение неустойчивости фиксиров. точки семейства фазовых траекторий гамильтониана, что приводит к изменению характера ФП и описывающих его критич. показателей, а также верх, критич. размерности dc, определяющей применимость теории Лаидау. (Уже в рамках теории Лаидау критич. показатель р, описывающий температурную зависимость параметра порядка вблизи П. т., меняет значение от P= 1/2 для KT до

3 = 1/4 для ТКТ.) Изменение dc (для KT dc = 4, для TKT de = 3) указывает на малую роль флуктуаций вблизи TKT в реальных физ. системах; для KT порядка
где T=I- Tinf левой показатель

0 значение dc— 20/(0 — 1). Для описания поведения термодинамич. величии вблизи обычной KT (КТ 2-го порядка) достаточно 2 индексов (иапр., а и v — критич. показатели теплоёмкости и восприимчивости), тогда как для KT порядка 0 необходимо 0 индексов. Остальные 0 — 2 независимых критнч. индекса (ifo, где

1 = l, 2,..., 0 — 2), появляющиеся у KT высших порядков, иаз. кроссовериымн.

В рамках гипотезы скейлинга (см. Масштабная инвариантность) термодинамич. потенциал вблизи П. т. описывается зависимостью

Te — темп-pa KT порядка 0, ще-Д = P -(- V» Si — выражается через величины {X*}. Величина gi = gi / |tJ^, как правило, иаз. «скейлииговым полем», его роль пренебрежимо мала (#i « 1), когда ij?* < 0 или при -ф* > 0 вдали от П. т. Влияние «скейлинговых полей» существенно в переходной области вблизи темп-ры кроссовера T^, определяемой условием |1 — TiiITQ |я» т. е. 1.

При дальнейшем приближении темп-ры к Te (gi » » 1) происходит кроссовер, т. е. полное изменение критич. поведения термодинамич. величии.

Лит.: Pfeuty P., Toulouse G., Introduction to the renormalization group and to the critical phenomena, L., 1977; Анисимов М. А., Городецкий E. E., Запрудсквй В. М., Фазовые переходы с взаимодействующими параметрами порядка, «УФН», 1981, т. 133, с. 103; Aharony A., Multicritical points, в кн.: Critical phenomena, ed. by P. J. W. Mahne, B., ^983; Изюм о в Ю. А.,

Сыромятников В. H., Фазовые переходы и симмет* рия кристаллов, М., 1984. JO. Г. Рудой.

ПОЛИМЕРЫ (от греч. polymeres — состоящий из многих частей) — вещества, состоящие из макромолекул, т. е. молекулярных полимерных цепей. В химии полимеры наз. также высокомолекулярными соединениями. Существуют как природные (CM. Полимеры биологические), так и искусственные, синте-тич. П.

Оси. характеристика полимерной цепи — число мономерных звеньев N — иаз. степенью полимеризации; молекулярная масса и контурная длина цепн прямо пропорциональны N. Для типичных сиитетич. П. N лежит в диапазоне IO2 IO4; иаиб. степень полимеризации имеют биополимеры ДНК, для них N достигает величин ~106 и больше. Вследствие цепного строения молекул и большой их длины (N> 2> 1) П. приобретают специфич. физ. свойства: а) объединение мономерных звеньев в полимерные цепи лишает их свободы независимого трансляц. движения, т. е. ведёт к резкому уменьшению соответствующей траисляц. энтропии; благодаря этому для П. характерны аномально высокие восприимчивости ко ми. воздей-ствиям (напр., механическим); б) последовательность звеньев в каждой полимерной цепи фиксируется при её синтезе, взаимопересечеиие цепей при движении макромолекул невозможно (топологический запрет; рис. 1), поэтому для П. характерны долговременная
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 818 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed