Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 - Николаев Г.В.
ISBN 5-89503-014-9
Скачать (прямая ссылка):
дет испытывать силу магнитного давления от налетающего на него движущегося заряда q. Но тогда становится вполне очевидным что согласно известным законам мехайики, на налетающий на тороид электрический заряд q будет действовать равная и противоположно направленная продольная сила реакции Рц^О, которая будет тормозить заряд q, уменьшая скорость его движения.
На первый взгляд, выявленная ситуация, казалось бы, является явно парадоксальной, так как одним известным способом мы устанавливаем, что движущийся заряд q с токовым тороидом взаимодействовать не должен. Между тем как другим известным же способом устанавливаем существование между ними тривиальных магнитных сил взаимодействия. Из двух взаимоисключающих утверждений, полученных при корректном соблюдении известных законов электродинамики, предпочтение следует отдать тому, которое устанавливает существование не нулевого результата, так как в противном случае пришлось бы подвергнуть сомнению корректность известного и хорошо проверенного в электродинамике закона взаимодействия токов с магнитным полем. Нулевой же результат (58) в первом случае при этом можно отнести, например, к частному случаю либо к случаю, когда не учтены какие-то дополнительные, но, опять же, известные силы. .
2) Принимая во внимание, что магнитное поле Hq в пространстве около движущегося заряда q не равно нулю во всем окружающем его пространстве, в том числе и внутри токового тороида, то, согласно известным в электродинамике представлениям, для энергии взаимодействия WH магнитных полей Нт и Hq внутри тороида можно записать (Нт*0, H4 *0)
W„ =А jHTH„dV*0, (60)
AV
где AV - объем внутренней полости тороида.
Из (60) находим, что энергия взаимодействия WH магнитных полей H1 и Hq внутри тороида не равна нулю и является явной функцией от расстояния R между движущимся зарядом q и тороидом, так как магнитное поле Hq внутри тороида зависит от расстояния R заряда до тороида. Если же это так, то для силы взаимодействия (действия и противодействия) между движущимся зарядом q и токовым тороидом непосредственно устанавливаем
F11 ZZ-?S^O. (61)
н 8R
Силе FH (61) можно дать и конкретную физическую интерпретацию. Изменяемый в тороиде дополнительный магнитный поток Фч от
магнитного поля Hq движущегося заряда q уменьшает величину суммарного магнитного потока Фс в тороиде:
Ф0 = Фт-Фф (62)
в результате чего в пространстве около тороида индуцируется вихревое
электрическое поле индукции E, согласно уже другой известной зависимости:
.-fi-.-lA. (63.
Направление вихревого электрического поля индукции E в пространстве около тороида будет при этом таково, что оно своим действием будет стремиться увеличить ток J0 в тороиде и в то же время тормозить влетающий в тороид электрический заряд q. Следовательно, вновь, без введения каких-либо представлений о новых полях и взаимодействиях, непосредственно устанавливаем, что взаимодействие движущегося заряда q с токовым тороидом не равно нулю.
3) Из известных в электродинамике представлений [13] непосредственно устанавливаем, что энергия взаимодействия WA движущегося заряда q с полем векторного потенциала A1. тороида определяется зависимостью
WA=-±ATqV. (64)
Так как поле векторного потенциала Ax в пространстве около тороида не равно нулю Ax^O и меняет свою величину при изменении расстояния до тороида, то из выражения WA (64) для силы FJ продольного взаимодействия движущегося заряда q с полем векторного потенциала А непосредственно находим
R = _???.^0. (65)
' Следует отметить, что из потенциальной зависимости (65) определяется как сила действия на токовый тороид, так и сила противодействия на движущийся заряд. Следовательно, вновь без каких-либо изменений укоренившихся представлений в электродинамике между движущимся зарядом и токовым тороидом однозначно устанавливается существование явления продольного магнитного взаимодействия.
Можно показать, что к аналогичному же результату можно придти в том случае, если рассмотреть полную производную векторного потенциала Af тороида в точке нахождения движущегося со скоростью V заряда q:
Действие не равного нулю вихревого электрического поля Ет (66) на
движущийся электрический заряд q в этом случае может быть определено зависимостью
F11 = --^(VV)ATq ^0. - (67)
Так как действие силы Fy" (67) совпадает с направлением движения заряда q, то сила взаимодействия является продольной.
4) Рассмотрим взаимодействие движущегося заряда q с полем векторного потенциала тороида с позиции принципа относительности. Перейдем в систему отсчета, связанную с движущимся электрическим зарядом q. В этом случае заряд q будет рассматриваться как покоящийся, а токовый тороид, индуцирующий векторный потенциал A1., будет движущимся в направлении к заряду q. Так как векторный потенциал A1 тороида в точке нахождения покоящегося заряда q будет изменяться во времени, то это вызовет-появление в точке нахождения
заряда q вихревого электрического поля E, определяемого известной в электродинамике зависимостью:
Ё = - —-^-*0. (68)
са
Действие же индуцированного вихревого электрического поля E на покоящийся электрический заряд q, в свою очередь, вызовет появление силы
