Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Полак Л.С. -> "Вариационные принципы механики " -> 295

Вариационные принципы механики - Полак Л.С.

Полак Л.С. Вариационные принципы механики — Физматлит, 1959. — 930 c.
Скачать (прямая ссылка): varicionnieprincipimehaniki1959.djvu
Предыдущая << 1 .. 289 290 291 292 293 294 < 295 > 296 297 298 299 300 301 .. 461 >> Следующая

Хорошо известна великолепная судьба теории Бора за эти 10 лет. Она сразу
дала возможность предсказать спектральные серии водорода и
ионизированного гелия и исследовать спектры Х-лучей, а знаменитый закон
Мозли, связывающий атомное число со спектральными реперами в области
лучей Рентгена, значительно расширил область ее применения. Зоммерфельд,
Эпштейн, Шварцшильд, сам Бор и другие исследователи усовершенствовали
теорию Бора, установили более общие правила квантования, объяснили
эффекты Штарка и Зеемана, детально интерпретировали оптические спектры и
т.д. Но глубокое значение квантов оставалось еще непонятым. Изучение
фотоэлектрического действия Х-лучей, проведенное Морисом де Бройлем,
открытие фотоэлектрического действия гамма-лучей Резерфордом и Эллисом
еще больше подчеркнули корпускулярный характер этих излучений, так что
квант энергии hv с каждым днем все больше становился истинным атомом
света. Но продолжали еще существовать прежние возражения против этих
представлений и даже в области Х-лучей волновая теория приводила к
прекрасным результатам, как, например, предсказание явления интерференции
в работах Лауз и явления рассеяния в работах Дебая, Брэгга и т. д. Однако
совсем недавно и рассеяние было в свою очередь рассмотрено с
корпускулярной точки зрения А. Комптоном : его теоретические и
экспериментальные работы показали, что электрон, рассеивающий излучение,
получает некоторый импульс, как при ударе. Естественно, что энергия
кванта излучения при этом уменьшается ; вследствие этого рассеянное
излучение' обладает переменной частотой, зависящей от направления
рассеяния и меньшей, чем частота падающего излучения.
ИССЛЕДОВАНИЯ ПО ТЕОРИИ КВАНТОВ
645
Короче говоря, по-видимому, настал момент попытаться объединить
корпускулярные и волновые представления и несколько углубить понимание
истинной сущности кванта. Это и было проделано нами недавно, и основной
целью настоящей статьи является более полное рассмотрение вводимых нами
новых идей, тех успехов, к которым они привели, а также большого числа
содержащихся в них пробелов*).
Глава I ФАЗОВАЯ ВОЛНА
I. Кванты и относительность
Одним из наиболее замечательных современных представлений, выведенных
теорией относительности, является инертность энергии. Согласно Эйнштейну
энергия обладает массой, а всякая масса представляет собой энергию. Масса
и энергия всегда связаны друг с другом общим выражением:
энергия = масса х с2,
где <- константа, которую называют "скоростью света", но которую мы
предпочтем назвать "предельной скоростью энергии", по причинам,
изложенным дальше. Так как всегда существует пропорциональность между
массой и энергией, то материю и энергию следует рассматривать как
синонимы, обозначающие одну и ту же физическую реальность.
Сначала атомная теория, затем теория электронов приучили на с считать
материю существенно дискретной; из этого следовало, что все формы
энергии, в противоположность прежним представлениям о свете, если не
полностью сконцентрированы маленькими порциями в пространстве, то во
всяком случае сосредоточиваются в некоторых особых точках.
Согласно принципу инертности энергии тело, собственная масса которого (т.
е. масса, измеренная связанным с ним наблюдателем) равна т0, обладает
собственной энергией т0с2. Если тело движется равномерно со скоростью v =
/?с по отношению к наблюдателю, которого мы для простоты назовем
неподвижным наблюдателем, то его масса будет иметь значение
т0
у==~-, а его энергия согласно хорошо известному результату релятивистской
динамики будет, следовательно, -у====-. Увеличение энергии тела по
отношению к неподвижному наблюдателю при переходе тела от состояния покоя
к движению со скоростью v = flc можно определить как кинетическую
энергию. Ее значение выражается следующим уравнением:
г- т0 с2 о о / 1 ,
^кин - Т,~~ - Ш0 С = Шо Си j -j?-- - 1
1ч-/?2 Ifl-/?2
*) Приведем здесь несколько работ по теории квантов : J. Perrin, Les
atomes, Alcan, 1913; H. P о i n с a г ё, Dernieres pensdes, Flammarion,
1913 ; E. Bauer, Recher-ches sur le rayonnement, These de doctorat, 1912
; La thdorie du rayonnement et les quanta (ler Congres Solvay, 1911),
риЬНёе par P. Langevin et M. de Broglie ; M. Planck, Theorie der
Warmestrahlung, J.-A. Barth,-Leipzig, 192] (4e edit.); L. В r i 11 о и i
n, La thdorie des quanta et 1'atome de Bohr (Conf. rapports), 1921 ; P. R
e i с h e, Die quantentheorie, J.. Springer, Berlin, 1921 ; A. So mmerf
eld, La constitution de 1'atome et les raies spectrales. Trad. Bellenot,
A. Blanchard, 1923 ; A. L a n d ё, Vorschritte der quantentheorie, F.
Steinhopff, Dresden, 1922 ; Atomes et electrons (3e congas Solvay),
Gauthier-Villars, 1923.
646
Л. ДЕ БРОЙЛЬ
которое для малых значений fi естественно приводит к классической форме:
Напомнив это, попытаемся выяснить, в какой форме можно ввести кванты в
релятивистскую динамику. Нам кажется, что основной идеей теории квантов
является невозможность рассматривать некоторое изолированное количество
Предыдущая << 1 .. 289 290 291 292 293 294 < 295 > 296 297 298 299 300 301 .. 461 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed