Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
6,90 кДжАголь, теплота испарения 296,4 кДж/моль, темп-pa Дебая 138 К. Коэф. теплопроводности а-Рг 13,2 Вт/м*К (при 293 К), термич. коэф, линейного расширения 6,8 ^lO-eK-1 (цри 29& К). Уд. электрич. сопротивление 0,7 мкОм-м (при 300 К), термич. коэф. электрич. сопротивления 1,71 • IO-8 (при 273—373 К).
П.— сильный парамагнетик, магн. восприимчивость 37,80* 10~®. Твёрдость по Бринеллю 392 МПа, модуль норм, упругости 32,6 ГПа, модуль сдвига 13,5 ГПа. По хим. свойссгвам схож с др. лантаноидами, степень окисления +3, реже +4. При оиислеиии аа воздухе образуется оксид PreO11. При повышении темп-ры металлич. П. способен поглощать аиачкт. кол-во водорода. Входит в состав мишметалла и др. (в частности, магнитных) сплавов. Оксид П. используется как катализатор хим. реакций, включается в состав спец. стёкол. В качестве радиоакт. индикатора используют радиоактивный 143Prf = 13,57 Сут). С. С. Бердоносов.
ПРАНДТЛЯ ТРУБКА (Пито — Праидтля трубка) — прибор для одйоврем. измерения полного и статич. давлении в потоке жидкостн или газа. Представляет собой трубку Пито, усовершенствованную нем. учёным JI. Прандтлем (L. PrandtI), к-рый совместил измерение полного и статич. давления в одном приборе. Cm. Трубки измерительные.^
ПРАНДТЛЯ ЧИСЛО [по имени Л. Праидтля (L. Prandtl)] — один из подобия критериев тепловых процессов в жидкостях и газах Pr = Xja — р.срА, где
V = ji/p — коэф. кинематич. вязкости, jx — коэф. динамиЧ. вязкости, р — плотность, X — коэф. тепло-
проводности, а = %/рср — коэф. температуропроводности, Cp — уд. теплоёмкость среды при пост, давлении, П. ч. характеризует соотношение между интенсивностями молекулярного переноса кол-ва движения и переноса теплоты теплопроводностью; является физ. характеристикой среды н зависит только от её термодинамич. состояния. У газов П. ч. с изменением темп-ры практически ие меняется (для двухатомных газов Pr « 0,72, для трёх- и многоатомных — Pr « от 0,75 до 1). У ие-металлич. жидкостей П. ч. изменяется с изменением темп-ры тем значительнее, Ч?М больше вязкость жидкости (иапр., для воды при О 0C Pr — 13,5, а при 100 0C Pr = 1,74; для трансформаторного масла при OcC Pr = 886, при IOO0C Pr = 43,9). У жидких металлов Pr <1 и не так сильно изменяется с изменением темп-ры (напр., для натрия, при 100 0C Pr — (),,0115, при 700 aC Pr = 0,0039), ‘ „
По аналогии с П. ч. вводят диффузионное число Прандтля PrD = v/D (D — коэф. диффузии), характеризующее соотношение между интенсивностями молекулярного переноса кол-ва движения и переноса массы примеси диффузией (см. Шмидта число). Прн турбулентном режиме течении жидкостей и газов иа-> ряду е молекулярным переносом кол-ва движения имеет место их турбулентный перенос, и критерий, аеаН логичный П. ч., иаз. турбулентным числам Прандтля PrT = CpHrZJir, где цті ~ «турбу« лентиая вязкость» и «турбулентная теплопроводность». В маги, гидродинамике используется магнитное число П рандтля Prtt = VjutaO4, где jxa — абс. магн. проницаемость среды, оэ — электрич. проводимость среды.
П. ч. связано с др. критериями подобия — Пекм числом Pe и Рейнольдса ццслом Re соотногцениец Pr = PeiRe. с. Л. Вишневецкий,
ПРАНДТЛЯ — МАЙЕРА ТЕЧЕНИЕ — класс установившихся сверхзвуковых плоских безвихревых движений газа, характеризующийся определ. связью между составляющими vt, vt вектора скорости газа (см. Сверхзвуковое течение). П.—М. т. могут возникать, напр., при обтекании стеиок с изломом, при взаимодействии между собой скачков уплотнения, при истечении газовый струй в пространство с пониженным давление^ и в др. случаях. Важность П.— М. т. обусловлена особенности тем, что любое течение, непрерывно соединяющееся с областью пост, потока, всегда ectb П.—М. т. Так, течение, соответствующее обтеканию однородным сверхзвуковым потоков криволинейного выпуклого участия стеики OC1 (рис.
1), есть П.— М. т. Поворот потока происходит постепенно в последовательности прямых характеристик, исходкщих из каждой точки искривлённого участка стенки,
В частном случае стеики с изломом (обтекание внешнего тупого угла,
OC1 — прямая линия) отсутствует характерный Р**с* * • Схема течввия Прандтля -*
лииййиый пяямрп и П — Майера с расширением газа (обте-линеииыи размер и и.— нание ВЬ1Пуклой криволинейно*
М. т. становится аетомо- стенки).
дельным течением„
В общем случае П.— М. т. описываются решениями системы двух квазилинейных дифференц. ур-иий а частных производных с двумя независимыми пространственными переменными X1, х2; искомыми ф-циями служат составляющие , V2 вектора скорости гам* В П.— М. т. имеется определ. связь между U1 и t?lt так что область течения газа в физ. плоскости переменных X1 и Xa отображается в плоскости годографа скорос-
Характерист* 1-го СЄМЄЙСТІ&
•Ти U1, vt (рис. 2) на отрезок кривой — образ характеристики дифференц. ур-иий в плоскости течения. Для совершенного газа с пост, теплоёмкостями Кривые 1 и 2 "(эпициклоиды) соответствуют П.— М. т. двух семейств (все другие кривые, к-рым соответствуют все возможные П.— М. т. в физ. плоскости, получаются из кривых
