Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 - Николаев Г.В.
ISBN 5-89503-014-9
Скачать (прямая ссылка):
8*v
непосредственно через магнитные поля Нц и H12 этих зарядов, то, к удивлению, обнаруживаем
WH<A = WA= WE. (33)
В рамках известных в электродинамике представлений об одном магнитном поле H1 = rot А противоречие неразрешимо.
13. В рамках известных в электродинамике представлений сила магнитного взаимодействия FH параллельно движущихся зарядов ef и е2 в случае (Vr) = O (см. выше рис. к п. 12) может быть определена через энергию магнитного взаимодействия WH (32) зависимостью вида
FH =--?. (34)
дг
Однако эта сила FH(34) оказывается почему-то меньше известной в электродинамике силы Лоренца Fj1 (27), то есть имеем
FH < Рл- (35)
Аналогичные неравенства обнаруживаются и для сил магнитного взаимодействия
FH <Fa, где FA=-^, (36)
дг
FH <FE, где FA =--^-, (37)
SW= дт
определяемых через энергию взаимодействия WA (30) с векторным потенциалом и через работу Wg (31) в перекрестных вихревых электрических полях Ё (3), т.е. устанавливается противоречивая зависимость вида
F^F71-FA=Fg. (38)
В рамках известных в электродинамике представлений об одном магнитном поле H1 = rot А противоречие неразрешимо.
' 14. В рамках известных в электродинамике представлений сила Лоренца Fj] для магнитного взаимодействия между двумя движущимися по одной прямой со скоростями V) = V2 = V зарядами ei и е2 (см. рис.)
оказывается равной нулю. Данной силе Fj1 = O соответствует энергия магнитного взаимодействия Wn = O, определяемая работой переноса А одного из зарядов по прямой на бесконечность при фиксированной скорости другого. Однако если энергию магнитного взаимодействия WA (30) зарядов е[ и е2 определить известной зависимостью для взаимодействия одного заряда с векторным потенциалом другого, то обнаруживаем WA*0. Аналогичную не равную нулю энергию магнитного взаимодействия Wg*0 можно найти и из работы Wg (31) в перекрестных вихревых электрических полях ускоряемых до скоростей Vj = V2 = V зарядов. Более того, даже из известной в электродинамике интегральной зависимости для энергии магнитного взаимодействия WH (32) движущихся по одной прямой зарядов также устанавливается не равное нулю значение WH*0. В результате имеем весьма противоречивую взаимосвязь для энергии магнитного взаимодействия
WA = WE > WH> Wj1 = 0 (39)
при разных способах ее определения. В рамках известных в электродинамике представлений об одном магнитном поле H = rot А обнаруживаемое противоречие неразрешимо.
15. В рамках известных в электродинамике представлений при равной нулю силе Лоренца Fn для магнитного взаимодействия движущихся по одной прямой зарядов et и е2 (см. рис. к п. 14), для не равной нулю силы FH неизвестного ранее в науке продольного магнитного взаимодействия из известной интегральной зависимости для энергии магнитного взаимодействия
2
непосредственно устанавливаем
WH=^fH'H2dV (40)
FH =-?.. (41)
от
Однако если силу Ffl продольного магнитного взаимодействия определить через другие также известные зависимости WA (30) или Wg (31)
для энергии взаимодействия через векторный потенциал или через работу в перекрестных вихревых электрических полях движущихся по
одной прямой зарядов в виде FA (36) и F= (37), то обнаруживаем странную взаимосвязь:
FA-F=>FH>F^0. (42)
В рамках известных в электродинамике представлений об одном магнитном поле H = rot А обнаруживаемые противоречия неразрешимы.
16. В рамках известных в электродинамике представлений обнаруживается, что при взаимодействии двух зарядов е( и р i е2, движущихся в одной плоскости в перпендикуляр- 1ZhQ ных направлениях (см. рис.), на заряд е2 действует не ' I равная нулю магнитная сила F1 Лоренца со стороны
V2
заряда еь между тем как на заряд е| магнитная сила со стороны заряда е2 оказывается равной нулю. Налицо грубое нарушение третьего закона механики в элек- ±. у.
тродинамике [13]. В рамках известных в электродина- (3)-?
мике представлений об одном магнитном поле е' H = rot А обнаруживаемое противоречие неразрешимо.
17. В рамках известных в электродинамике представлений выражение для магнитного поля Н(г) в точке наблюдения г определяется по принципу дальнодействия через движущийся заряд q(r') (элемент тока), находящийся в исходной точке г'. В результате дифференциальное уравнение электродинамики для всего пространства вне объема движущегося заряда q(r') (элемент тока) лишается своего физического смысла и при решении системы уравнений через токи переноса оказывается необходимым использование чисто формальных математических методов, дополнительных условий, штрихованных координат, S-функции и т.д.
18. В рамках известных классических представлений общепринято считать, что в пространстве около движущегося заряда е(г') индуцируются токи смещения
4 ' 4я ?t
однако непосредственной, отражающей физический принцип близко-действия, функциональной взаимосвязи между токами смещения j(r) в точке наблюдения г и индуцируемыми в этой же точке магнитными полями Н(г) до настоящего времени в электродинамике не найдено.
19. В рамках известных в электродинамике представлений для случая незамкнутых токов и одиночных движущихся зарядов корректного решения уравнений Максвелла найти не удается, так как для этого случая имеем divA*0 [14,49]. Если же с использованием известных
