Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Окунь Л.Б. -> "Лептоны и кварки " -> 34

Лептоны и кварки - Окунь Л.Б.

Окунь Л.Б. Лептоны и кварки — М.: Наука, 1990. — 346 c.
ISBN 5-02-014027-9
Скачать (прямая ссылка): letoniikvarki1990.djvu
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 125 >> Следующая

(рис. 12.2 и 12.3), то СР-инва-риантная часть этого взаимодействия дает
вклад в AmLS, а СР-неинвариантная часть-в d s
ipn. Первая-пропорциональна Рис. 12.3
реальной части константы G.2-
Re G2, а вторая - ее мнимой части (ImGa). Принимая во внимание, что
iMsti! - 3-10-(r) I Am/S I,
4*
100
1 2. НАРУШЕНИЕ СР-ИНВАРИАНТНОСТИ
мы приходим к выводу, ЧТО
|ImGa|~3-10-8|ReGa|.
В гл. 11 мы убедились в том, что | Re Ga | - 10~7 G (где G-универсальная
фермиевская константа). Теперь мы должны заключить, что | ImGa | ~ 10"(r)
G. Взаимодействие с такой слабой константой принято называть сверхслабым.
Попытки наблюдать сверхслабое взаимодействие в распадах с | AS | = 2,
например в распаде 5" пп~, бесплодны, поскольку ожидаемая- относительная
ширина в этом случае находится на- уровне 10-18. То, что, несмотря на
свою сверхслабость, это взаимодействие приводит тем не менее к эффектам
порядка 10-8 в распадах Kl-мезона, обусловлено его резонансным усилением,
возникшим из-за близости масс Kl- и /(s-мезонов (см. рис. 12.1 и
выражение для ri+_).
Возможные проявления миллислабого С-четного, но Р- и СР-нечетного
взаимодействия с | AS | = 1 следует искать прежде всего, экспериментально
проверяя равенство =
О параметре е'
Проверка равенства ii+-=Tloo представляет особый интерес, поскольку
небольшое нарушение этого равенства предсказывается стандартной моделью
электрослабого взаимодействия с тремя поколениями кварков. В рамках этой
модели, как будет разъяснено в дальнейшем, амплитуда ip.21 сверхслабых
переходов /(i возникает за счет диаграммы типа "квадратика", той самой,
которая определяет' вклад малых расстояний в разность масс AmLS - mL-ms-
Если AmLS отвечает реальной части "квадратика", то ipal отвечает его
мнимой части, пропорциональной sin б, где
б-фаза, входящая в коэффициенты матрицы девяти кварковых токов (см. гл.
15).
Эта же фаза б должна, вообще говоря, входить и в амплитуды прямых
распадов с | AS |= 1, приводя, в частности, к СР-запрещенным распадам К1
-*• я+я" и К1 -<¦ я°я°.
Как нетрудно видеть, эти прямые СР-запрещенные распады должны нарушать
равенство ri+_ = ri00. Действительно, если ввести амплитуды прямых CP-
запрещенных распадов
<Я+Я"|/Са>, <я°я°|/(а>
и CP-разрешенных распадов
<л+я-|/(1>, <Я°Я°|/(1>,
то по определению
" ^ " , <л+я- I кг>
О ПАРАМЕТРЕ в' 101
Введем обозначение
, __ <я+я~ | кг> <я+я- | К{>
и покажем, что
<явя° | /Са> о./ <я"я"|л:1>-
Для того чтобы провести доказательство, нам понадобится рассмотреть
амплитуды распадов в состояния с данным изоспином двух пионов. Введем эти
амплитуды самым общим образом, более общим, чем это необходимо для нашей
непосредственной цели, так сказать, "на вырост". Определим амплитуды
распадов К° и Кь в 2я-состояния с данным изоспином Т (Т = 0, 2):
<2я, T\K*> = (As + Bt)J*t,
<2я, Т\К9> = (А*т-В*т)е*т.
Здесь Ат-СРТ-инвариантные, а Вт-СРГ-неинвариантные амплитуды, 8Т-фазы яя-
рассеяния при V s = mK (как показано в гл. 8, эти фазы обусловлены
унитарностью S-матрицы). Отсюда и из определения
*!=-рЦ-(Кв + *"), (*о_?о)
следует, что
<2л, 7'|X10> = K2(Re^7. + iImB7.)A,
<2л, Т | К1> = У2 (i Im Л г 4 ReBT) ei6r.
•Легко видеть, что для
Re Л: СРТ = 4-1, СР-=+1, Т = + Г,
Im A: CRT = + 1, СР = - 1, Т = -1,
. Re В: СРТ = -1, СР = - 1, Г = 41,
Im В: СРТ = - 1, CR = 4-1, Т=- 1,
где "41" означает инвариантность, а "-1"-антиинвариантность. В дальнейшем
мы будем предполагать, что имеет место СРТ-ш-вариантность и,
следовательно, Re В = Im В = 0.
Используя стандартные коэффициенты Клебша-Гордана, имеем
<я+я- | = К2/3 Re Л0е'в" 4 КТ/3 Re Л2е*в",
<явяв |/c;> = K'i/3'Re Л"е'в"-К 2/3 Re Л2е'в",
<я+я~ | К%> = i VW Im А0е*> + i У 1/31шЛ2^",
102
12. НАРУШЕНИЕ СР-ИНВАРИАНТНОСТИ
Здесь уместно сделать небольшое отступление о фазах состояний К0 и К°-
Так же, как и фазы s- и s-кварков, d- и d-кварков и т. д., эти фазы могут
быть выбраны произвольно (но, разумеется, с противоположными знаками для
частицы и соответствующей античастицы), так как они физически не
наблюдаемы. Часто бывает удобно выбрать фазы К° и К° таким образом, чтобы
Im Л0 = 0. Этот выбор фаз носит название калибровки By и Янга. При этой
калибровке параметр е имеет свой стандартный смысл коэффициента CP-
нечетного смешивания в волновых функциях /(-мезонов: KL, s & К*, i + e^i,
а-
В соответствии со сказанным выше положим Im Л0 = 0. Кроме того, учтем,
что Re Л2<^ Re Л0 (как известно, это неравенство является следствием
приближенного правила АТ =1/2), и для упрощения формул положим Re Л2 = 0.
Тогда
<я+я- |fl?> __t_ Im At gi (6t_6a)
<я+я-|/С?> V 2 КеЛ0 <я°я°|*?> . |/-q Im At M
Re Aq
-в.)
Итак, в калибровке By и Янга мы явно показали, что rj+- = e + e'" ri00 =
e-2е'.
В этой калибровке равенство ImAg = 0 возвращает нас к сверхслабому
перемешиванию -"-> /С(r). В других калибровках выражение для е' изменится,
но при этом так изменится е, что полученные нами соотношения сохранятся.
В гл. 15 будет показано, что в случае трех поколений кварков величина е
Предыдущая << 1 .. 28 29 30 31 32 33 < 34 > 35 36 37 38 39 40 .. 125 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed