Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Для восприятия цветных изображений исиользуют один нз двух способов: разделение оптич. потока с помощью призмы на и|й№ный, зелёный, синий, восприятие каждого нз них специальным ФПЗС — кристаллом,
1$9
в
смешение импульсов от всех трёх кристаллов в единый видеосигнал; создание иа поверхности ФПЗС плёночного штрихового или мозаичного кодирующего светофильтра, образующего растр из разноцветных триад.
Для восприятия изображений в ИК-области спектра развиваются три направления: легирование кремния примесями (In, Ga, Te и др.) и использование примесного фотоэффекта; разработка ФПЗС на 'узкозонных полупроводниковых соединениях (напр., на In, Sb для диапазона Лк = 3—5 мкм); соэДаиие гибридных структур, сочетающих фоточувствйт. мишень, напр, иа кристалле HgCdTe, и кремниевые ПЗС-регистры, обеспечивающие считывание информации, накапливаемой в мишеии.,
Оси. отличит, особенностью ПЗС к^изделия микроэлектроники является возможность вводить в кристалл и храдить без искажения большие массивы цифровой (в т. ч. многоуровневой) или диалоговой информации, использовать электрич. и оптич. способы для ввода информации, осуществлять направленное распространение (в т. ч. циркуляцию) инфррдецни в кристалле и ие-разрушающий доступ к ней,,проводить как последовательней, так и параллельный принцип обработки информации. От вакуумных приёмников изображений (видинонов) ФПЗС, кроме того, отличается жёстким геом. растром, позволяющим фиксировать координаты элементов разложения и исилЬчить дисторсию и др. искажения растра,, долговечностью, меньшей потребляемой мощностью, отсутствием микрофонного эффекта и выгорания под действием сильной засветки, нечувствительностью к маги, и электрич. полям.
Осн. применение ПЗС щаходят в качестве беавакуумного твердотельного аналога вядикона для восприятия и обработки видеоинформации р телевидении, устройствах техн. зрения, видеокамерах, электронных фотоаппаратах. Значительно меньше ПЗС используют в цифровой техииие в качестве запоминающих устройств, регистров, арифметико-логич. устройств (см. Логические схемы, Памяти устройства) и в аналоговой технике в качестве линий задержки, фильтров и т. п.
Лит.: Секен К., Томсет М., Приборы с переносом заряда, пер. с англ., М., 1978; Носов Ю. Р., Ш и л и н В. А., Основы физики приборов с зарядовой связью, М., 1986:
Пресс Ф. П., Фоточувствительные микросхемы с зарядовой связью, в кн.: Итоги науки и техники. Сер. Электроника, т. 18, М., 1986. Ю. Р. Носов.
ПРИВЕДЕНИЕ СИЛ — преобразование системы сил, приложенных К твёрдому телу, в другую, ей эквивалент* иую систему сил, в частности простейшую. В общем случае любая система сил, действующих на твёрдое тело, при приведении к произвольному центру О, называемому центром приведения, заменяется одной силой, равной геом. сумме (гл. вектору R) сил системы и приложенной в центре приведения, и одной парой с моментом, равным геом. сумме (гл. моменту M0) всех сил системы отарсительио центра приведения. В зависимости
от того, чему у данной системы сил равны R и M0, эта г' система может окончательно приводиться к одному пз L следующих простейших видов: а) к паре сил с моментом | M0, когда R = 0, a M0 ?? 0; б) к одной силе, т, е. к ^ равнодействующей, равной Й, когда R 0, a M0 = 0 , ; или M0I R; в) к динамическому винту„ когда векторы ] R и M0 не равны нулю и не взаимно перпендикулярны, ж При R=Oh M0 = 0 система сил находится в равиове- 1 СИИ. С. М. Тар*. I
ПРИВЕДЕННАЯ МА.ССА — условная характеристика Ж распределения масс в движущейся механической или ї смешанной (иапр., эл.-механич.) системе, зависящая оу 1 физ. параметров системы (масс, моментов инерции, | индуктивности и др.) и от закона её движения, В прос- | тейших случаях П. м. р оцределяется из равенства | T = 1ZsJJy2, где T — кинетическая энергия системы, 1 и — скорость иек-рой характерной точки, к к-рой | и приводится масса системы. Напр., для тела, совер- f шающего плоско-параллельное движение, при приведе- ^ нии к его центру масс С П. м. ц, = [1 + (рс/Лс)аІРі, где jf т — масса тела, рс — радиус іщерtf«и относительно ocS, I перпендикулярной К ПЛОСКОСТИ движения и проходящей I через центр С, Hc —! расстояние от центра масс до мгно- г венной оси вращения (в общем случае величина пере- ^ менная). Обобщением понятия П. м. являются т. я, Коэф. инерции OiJe в выражении кинетич. энергии системы со стационарными связявй*,’ положение к-рой определяется s обобщёнными координатами qf
‘ ¦ ! 2Т= S “ik'g*4’ ¦
‘•*=1
где q\, (Jjt — обобщённые скорости, OiJs — ф-цин обобщённых Координат. C M. Тарг. 1
ПРИВЕДЁННОЕ УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ ^ термодннамич. уравнение состояния, записанное относи- I тельио безразмерных величии (приведённых перемен- I ных), определённых в масштабе критнч, зиачеирй. | П. у. с. P' = Р’{Т’, у') получается из обычного Ур-ния [ состояния P = Р(Т, и) заменой P —* Pf — PIPe, [
V -+V* =v}vCi T^Tt= TjTc (Рс, Vc, Tc- критич. | значения давления Р, уд. объёма у, темп-ры T4 коорди- | наты критической точки). Параметры ус, Tc [а следова- I тельно, и Pe — P(Тс, vc)] могут быть получены из сов- [ местного решения ур-ИИЙ j
