Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 - Николаев Г.В.
ISBN 5-89503-014-9
Скачать (прямая ссылка):
1
- не найдено корректного объясне-
* ния силам реакции и месту их
— приложения в устройствах рель-сотронного типа. Исследования
показывают, что силами реакции являются продольные силы F|, и приложены они к рельсам вдоль направления тока в них вблизи ускоряемой токовой перемычки.
44. Двигатели рельсотронного типа. До настоящего времени не найдено
_ корректного объяснения причинам по-
I I ж , ч—;——,—, ступательного и вращательного движе-
W I_ 1 ния проводника при неизменных раз-
'-1 мерах контура. Исследования показы-
вают, что в устройствах работают силы
I-^r?- J4 магнитного взаимодействия перпенди-
"•г_кулярных токов непотенциального типа, потенциальная энергия взаимодействия которых равна нулю. Реакцией являются продольные силы F( взаимодействия, которые приложены к проводникам-рельсам.
45. Двигатели рельсотронного типа. До настоящего времени не найдено
корректного объяснения причинам усиления эффектов поступательного и вращательного движения проводника при неизменных размерах контура, когда подвижный проводник жестко скрепляется с постоянным магнитом. Исследования показывают, что движущими силами в этом случае являются продольные Fn и поперечные F1 силы магнитного взаимодействия, приложенные к проводнику и магниту.
46. Вращение полюсов магнита около тока [47]. В рассматриваемом устройстве, согласно современным представлениям,, полюса магнитов взаимо-действуют с магнитным полем отрезка тока в осевом проводнике, с которым они жестко связаны. В результате этого взаимодействия магнит и осевой проводник приходят во вращательное движение за счет эффекта самодействия. В действительности устройство эквива-
N
§
M
1
J
лентно униполярному двигателю Фарадея (см. опыт 37), элементов которого обусловлено продольными силами Fj
наличии радиального Я t * %
вращение Поперечные силы реакции F1 приложены к боковому токоподводящему проводнику.
47. Вращение жидкости в магнитном поле. При
тока в жидком проводнике (электролит, ртуть) в магнитном поле цилиндрического магнита жидкость приходит во вращательное движение под действием поперечных сил FL Лорениа. Силами реакции являются продольные силы F|| и приложены они к окружности магнита.
48. Опыт Г.Николаева. При наличии полукруговых токов в токопроводя-щей жидкости (электролит) в магнит- j ном поле полуцилиндрических магнитов жидкость приходит во вращательное движение по направлению (против) тока в ней. Движущими силами являются продольные силы F1. Поперечные
силы реакции F1 приложены к радиальным разрезам магнитов.
49. Опыт Г.Николаева. В опыте автора 31 на неподвижный сердечник из магнитомягкого материала ровным слоем намотана обмотка из 100—150 витков медного тонкого провода, концы которой подключены к гальванометру. В начальном положении цепь гальванометра выключена. Через размещенный по оси двух сердечников из магнитомягкого материала медный проводник пропускается постоянный ток J = 50А. При
фиксированном положении сердечника без обмотки включается цепь гальванометра*и отмечается нулевое положение стрелки прибора. При приближении по оси сердечника без обмотки к сердечнику с обмоткой стрелка гальванометра в цепи обмотки отклоняется в одну сторону. При удалении от сердечника с обмоткой стрелка гальванометра отклоняется в другую сторону. Обнаруживаемое явление электромагнитной индукции, определяемое дифференциальным уравнением вида
divE = —-1
C Bt
обусловлено изменением в сердечнике с обмоткой индуцированного векторного потенциала А (или скалярного магнитного поля H1) от сердечника без обмотки. Ввиду замкнутости магнитного потока векторного магнитного поля H1 в сердечнике без обмотки известное дифференциальное уравнение индукции
rot E = - —-—
С dt
в рассматриваемом случае неприменимо по причине того, что в пространстве вне сердечников ц = 1 и изменение магнитного поля H1 отсутствует, т.е. 3H/?t = 0.
В представленном выше перечне приведены еще не все известные устройства, в которых обнаруживаются действия неизвестных ранее в науке продольных магнитных сил. Помимо этого, в современной электродинамике остаются непознанными еще многочисленные "парадоксальные" явления электромагнетизма, связанные с законами электромагнитной индукции. Например, известны случаи наличия индукции тока в контуре при отсутствии изменяемого магнитного потока в нем или, наоборот, отсутствия индукции тока в контуре при наличии изменяемого магнитного потока в нем (парадокс Геринга). Известны парадоксы с индукцией тока при незамкнутых встречных магнитных потоках и ряд других "парадоксов", описания которым можно найти, к сожалению, в весьма ограниченном количестве литературных источников (см., например, книги авторов Поля, Фейнмана, Папалекси, Бертинова, Кемпфера, Франклина, Околотина и др.).
Таким образом, можно со всей определенностью заключить, что в реальной действительности известны многочисленные экспериментальные доказательства ограниченности известных укоренившихся представлений классической электродинамики. Однако в современной электродинамике не все обстоит благополучно в теоретическом обосновании основ классической и релятивистской электродинамики по причине того, что в основных концепциях электродинамики заложены не совсем верные исходные физические предпосылки.
