Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 - Николаев Г.В.
ISBN 5-89503-014-9
Скачать (прямая ссылка):
6U„ = J- FH,H2DV + J- [H2H1 DV < e'effi = 5UA . (56) ьж J 8N J R12C
ПРАВИЛЬНОСТЬ РЕЗУЛЬТАТА (56) МОЖЕТ БЫТЬ ДОКАЗАНА НЕПОСРЕДСТВЕННЫМИ ВЫЧИСЛЕНИЯМИ, ОДНАКО ИНТЕГРАЛЫ В (56) ПРОСТО НЕ БЕРУТСЯ. ОЦЕНИТЬ ЖЕ ЗНАЧЕНИЕ ИНТЕГРАЛОВ (56) МОЖНО ЛЕГКО, ЗАМЕНИВ ФУНКЦИЮ ДЛЯ
EV
МАГНИТНОГО ПОЛЯ H = ^2-Sm(P НЕСКОЛЬКО УВЕЛИЧЕННОЙ ФУНКЦИЕЙ EV
H' = —-У, Т.Е. ДЛЯ ЛЮБОЙ ТОЧКИ ИНТЕГРИРУЕМОГО ПРОСТРАНСТВА ПОЛОЖИТЬ Н'> Н. В ЭТОМ СЛУЧАЕ ДЛЯ ЛЕВОЙ ЧАСТИ (56) БУДЕМ ИМЕТЬ
Ш- = E,E2V,V2 ^ (57)
CR12
ЧТО ЭКВИВАЛЕНТНО (51). ИЗ ПРОВЕДЕННОЙ ОЦЕНКИ НЕПОСРЕДСТВЕННО СЛЕДУЕТ, ЧТО ПРИ УСЛОВИИ H < H' ВЫРАЖЕНИЕ ДЛЯ ЭНЕРГИИ 5UA (56) БУДЕТ ИМЕТЬ ЗАВЕДОМО МЕНЬШЕЕ ЗНАЧЕНИЕ ПО СРАВНЕНИЮ С ВЫРАЖЕНИЕМ 6U'H (57).
ТАКИМ ОБРАЗОМ, ВЫРАЖЕНИЕ ДЛЯ ЭНЕРГИИ WH (36) ДЕЙСТВИТЕЛЬНО НЕ ЭКВИВАЛЕНТНО ИЗВЕСТНОМУ ВЫРАЖЕНИЮ ДЛЯ ЭНЕРГИИ WA (37). ОДНАКО ВОЗНИКАЕТ ВОПРОС, ГДЕ ЖЕ ДОПУЩЕНА ОШИБКА ПРИ, КАЗАЛОСЬ БЫ, КОРРЕКТНОМ ПЕРЕХОДЕ ОТ (38) К (42) ? НЕТРУДНО ЗАМЕТИТЬ, ЧТО ВАЖНУЮ РОЛЬ В ЭТОМ ПЕРЕХОДЕ ИМЕЕТ УРАВНЕНИЕ (39). ВЫШЕ ЖЕ ВО 2-Й ЧАСТИ ОБЗОРА УЖЕ УКАЗЫВАЛОСЬ НА НАЛИЧИЕ СУЩЕСТВЕННОЙ ОГРАНИЧЕННОСТИ ДАННОГО УРАВНЕНИЯ В РАМКАХ ФОРМАЛИЗМА ОДНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ. В ЧАСТНОСТИ, ПРИМЕНИТЕЛЬНО К НЕЗАМКНУТОМУ ТОКУ И ОДИНОЧНОМУ ДВИЖУЩЕМУСЯ ЗАРЯДУ ЗАПИСЬ ВИДА (39) УЖЕ НЕ ПРЕДСТАВЛЯЕТ СОБОЙ УРАВНЕНИЯ, А ЯВЛЯЕТСЯ ПРОСТО НЕРАВЕНСТВОМ. НО В ТАКОМ СЛУЧАЕ СТАНОВИТСЯ ВПОЛНЕ ПОНЯТНЫМ,
что если при переходе от (38) к (42) использовано выражение (39), которое является, по существу, неравенством, то выводы об эквивалентности выражений для энергий (38) и (42) нельзя считать корректными
7. Положительные результаты опытов Аронова-Бома никем уже не оспариваются, однако специалисты отрицают возможность классической интерпретации этих опытов, полагая, согласно устоявшимся представлениям, что это явление только квантовой природы. В связи с этим некоторые из этих специалистов проявляют определенное предвзятое критическое отношение к попыткам интерпретации опытов типа Аронова-Бома эффектом продольного магнитного взаимодействия. Они ошибочно полагают, что в рамках известных представлений из положительных результатов опыта Аронова-Бома вовсе не следует возможность существования продольного силового эффекта и тем более второго типа магнитного поля. А следовательно, эти опыты вообще нельзя считать экспериментальным доказательством существования как явления продольного магнитного взаимодействия, так и второго магнитного поля. Между тем в противоположность мнению специалистов можно показать, что даже не прибегая к помощи каких-либо дополнений и изменений положений электродинамики, то есть находясь в рамках изестных представлений, существование -явления силового продольного магнитного взаимодействия может быть непосредственно установлено как раз из положительных результатов опыта Аронова-Бома. Выше, в 4-й части обзора, при анализе теоретических противоречий 14, 15 было уже показано, что, не выходя из рамок известных представлений, необходимость существования явления продольного магнитного взаимодействия легко может быть установлена из хорошо известных в электродинамике зависимостей. Ниже будет дано еще несколько вариантов доказательств необходимости существования явления силового продольного магнитного взаимодействия движущегося по оси токового тороида заряда с полем векторного потенциала в опыте Аронова-Бома, причем полученных также в рамках только известных представлений.
Предположим, что мы имеем подвешенный на тонких нитях идеальный токовый тороид с суммарным осевым током J0 и (для простоты расчетов) без ферромагнитного сердечника (рис. 7). Все магнитное поле тороида Нт*0, как известно, сосредоточено внутри него, между тем как вне тороида существует только не равное нулю поле векторного потенциала AxX). Рассмотрим движущийся со скоростью V по оси тороида в его поле векторного потенциала Ax электрический заряд q. Не выходя из рамок известных представлений, необходимо опреде-
лить, какие магнитодинамические силы могут действовать в этом случае на движущийся электрический заряд.
V
Рис. 7
1) Из известных представлений о лоренцевском магнитном взаимодействии на движущийся по оси тороида заряд q никаких магнитных сил действовать не должно:
F4 = ^[V х HxJ-O, (58)
так как вне тороида магнитное поле равно нулю Нт= 0. Согласно с (58), принимая во внимание, что токовый тороид с движущимся зарядом не взаимодействует, получим что. и реакция на тороид со стороны движущегося заряда по известным законам механики также должна быть равна нулю. В результате устанавливаем, что тороид не изменит своего состояния покоя на нити подвеса.
Однако, оставаясь в рамках известных представлений, находим, что собственное магнитное поле H4 движущегося заряда q во всем окружающем его пространстве, в том числе и внутри тороида, не равно нулю Hq* 0. Но в таком случае, согласно известным представлениям, на токи тороида будут действовать тривиальные лоренцевские магнитные силы давления
FT=^f[dlxHJ*0. (59)
Причем равные и противоположно направленные лоренцевские магнитные силы F1 , действующие на осевые токи J0 тороида, будут компенсироваться его жесткой конструкцией, между тем как попарные силы Лоренца F1, действующие на радиальные токи Jp тороида на его торцах, дают не равную нулю результирующую силу, направленную по его оси. Под действием этой реальной магнитной силы тороид отклонится на подвесе, т.е. согласно известным представлениям, тороид бу
