Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 - Николаев Г.В.
ISBN 5-89503-014-9
Скачать (прямая ссылка):
WE = Im0C2= Iw0, (20)
а энергия магнитного поля
WH=|wK, (21)
то для полной энергии движущегося со скоростью V электрона следовало, казалось бы, записать
W' = W + WE + WH =|wo +|wK, (22)
что недопустимо. Неприемлемыми оказываются и любые другие допущения, полагая, например, что энергия электрического WE (20) или магнитного WH (21) полей входит в полную энергию покоя W0 = Hi0C2 электрона. Если же допустить, что энергия W0 электрона включает в себе энергию и электрического WE и магнитного WH полей, то возникают серьезные сомнения в физической сущности массы покоя т0 электрона.
8. До настоящего времени в электродинамике не разрешены противоречия с природой инерционной массы т0 заряда е электрона. Наличие у движущегося со скоростью V заряда е электрона кинетической энергии WK = (m0V2)/2 соответствует наличию у электрона инерционной массы покоя т0. Однако принимая во внимание, что у движущегося со скорость V электрона имеется еще не равная нулю энергия
магнитного поля WH (21), то для величины инерционной массы тн магнитного поля электрона устанавливаем
тН=|т0- (23)
Учитывая же, что и с электрическим полем электрона связана энергия WE (20), для соответствующей массы тЕ электрического поля электрона находим
W- 1
Откуда для полной инерционной массы m электрона, казалось бы, следовало записать
m = m0 + m +mE = 2im0, (25)
н 6
что с физической точки зрения неприемлемо.
Если же допустить, что электрическое поле E электрона инерционными и гравитационными свойствами не обладает, то возникают другие количественные несоответствия. Кроме того, до настоящего времени в физике не решен вопрос о наличии у массы тн магнитного поля гравитационных свойств.
В рамках известных в электродинамике представлений об одном магнитном поле H = rot А и электромагнитной массе противоречие неразрешимо.
9. При ускорении заряда е электрона с массой т0 до скорости V«C затрачивается работа A=Ue = m0V2/2, однако при скорости V у заряда е электрона имеется еще энергия магнитного поля W = 2W|</3 (21). До настоящего времени остается непонятной взаимосвязь энергии магнитного поля WH с кинетической энергией WK заряда электрона. Сомнительность этой взаимосвязи подтверждается нелинейной зависимостью энергии магнитного поля WH от количества заряженных частиц при явной линейной зависимости кинетической энергии WK от количества этих же частиц [ 25 ].
В рамках известных в электродинамике представлений об одном магнитном поле H = rot А противоречия неразрешимы.
10! Работа в собственном вихревом электрическом поле E (3) самоиндукции заряда е электрона при ускорении его до скорости V « С оказывается равной
А=ЁеДх, (26)
что составляет почему-то 3/2 полной энергии магнитного поля WH (21) электрона, изменением которого и порождается его вихревое электрическое поле.
В рамках известных представлений об одном магнитном поле H = rot А противоречие неразрешимо.
11. В пространстве около движущегося со скоростью V « С заряда е индуцируется поле векторного потенциала А, причем функция А является сферически симметричной. Полю А в пространстве около движущегося заряда соответствует магнитное поле H1 = rot А, однако магнитное поле H1 локализуется почему-то только в радиальном направлении от заряда, между тем как по направлению движения заряда и против магнитное поле H1 равно нулю. В то же время известно [49], что в направлении движения заряда е и против оказывается не равным нулю поле Hи = - div А. Что представляет собой это поле с физической точки зрения, в современной электродинамике остается неизвестным.
12. В рамках классических и релятивистских представлений в электродинамике в приближении V « С магнитное взаимодействие между двумя движущимися зарядами е| и е2 определяется формулой Лоренца
F-=^[V1XH1]. (27)
Vi В частном случае, для двух параллельно движущихся с
е\(—)-? одинаковыми скоростями Vi=V2 = V зарядов е] и е2 при
F/i условии (Vxr) = 0 (см. рис.) сила магнитного взаимодей-
Y ствия Fj1 оказывается равной
1 Ря = *^&- (28)
f F11 г с
е7 1 у? Данной силе Fj1 (28) соответствует энергия магнитного
" (3) ——*? взаимодействия Wj1 , которая может быть определена работой переноса, например, заряда е[ при фиксированной скорости его V, = V2 = V от исходного расстояния на бесконечность [16]
A= fF.dr = eie3VtV2 (29)
J r.,C2
r12 U
Аналогичная энергия WA магнитного взаимодействия может быть определена и из другой известной в электродинамике зависимости для взаимодействия одного заряда et с векторным потенциалом A2 другого [13]:
WA=-IrA2e1V1=^2^. (30)
С г|2С
Кроме того, аналогичная энергия WE магнитного взаимодействия устанавливается и из работы одновременного ускорения зарядов е| и
е2 до скоростей V, = V2 = V в перекрестных вихревых электрических полях E этих зарядов [50]:
WE=E,e2Ax + E2e,Ax=e'e^, (31)
где х - отрезок пути, на котором заряды ускоряются до скорости V. Однако если энергию магнитного взаимодействия WH этих же зарядов определить хорошо известной в современной электродинамике интегральной зависимостью
W
н=-UH1H2ClV (32)
