Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.
Скачать (прямая ссылка):
Обычно внизу справа у буквы, обозначающей П. м., пишут дробный индекс. Числитель его указывает индукцию в теслах, знаменатель — частоту в герцах. Так, Pli ~
I
’f
7/60
где интегрирование ведётся по замкнутой петле гистерезиса. Часто вводят также мощность потерь в единице объёма Wr = fQv (f — частота изменения маги, индукции) и уд. потери Pr — TVr/p, где р — плотность вещества.
В проводящих ферромагнетиках, в частности в таких практически важных, как эл.-техн. стали, помимо ГП важную роль играют также потери иа вихревые токи. Механизм возникновения таких токов в ферромагн. металлах связан с изменением магн. индукции В за счёт движения доменных стенок (ДС) под действием Н. В процессе динамич. перемагничиваиия ДС, смещаясь, могут сильно изгибаться, а доменная
это уд. П. м., измеренные при индуиции 1,7 Тл и частоте 50 Гц. В лучших марках стали, выпускаемых в мире, P11,/м = 0,82 Вт/кг при толщине листа 0,22 мм.
В иеметаллич. ферромагнетиках помимо гистерезис-ных потерь иногда оказываются существенными потери, связанные с разл. процессами релаксации магн. момента: спии-спицовой релаксации и спин-решёточной релаксации (см. Релаксация магнитная).
JIum.: Дружинин В. В., Магнитные свойства электро. технической стали, 2 изд., М., 1974; 3 а й к о в а В. А., Ф и. л и п п о в Б. H.,Шур Я. С.. Доменная структура и электро. магнитные потери в трансформаторной стали в сб.: Структура и свойства электротехнической стали, Труды ИфМ, 8. 33, Свердловск, 1977; Ф ил и п п о » Б. H., Танкеев А. П., Динамические эффекты в ферромагнетиках с доменной структурой, М., 1987. Б. H. Филиппов.
ПОТОК ИЗЛУЧЕНИЯ — отношение энергии, переносимой эл.-маги. излучением через к.-л. поверхность, ко времени переноса, значительно превышающему период эл.-магн. колебаний. П. и.— синоним понятия мощность, излучения; характеризует энергию излучения, распространяющегося внутри иек-рого телесного угла через к.-л. поверхность в единицу времени. П. н. измеряется в Вт и оценивается по действию излучения на неселективный спектральио-избират. приёмник. В метрологии таким приёмником, как правило, служит калориметр с приёмным элементом в виде чер-
I
Г
полости, коэф. поглощения к-рой близок к единице и с достаточной для практич. целей тЬчностью не зависит от длины волны "К. Для характеристики действия оптич. излучения иа селективный приёмник (глаз человека, биол. объект и т. п.) пользуются понятием редуцированного П. и., примером к-рого является световой поток, характеризующий действие излучения на глаз человеиа и измеряемый в люменах (Лм). Отношение П. и. к.-л. монохроматич. излучения К содержащемуся в нём световому потоку и аз. механическим эквивалентом света', 1 Вт излучения с H = 555 нм соответствует световой поток, равный 683 лм.
Лит.: ГОСТ 26148—84. Фотометрия. Термины и определе-Левия; Гуревич М. М., Фотометрия, 2 изд., JI., 1983.
М. А. Бухштаб,
»РАВИЛА СУММ — теоретич. соотношения, фиксирующие значение иек-рой суммы (интеграла) матричных Элементов, характеризующих переходы между сос-?6янвями рассматриваемой системы, Широкое применение П. с. в физике связано с тем, что во мн. случаях йз теоретич. соображений удаётся вычислить лишь їек-рую сумму физ. матричных элементов, но каждый отд. Член суммы теоретически не вычисляется. Однако ов может быть измерен экспериментально. Т. о. возникает возможность проверки теоретич. принципов, лежащих в основе конкретного класса П. с.
Правила сумм в квантовой механике и квантовой Теории поля. По-видимому, существование П. с. обусловлено вероятностным характером предсказаний квантовой механики. Простейшйм и иаиб. фундаментальным П. с. является утверждение о том, что полная вероятность найти систему в одном из возможных СОСТОЯНИЙ равняется единице. В более общем биде это утверждение представляется в форме условия полноты базисного набора векторов состояний:
/=Sisxst.
?
(1)
j р
(Ia)
*де
2<Яxk \0(f\Pi\i)—(i\Pl\fKf\xk І/>=ів*і, f
0'l*fe !/>(«/—ej)=— Olpfe І/>,
(2)
где вектор fl5) описывает'атом в осн. состоянии 15, frcP) описывает атом в Р-состоянин с гл. квантовым числом п; г0 *= (е2/те)Ч* — классич. радиус электрона, 1 частота перехода пР —> 15, d^ = exЕсли выразить вероятности переходов через соответствую-щие сиды осцилляторов, получим др. форму записи П. с. Томаса — Райхе — Кюна (см. Сила осциллятора).
Подобный метод вывода П, с. получил широкое распространение в физике адронов. Исходными при этом являются перестановочные соотношения между операторами разл. векторных (сад. Векторный ток) и аксиальных токов адронов, или алгебру, токов. Необходимость обращения к всдомогат. объектам — токам связана с тем, что наблюдаемые адроны не являются фуидам. объектами и с точки зрения квантовой теории поля описываются сложной (и неизвестной) волновой ф-цией элементарных составляющих — кварков и глюонов. Что касается токов, то оии, с одной стороны, являются простыми билинейными комбинациями фундам. полей кварков, с др. стороны — их матричные элементы могут быть измерены в слабых и эл.-маги. переходах между адронами. В частности, рассмотрение перестановочных отношений между компонентами электромагнитного тока адронов приводит к П. с. Дрелла — Хёр-на — Герасимова (S. Drell, A. Hearn1 С. Б. Герасимов, 1966):