Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Окунь Л.Б. -> "Лептоны и кварки " -> 45

Лептоны и кварки - Окунь Л.Б.

Окунь Л.Б. Лептоны и кварки — М.: Наука, 1990. — 346 c.
ISBN 5-02-014027-9
Скачать (прямая ссылка): letoniikvarki1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 125 >> Следующая

конечного состояний:
Ф"/а *¦ Ф*/а-
Поскольку с учетом шпуриона взаимодействие изотопически инвариантно,
получаем
M(D+-"K°n+)=Ms/2.
Из этих трех равенств следует соотношение типа треугольника: M(D°-"K-
n+)+y2M(D°-+ К°л°) = М(П + -*К°п+).
На опыте
т^Я+Я0.
Рассмотрим реакции
s°D° ->-К~я+, s°D° -> К0 я0, s"D+ ->¦ К°п+.
М (D0 /С-я+) = 3- (Ms/2 + 2М1/2),
М (D" KW) = (Ms/2 - М1/2)
В {Do ^ К~я+) = (4,2 ± 0,6) "/о, В (D0 -* А^0я0) = (1,9 ± 0,5) %, В (D+ -
/Оя+) = (3 2 ± 0,5) %.
132
14. РАСПАДЫ ОЧАРОВАННЫХ АДРОНОВ
Если учесть, что то+/т0о" 2,45, то видно, что для построения треугольника
необходимо
| M1/2/M3/i j да 3, $1/2 - 63/2^80°.
Большая разность фаз амплитуд указывает на наличие сильного (возможно,
даже резонансного) взаимодействия между продуктами распада. Аналогичные
изоспиновые треугольники должны выполняться для трех распадов D-+K*я,
трех распадов D-*Kp и трех распадов D -*¦ К*р. Посмотрим на имеющиеся
экспериментальные данные по К*п и Кр (данных по ^*р пока что нет):
В (D° -*¦ /С-*я+) = (5,2 ±1,5) %, В (D0 -<-/С-р+) = (10,8 ± 1,7) %,
B(D'>-+Ran'>) = ( 2,6±0,7) %, B(D0-+K0P°) = (0,75 ±0,47)%,
В (D+ -*¦ ^°*я+) = (5,9 ±3,1)%, 13 (D+ -* Х°р+) - (6,9 ± 2,4) %.
Мы видим, что для распадов D -+Кр треугольник "угрожающе не замыкается"
(учтите отношение то+/т0о!). Уточнение данных по этим распадам было бы
особенно интересно.
Следствия З^З^-симметрии
Целый ряд соотношений, обусловленных SLJ (3)^-симметрией, удобно получать
с помощью понятия U-спина. Напомним (см. гл. 28, п. 2.7), что d- и s-
кварки образуют Ц-дублет, а и-кварк является {/-синглетом. Отсюда, в
частности, сразу же следует, что ?>+ и D$ образуют tZ-дублет, a D0
является !/-синглетом.
Взаимодействие (sc) (ud), как нетрудно видеть, удовлетворяет условию At/
= 1, At/3 = 1 - Отсюда сразу же следует запрет
?>°74^°Яу,
поскольку, как известно, К0, яу и К0 образуют U-триплет. Система К°Пц
имеет U3 = -1, поэтому, вообще говоря, могла бы иметь U = 2,1; но в S-
волне в силу обобщенного принципа Бозе разрешено лишь состояние с U = 2,
а в него D0 не может распасться, если A U = 1. Этот запрет является!/-
аналогом Т-запрета Dt рассмотренного выше.
Чтобы получить физически проверяемые следствия запрета
О0-т4-К°яу, учтем, что
яО-^Зг," _}/'Зл0 + т)0
пи § ' т1г/- 2
Используя первое из этих равенств, имеем
М (D° -4. /?°я°) = V 3 М (D° -* /С°л0)-
О СЕКСТЕТНОМ УСИЛЕНИИ 133
SU (3)/-симметрия приводит к ряду других соотношений, например
М (Dt -* К°К+) - ]/|- М (D+ я+т]°) = М (D+ - К0я+)
и аналогичным соотношениям для каналов с векторными мезонами. Рассмотрим
теперь нелептонное взаимодействие с AS = 0:
cos 0 sin 0 [(sc) (us)-(dc)(ud)].
Учитывая, что и- и с-кварки являются {/-синглетами, a d и s образуют {/-
дублет, легко видеть, что это взаимодействие представляет собой
компоненту {/-триплета и удовлетворяет правилам отбора:
А{/ = 1, А{/, = 0.
Это правило отбора приводит, в частности, к запретам DOy^WK0, D0-/* ЛцЛц,
D°y^ х\их\ц.
Используя определения пи и %, нетрудно получить из двух последних
запретов следующее соотношение:
М (D0 - я°я°) = М (D0 -> т]°т]0) =КЗ М (т]°я°).
Правило AU = 1, А{/3=0 позволяет также установить равенство
М (D° - К+К~) = М (D0 - я+я-).
Дело в том, что мезоны, рождающиеся в этих распадах, принадлежат двум {/-
дублетам:
*' = (?} И ={к-)'
Правило AU = 1 запрещает распад в состояние i|5,<pfce'*, у которого 11 =
0, откуда сразу же следует упомянуть равенство. На опыте
В (D0 -* я+я") = (0,14 ± 0,05) %,
5(D°-* К+К~) = (0,51 ±0,11) %.
Такое сильное нарушение SU (З)^-симметрии кажется странным. Было бы очень
интересно уточнить эти данные.
О секстетном усилении
Лучшему пониманию механизмов распада очарованных адронов может служить
рассмотрение следствий SU (З)у-симметрии в соче. тании с явлением
усиления каналов, в которых два кварка анти. симметризованы по цвету
(канал Зс), по сравнению с каналами, в которых два кварка симметризованы
по цвету (канал 6С). Как
134
14. РАСПАДЫ ОЧАРОВАННЫХ АДРОНОВ
обсуждалось выше,
-^ = -?+-"(2,5)3/*"2.
а" С+
Усиление это небольшое, и оснований рассчитывать на тогчто полученные
соотношения будут хорошо выполняться на опыте, у нас, конечно, нет.
Начнем с взаимодействия (ud)(sc). Относительно группы SU (3)f ток ud
является компонентой октета (8), а ток sc-компонентой триплета (3). Как
известно (см. гл. 28, п. 2.7),
8x3 = 3 + 6 + 15 (fxt- = t- + t.. +0-
Усиление Зс означает усиление антисимметричного по верхним индексам, т.
е. относительно замены u<->s, представления 6/. Поэтому иногда о нем
говорят как о секстетном флейворном усилении. Секстетное усиление в
распадах очарованных частиц является аналогом октетного флейворного
усиления в распадах странных частиц. (Напомним, что во взаимодействии
(du) (us) усилен октет 8Г, антисимметричный относительно перестановок как
верхних, так и нижних индексов, т. е. d*-*u и u*-*s, а также отвечающий
цветовым антитриплетам начальных и конечных кварков:
8x8 = 1 + 8^+8д + .10 +10 + 27 (г х /;=t+t:+t:+t"'+t...+о.)
Предыдущая << 1 .. 39 40 41 42 43 44 < 45 > 46 47 48 49 50 51 .. 125 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed