Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
канали, в овеаяе п в атмосфере, > сверхдальняя радио*
СВЯЗЬ И;;ДР** у 1'L: 1 s.;..'
х JlWiii B& Є_* о в с к в * Л. M., Bojxhw;в слоистых. средах,
* *«73; Фейнман Р.», Д е й т of н P., Q э вдсМ.,
Фекталяовсктл леКция по физике, пер. с акгл., З изд., т. з — Явлучегае: Волны; Ksamvt м., 1976; 2 ивд., т. 7 >— Физйна оплошных ввеДі M., 1927,.,, М.,А. Миллер, Г. В. Пермитин.
Щ^ДОМЛЕНЙЕ РДДЙОВОЛЦ - см. Рефракция ра-4имолн,
[?ЙИЕ CjBETА — изнеиедае направления распространения световой, волан (световою луча) при Ярд^ожденич через, границу раздела двух различных .дроарлчдых сред. На пдоскод границе раздел# двух од-^родных ^артропны^ <гРед с аб<р* преломления показателями пі а пр Tl. с. оцредедяртсн след,,законами: падающий,, сэдра^врньщ н преломлённый луди и нормаль к грдешце рэадада в точке , дадеиц^лежат выдрой плоскости ,(плоекостр падендо); ,урду падения ф1 и преломления ,ф* (рир, 1}т образованна соответствующими лучами с зормалью, и показатели преломления сред и п, Связаны для монохроматич. Сйета Снелл» законом
Рте. І. ПрелсЫлбйие света на границе Ъ&Щбяа.Явух сред,с ¦ щ (п. <4гц); сфвдкмш цо-*аэыю Ъасйоложенце,, ^wPp-йент яЬектричебяого &(*ктора в OSKMMterti падеияя, нрфжк&ю / • е: точкой —. і^рцендакулчрно ¦,, плоское^ цададия^.
ЬріелсШлений гіізіпфї — Ti^ihaJg'. Обычйо П. с. сопровож-Й&ЙЬк* отражением света'от"той же границы. Дляне-‘ВР^ЙДОкяцих (проверочных) cp^'rtfomari' энергия светового потока прелоИ:лёййой вЪлпы равна разности энер-ттий потоков падающей й й^рйясённой Волн (закон сохранения энергии). Отношение и^генсйиостей светового потока прелойЛёнйой ' вол^ык'пкдающёй — коэф. пропуск анйя граниЦы'раздёЛа сред хп — зависит ot йо-лярйзаііийЧветЬ пада*ош$й йолны, угла падения фх и показателей преломйУйЙя1 п, и п*. Строгое ойределение ййтенсивности преЛомлённои (и отражённой) волны моЙ<ет Шть полу^йо из решения ур-вий Максвеллах СООТВЕТСТВУЮЩИМИ ГраЙЙ^ЯЙМЙ условиями ДЛЯ элеKT-*р)яч; и Mtorri. йёктбрйй ¦ ой волны н выражается
Фр&ёл* 'формулами: Еслй -электрич. ’ вётНор падающей й гі^еЛймЛйнАой Borffa'разломать на две компоненты Et (лежйфуй в плоскосТи’ ййДенигі) и Ei (перпендикулярную1 к ней), ф-Лй Френеля для коэф. пропускания соответствующих компонент HMteJOT вид
т«и~
Ь.в| _ аіп2ф^і^2ф#
*?\
VJ.= "
8т*Сфі-і-ф^сда»{фі—ф»)>
віп2фі34п2ф,
.?.
віп*6ф»-Ьфі)
Рис. 2. Зависимость коэффициентов пропускания гмц, T21^
И тії = ViCTni + -r2,j[) для волн различной поляризации от угла падения- ф, при преломлении на границе воздух (nt — 1) — стекло (с показателем преломления Rj — 1,52); т« — для падающего неполя-риаованного света.
(*)
Зависимость величинTm • * T21I от фі приведена иа рис. 2. Ив выражений ( * ) и рос і 2 следует, что для всех углов пйдеииїї Tj1 » тяі j ироме частного случая нормального иадёния (Фі = фа = 0), когда
т«іі’=тї1і=4п1п2/(п1+п2)2.
'Это означает, что. дЛ^ .всех <pt (кроме фх = 0) происходи Поляризация преломленного света. Если иа границу раздела падает естествецнын (не поляризованный)
CUє»* дIW к-рого E,. = E' то в, преломлённой волне 1 і
¦ЙГ^ Е „, т. е. свет будет частичйо поляризованным. "rIQe 5Йадб. значит, поляризация црелоьуіеиной волны про-
80* 90*
исходит при падеипи под углом Брюстера ф,„ — = arctg(na/nI), когда Фі + Фа = л/2 (рис. 2). При этом T2Ii <1, a T21H = I1 т. е. преломление поляризов. света с Е'ц ие сопровождается отражением.
Если свет падает нз среды оптически менее плотной В более плотную (гс3>Пі), то ф,<ф4 н преломлённый луч существует при всех значениях ума Фі от
О до 90°. Еслк свет падает из среды оптнческн более ПЛОТНОЙ В менее плотную («а < H1), TO Ф, > ф! и преломлённая волна существует лишь в пределах угла падения от ф1 = G до фі — arcsin IntZni). При углах падения фх > arcsin (nj/nx) П. с. ие происходит, сущест-вует только отражённая волна — явление полного внутреннего отражения.
В оптически анизотропных срадах в общем случае образуются две преломлённые световые волны с взаимно перпендикулярной поляризацией (см. Кристалла-оптика).
Формально законы П. с. для прозрачных сред могут быть распространены и иа поглощающие среды, если рассматривать показатель преломления для таких сред как комплексную величину Unor = п(1 — їх), где х — показатель поглощения. В случае металлов, обладающих сильным поглощением (и большим коэф. отражения), идущая Внутрь металла волна поглощается в тонком прнповерхиостиом слое и понятие преломлённой волны теряет смысл (см. Металлооптика).
Поскольку показатель преломления сред зависит от длины волны света X (см. Дисперсия света), то В случае падения на грацицу раздела прозрачных сред иемоио-хроматич. света преломлёиииые лучи разл. длин воли идут по разл. направлениям фа = фа(А.), что используется в дисперсионных призмах.
На П. с. на выпуклых, вогнутых и плосиих поверхностях прозрачных сред основано действие линз, служащих для получения изображений оптических, дисперсионных призм и др. оптич. элементов.
Если показатель преломления изменяется непрерывно (иапр., в атмосфере с высотой), то при распространении светового луча в такой среде также происходит непрерывное изменение направления распространения — луч искривляется в сторону большего значения показателя преломления (см. Рефракция света в атмосфере), но при этом отражения света ие происходит.
