Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 - Николаев Г.В.
ISBN 5-89503-014-9
Скачать (прямая ссылка):
Рассмотрим явление движения прямолинейного проводника 3 в электродинамическом двигателе "рельсотронного типа" (рис. 3).
-> F.VI
3-» Fm
^-А-
Рис. 3
Для достоверности, будем оперировать конкретными числами, что длина стороны AB равна L = 300 см, а длина стороны ВС равна 1 = 30 см. В замкнутой цепи создается электрический ток величиной J = 400 А. Поперечная сила Лоренца F1 магнитного давления на проводник 3 определяется вычислениями в рамках известных представлений:
F1=I[ClIxH] (19)
и измеряется динамометром. Для определения суммарной силы F3, действующей на проводник 3, определим сначала, согласно общепринятым правилам, действие "магнитных полей Нь H2, H4 проводников 1, 2, 4 на элемент тока J dl3 проводника 3
dF3 = l[dl3 х H1] + l[dl3 х H2] + I[dl3 x H4] = dF3/1 + dF3/2 + dF,/4, (20)
где H), H2 , H4 - суммарные магнитные поля отдельно от тока J в проводниках 1,2,4 в точке нахождения элемента dl3 проводника 3.
Однако если в противоположность известным в электродинамике представлениям в выражение (20) дописать еще один член
dF3 = dF3 + l[dl3 х H3] = (dF3/1 + dF3/2 + dF3/4) + dF3/3, (21)
учитывающий взаимодействие элемента dl3 проводника 3 с собственным магнитным полем H3 проводника 3, то подобная запись будет находиться, очевидно, в явном противоречии с известными законами механики, так как собственное магнитное поле H3 проводника 3 не может принимать участия в поступательном перемещении этого же проводника. Следовательно, для суммарной силы F, действующей на весь подвижный проводник 3 со стороны магнитных полей Нь H2, H4 неподвижных проводников, корректная запись должна, очевидно, иметь вид
'з 'з "з
FJ = JdF,,, + JdF372 + JdF3/4 = F3/1 + F3/2 + F3/4 . (22)
ООО
Подставляя в (22) численные величины L= 300 см, 1=30 см, J = 400А, для силы F3 устанавливаем
F3 = 35 г. (23)
Ставим эксперимент [39], замеряем силу F3 , действующую на проводник 3, динамометром и находим, что она действительно равна F3 = 35 г. Из соответствия расчетов результатам эксперимента заключаем, что использованные в расчетах представления о поперечных силах Лоренца Fx (19) и суммарной силе F3 (22), действующей на подвижный проводник 3, являются достаточно верными. С другой стороны, дополнительно убеждаемся в ошибочности допущения (21). Из сопоставления сил взаимодействия F3/i, F3/2 боковых сторон 1,2 с подвижным проводником 3 с силой F3^4 взаимодействия удаленного проводника 4 с подвижным проводником 3 находим, что сила F3^4 в 2000 раз меньше сил F3/) + F3/2.
Обращаем эксперимент, оставляя проводник 3 в покое, а П-образному проводнику (из проводников 1, 2, 4) предоставляем возможность двигаться в обратную сторону (рис. 4).
Рис. 4 •
Используя физические представления, заложенные в (22), для силы dF|24, действующей на элементы dlb dl2, (Jl4 подвижных проводников 1, 2, 4 с током J со стороны магнитного поля H3 неподвижного проводника 3, находим
dFl24 = J[Oj1 х H3] + l[dl2 х H3] + J[dl4 х H3] = dFl/3 + dF2/3 + dF4/3. (24)
Откуда для суммарной силы F!24 , действующей на проводники 1, 2, 4 П-образной рамки, получаем
Fi24 = JdF173 + JdF2/3 + JdF4/3
= F,/3 + F2/3 + F4/3. (25)
ООО
Так как силы F!/3 и F2/3 перпендикулярны к проводникам 1 и 2 и компенсируются наличием жесткой связи между этими проводниками, то для (25) окончательно находим
F|24 = F4/3- (26)
Подставляя в (26) численные величины L =300 см, 1 = 30 см, J = 400 А, для результирующей силы Fi24, действующей на П-образный проводник, устанавливаем
F124 «0,017 г. (27)
Ставим эксперимент [39] и замеряем силу F124, приложенную к П-образному проводнику 1, 2, 4 и в результате измерения устанавливаем, что эта сила равна F= 35 г. Из несоответствия расчетов результатам эксперимента заключаем, что использованные в расчетах представления об одних поперечных силах Лоренца (19), действующих на подвижный П-образный проводник, являются недостаточными. Дополнительно можно отметить, что в рамках известных представлений об одном векторном магнитном поле и явлении поперечного магнитного взаимодействия обнаруживаемое противоречие является принципиально неразрешимым. И тем не менее, несмотря на явную ограниченность известных представлений, попытки обойти трудности в электродинамике окольными путями продолжаются. Нетрудно показать, что если в описываемом выше эксперименте допустить невозможное, с
точки зрения законов механики и предположить, что на сторону 4 П-образного проводника оказывают давление еще магнитные поля и от жестко связанных с ним боковых проводников 1, 2, то суммарная сила Р|24, действующая на П-образный проводник, оказывается равной F|24 = 35 г, что как раз и наблюдается в эксперименте. Именно к подобной интерпретации результатов эксперимента вынужден был придти сам автор этого эксперимента [39], так как другого выхода из противоречия найти не мог. К сожалению, подобную же интерпретацию результатов эксперимента с П-образным проводником пытались защищать и некоторые из рецензентов, грубо игнорируя известные положения механики, что внутренние силы между проводниками П-образной рамки не могут быть причиной поступательного движения этой рамки.
