Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
При движений тел в‘ воздухе (снаряд, ракета, самолет) П. м. мала, и ею обычно пренебрегают, но, напр., при нестациойарио'м движении дирижабля необходимо учитывать П. м. Определение П. м. пЧїеет существ, значение при изучении неустановившихся движений тел, полностью погружённых & вйду, качки судов, акустич. излучения и т. Д. Подсчёты П. м. производятся в предположении, что жндкость лишена вязкости. Обычио пренебрегают и сжимаемостью жидкости. В случае потенциального течения несжимаемой идеальной жидкости через П. м. выражают проеиции кол-ва движения, момента кол-ва движения и кииетич. энергии T жидкости. Если qu дг, д3 — Проекции на оси координат вектора скорости движения тела, а 9е — угл. ско-
рости тела относительно осей координат, то T =
6 6
= 2 2 •‘'Коэф. обладают свойством сим-
fc=l i=l
метрий, т. е. — ^fcj, и поэтому, в самом общем случае посту пат. и вращат. движения тела в жидкости, действие инерцин может быть определено с помощью 21 коэф. П. м.
Понятие П. м. обобщено на случай сосудов, наполненных жидкостью, имеющей свободную поверхность; определены П. м. при отрывном обтекании контуров. Для тел, колеблющихся в сжимаемой жидкости, инерц. силы линейно выражаются через ускорения. Коэф. при ускорениях иаз. обобщёнными П. м. В случае сжимаемой жидкости свойства симметрии П» м. сохраняются, ио сами П. м. зависят, в противоположность случаю несжимаемой жидкости, ие только от формы 1Tefla и направления движения, но ещё и от частоты колебаний. Наконец, понятие П. м. обобщается и на случай качки корабля на поверхности волнующейся тяжёлой жидкости. В этом случае свойство симметрии П. м. ие сохраняется, а сами П. м. существенно зависят от длины и направления набегающих волн и от скорости хода корабля.
JIum.: Лам б Г., Гидродинамика, пер. с англ., М.— Jl., 1947; P им а н И. С., Kpc пс P. Jl., Присоединенные массы тел различной формы, М., 1947; Ce дов JI1 И., Плоские задачи гидродинамики и аэродинамики, 3 изд., М., 1980.
С. JI. Вишневецкий, М. Н. Гуревич.
ПРИСОЕДИНЕННЫЙ ВИХРЬ — условный вихрь, неподвижно связанный с телом (крылом), обтекаемым безвихревым потоком идеальной несжимаемой жидкости. Введён Н. Е. Жуковским как воображаемое «жидкое крыло», ограниченное замкнутым контуром (линией тока)., внутри к-рого происходит движение иде-м альной жидкости в виде вихря (круговое движенне часів стиц). Циркулйция скорости, создаваемая П. в., равна
циркуляции скорости по контуру, охватывающему дев- S ствительное обтекаемое крыло, возникиовение К-рой I ; идеальной жидкости связано с невозможностью появле- s ния в ней больших отрицат. давлений и растягивающих ? усилий.
При вычислении подъёмной силы крыла бесконечно \ большого размаха (см. Жуковского теорема) это крыло \ можно заменить П. в. с прямолинейной осью, к-рый соз- ’ даёт в окружающей среде ту же циркуляцию скорости, і что и действит. крыло. Интенсивность П. в. (циркуля-ция скорости по контуру, охватывающему крыло) і определяется на основе Чаплыгина — Жуковского по- [ с ту лата. |
При решении задач о распределении давлений и I аэродииамич. нагрузок по хорде крыла его заменяют ? системой П. в., непрерывно распределённых по контуру * профиля крыла или по ср. линии профиля (в теории .
ПрЯсмдинИнныЯ MXpb I
Схема присоединённого н свободных вихрей крыла конечного размаха.
тонкого крыла). Эта система вихрей представляет со* бой присоединённый вихревой слой крыла. Исходя из ; граничного условия, чтооы на поверхности крыла скорость потока была направлена по касательной к ней, : составляют ур-ние, в к-рое входит погонная циркуля- -ция присоединённого вихревого слоя. Найдя эту циркуляцию, вычисляют по теореме Жуковского погоииую нагрузку, к-рая в случае тонкого крыла равна разности между давлением на ниж. и верх, поверхностях крыла.
Т. к. внутри жидкости вихри не могут заканчиваться, то в случае крыла конечного размаха П. в. продолжаются в окружающую среду в виде свободных вихрей (рис.). Знание вихревой системы крыла позволяет вычислить действующие на него аэродинамич. силы. В частности, от взаимодействия присоединённых п свободных вихрей крыла возникает индуктивное сопротивление крыла.
Лит.: Жуковский Н. E., О присоединенных вихрях, Собр. соч., т. 4, М.— Л-; 1949; Голубев В. В., Лекция по теории крыла, М.— Jl., 1949; Лойцянский Л. Г., Механика жидкости и газа, 6 изд., М., 1987; Степанов Г. Ю., О некоторых неточностях в разъяснениях теории крыла, «Изв. АН СССР. Сер. Механика жидкости и газа», 1975,
в. 3, С. 188. С. JI. Вишневецкий.
ПРИСТЁ НОЧ ПАЯ ПРОВОДИМОСТЬ — электронная проводимость разреженной замагничеиной плазмы поперёк магн. поля, обусловлешаая столкновениями электронов ие с тяжёлыми частицами (атомами, ионами) в объёме, а столкновениями с поверхностями (стенками), пересекающими магн. силовые линии. Проводимость поперёк маги, поля возникает при наличии возмущения дрейфовой скорости частиц. П. п. может быть связана как с «диффузным», так и с «квазизеркальным» рассеянием электронов.
Пристеночная проводимость с диффузным рассеянием. Если поверхность гладкая (т. е. размер неровности
