Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 - Николаев Г.В.
ISBN 5-89503-014-9
Скачать (прямая ссылка):
Прежде всего, по причине явного формализма известных релятивистских представлений о свойствах реального пространства, которое полагается неким абсолютно пустым абстрагированным математическим пространством, до настоящего времени в электродинамике так и не установлено действительной физической сущности токов смещения и определяющей их роли в отражении физического принципа -близкодействия. По этой же причине в электродинамике не установлено существования непосредственной функциональной взаимосвязи между токами смещения и индуцируемыми ими магнитными полями. И как результат этого имеем, что в рамках известных представлений знание распределения токов смещения в рассматриваемом пространстве, например, вне проводника с током не позволяет, тем не менее, установить соответствующие им значения магнитных полей в этом же пространстве. Кроме того, по этим же причинам запись дифференциальных уравнений электродинамики для точек пространства вне проводника с математической точки зрения не соответствует математической строгости дифференциального уравнения для точки, что, в свою очередь, исключает возможность понять действительную физическую сущность явления индукции магнитного поля. До настоящего времени не преодолены известные еще во времена Максвелла трудности и противоречия при решении системы уравнений электродинамики применительно к отдельным элементам тока и незамкнутым токам. Трудности же и противоречия эти заключаются в том, что для случая отрезков тока и незамкнутых токов одна не равная нулю пространственная производная rotA=H векторного потенциала А, в общем, уже не определяет его полностью. Обнаруживается существование еще и другой не равной нулю пространственной производной divA*0 этого же векторного потенциала А. В результате обнаруживается, что предложенная Максвеллом запись уравнений электродинамики только для одной пространственной производной векторного потенциала rot А* О (т.е. для одного вида магнитного поля H = rotA), при явном игнорировании другой divA*0 (т.е. при игнорировании другого вида магнитного поля H = -divA), оказывается просто неполной, и корректное решение уравнений в такой записи оказывается невозможным. Попытки же обойти эти трудности искусственными переходами от незамкнутых токов к замкнутым и произвольным наложением на векторный потенциал А так называемых "дополнительных условий" divA=0, не без помощи других формальных математических методов, позволяют найти, опять же, формальные решения уравнениям Максвелла. Однако подстановка найденных таким образом решений в исходные уравнения обнаруживает, что исходные уравнения Максвелла оказываются уже просто
неравенствами. Более того, в некоторых случаях обнаруживается формальная сущность и явная ограниченность и самих уравнений Максвелла в дифференциальной и интегральной форме. Например, при описании тривиального явления электромагнитной индукции при работе обычного Трансформатора уравнения Максвелла в своей дифференциальной форме оказываются вообще неприменимыми, так как вихревые электрические поля Е(г) индукции в пространстве около трансформатора индуцируются вне зависимости от наличия в этом же пространстве изменяемых во времени магнитных полей Н(г), т.е. при условии 5H/9t = 0. Другими словами, для любой точки пространства г около трансформатора для дифференциальных уравнений, казалось бы, должна быть справедлива запись •
rotE = -i* = 0, (9)
с а
div Е(г) = 0 (10)
и индукция вихревого электрического поля E должна вообще отсутствовать. Обнаруживается формальная сущность и явная ограниченность известных представлений и о самом векторном магнитном поле H = rot А и о "магнитном потоке" этого поля через поверхность контура. Известно, например, что при решении конкретных практических задач основное уравнение электромагнитной индукции в интегральной форме
E'= J)EdI = ——J HdS = E[ +E^+ E^+ Е; (11)
1234 ^ ^ S
находится в удовлетворительном согласии с результатами экспериментальных наблюдений только при определении результирующей ЭДС в замкнутом контуре, между тем как предсказываемое этим уравнением распределение вихревого электрического поля E индукции вдоль отдельных сторон этого контура находится в явном противоречии с результатами экспериментальных наблюдений [15]. Более того, по причине формальности укоренившихся в электродинамике представлений о некоем "магнитном потоке", обнаруживается и принципиальная ограниченность известных представлений об индукции электрического тока в контуре изменяющимся во времени "магнитным потоком". Если замкнутый контур из проводника пронизывается изменяющимся во времени "магнитным потоком" дФ/dt * 0, например от равномерно и прямолинейно движущегося около, данного контура электрического заряда (или протяженного сгустка зарядов), то вопреки, казалось бы, очевидным требованиям зависимости (11), результирующая ЭДС в та
ком контуре оказывается равной нулю Е=0 [16], т.е. для известной зависимости (11) устанавливаем неравенство вида
4f-^!/Hd..fM.e.O. „2,
В свою очередь, неучет ограниченности (12) в других случаях приводит к разного рода трудностям и неразумным бесконечностям [15].
книги купить