Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Порохов А.М. -> "Физическая энциклопедия Том 4" -> 104

Физическая энциклопедия Том 4 - Порохов А.М.

Порохов А.М. Физическая энциклопедия Том 4 — М.: Большая российская энциклопедия, 1994. — 701 c.
Скачать (прямая ссылка): fizenciklopedt41994.djvu
Предыдущая << 1 .. 98 99 100 101 102 103 < 104 > 105 106 107 108 109 110 .. 818 >> Следующая


д*ф _ д*ф д«ф \

Si* \ дх* ду* дг1 J’

где с — скорость распространения звука, вычисленная для невозмущённого состояния покоя: са = (dp/dp)0. Для П. т. газа прн адиабатич. законе дифференц. ур-ние для потенциала скоростей становится нелинейным, но с помощью преобразования С. А. Чаплыгина оно приводится к линейному у р-н ню, разрешаемому в ряде случаев.

93

ПОТЕНЦИАЛЬНОЕ
ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ

Лит.: К о чин Н. E., КиСель И. А., Рове Н. В., Теоретическая гидромеханика, 6 изд., ч, I, М., 1963; Jl о й-цянский JI. Г., Механика жидкости и газа, в изд., М., 1987; Седов JI. И., Механика сплошной среды, 4 изд., т. 1 —

2 M 1983____84

ПОТЕНЦИАЛЬНЫЕ СЙЛЫ — поле сил F(q), заданное в области Q конфигурационного пространства как градиент скалярной ф-ции: F— —grad U (q), где

q = ft,...,qn (обобщённые) координаты, U{q) — потенциальная энергия. Работа П. с. по люббму замкнутому контуру в Q, стягиваемому в точку, равна нулю. Признаком потенциальности сил является обращение в нуль ИХ ротора, rot F=O. В. П. Павлов.

ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ БАРЬЕР — область повышенного значения потенциальной энергии, разделяющая области с пониженным её значением (потенциальные ямы и долины). Классич. система может преодолеть П. б., получив извне необходимое кол-во энергии. Такой способ преодоления барьера носит назв. активационного. Бели система находится в равновесии с термостатом при темп-ре Tt много меньшей мин. высоты Д П. б., то термоактивац. процесс, с.подавляющей вероятностью перебрасывает систему через П. б. в малой окрестности перевальной точки, к-рой соответствует высота Д. Вероятность w термоактивац. процесса определяется ф-лой

w=v ехр (—Д/Г),

где предэкспоиенц. множитель зависит от деталей динамич. и релаксац. процессов вблизи точки перевала, ио экспонента является универсальной.

Квантовая механика допускает возможность проникновения сквозь П. б. частицы (системы), обладающей энергией «Г < Д вследствие неопределенности энергии за конечный промежуток времени. Такой процесс иаз. квантовым туинрд^р, оваиием (см. Туннельный эффект). Представление о квантовом туннелировании впервые введено JfyK. Ґамовом (G. Gamov) в 1927 для объяснения а-распада радиоакт. ядер.

В. Л. Покровский.

ПОТЕРИ МАГНЙТНЫЕ — эл.-маги, энергия, превращающаяся в теплоту в образце магнитоупорядоченного вещества при его перемагничивании перем, маги, полем Н. Существует неск. механизмов П. м. Наиб, универсальный из них, характерный ¦ для широкого класса магнитоупорядоченэвде веществ, связан с гистерезисом магнитным. При цнклич, переыащиннваиии образцов в результате отставания изменения намагниченности M от изменения H, связанного с общими причинами маги, гистерезиса» зависимость M от H в координатах Я, M имеет вид замкнутых петель (петли гистерезиса). Это означает, что ,лишь часть энергии, передаваемая образцу ви^ш. полем при иамагничиваияи, возвращается нм при размагничивании. Др. часть превращается в теплоту, теряется. Мерой теїряемой энергии служит площадь петли., Эти потери, существующие даже при квазистатич. перемагничивании, иаз. гисте-резисными потерями (ГП). При расчёте и а один цикл пере маги ичивания плотность энергии Qrt связанная с ГП, может быть определена по ф-ле

(1)

94

структура — дробиться и коренным образом перестраиваться. Всё это решающим образом сказывается на той части уд. П. м. Рн, к-рая обусловлена вихревыми токами. Экспериментально установлено, что Pb нелинейным образом зависит от частоты / и ширины доменов Lt а также имеет немонотонную зависимость от угла между осью лёгкого намагничивания и направлением Н, Расчёт Pb представляет большие трудности (из-за сложности учёта динамики ДС) и может быть выполнен лишь в простейших случаях, напр, для очень тонкого проводящего ферромагн. монокристаллич. листа с плоскостью поверхности, параллельной кристаллография, плоскости типа [110]. Б случае перемагничиваиия этого листа вдоль направления 1.100], лежащего в плоскости его поверхности, приближённый расчёт даёт

WdBm)*

P C1

(2)

где Pb —т. и. классич. П. м., вычисленные без учёта влияния ДС, Bm — амплитудное значение индукции, с — скорость света, d — толщина кристалла, рЕ — уд. электрич. сопротивление. Из ф-лы (2) следует, что при прочих равных условиях Pb тем меньше, чем меньше L. Детальный учёт динамики ДС даёт для полных потерь P = Pr + Pb результаты, согласующиеся с экспериментом, и тем самым решает проблему т. и. дополнит, потерь (отличие величины Pr 4- Pb от измеренных уд. потерь).

В полик ристал л ич. магиитоупорядоченных веществах большая часть П. м. приходится на Pv. Для уменьшения Pr в сталях обычно создают магнитную текстуру. Однако при высокосовершенной текстуре велик размер кристаллич. зёрен, а следовательно велико L, что отрицательно сказывается на P8. Т. о., для уменьшения P необходима оптим, текстура. Рв, а также P немонотонно Зависят от угл'& наклона р плоскости листа к плоскости [110]. Наим, значение полных П. м. соответствует углу P Ss 2—3° при отсутствии разориентацин кристаллов в плоскости листа. Для уменьшения Pb на листы эл.-техи. стали наносят магнитоактивные покрытия, к-рые не только выполняют, роль электроизоляции, HO и прн соответствующем подборе коэф. термич. расширении приводят также к растяжению листов, что уменьшает Pb и снижает Р.
Предыдущая << 1 .. 98 99 100 101 102 103 < 104 > 105 106 107 108 109 110 .. 818 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed