Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Николаев Г.В. -> "Непротиворечивая электродинамика. Книга 1" -> 12

Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 - Николаев Г.В.

Николаев Г.В. Непротиворечивая электродинамика. Книга 1 — Томск: Изд-во НТЛ, 1997. — 144 c.
ISBN 5-89503-014-9
Скачать (прямая ссылка): nikolaev1997elektrodin.djvu
Предыдущая << 1 .. 6 7 8 9 10 11 < 12 > 13 14 15 16 17 18 .. 54 >> Следующая


Е,е2
-Е, е,
(19)
между тем как при движении зарядов в физическом вакууме с неравными нулю скоростями V| = V2 = V статические кулоновские электрические поля Е| и E2 этих зарядов, что естественно было бы и ожидать, претерпевают определенную деформацию. При этом, принимая во внимание в общем известные физические концепции и учитывая реальные условия конечности скорости распространения электрических возмущений в физическом вакууме и существование тривиальных запаздывающих потенциалов, для деформированного электрического поля Е'|, например, движущегося заряда е (см. рис. 3) в точке нахождения заряда е2 легко устанавливаем [23-26]
E1I = E1COSCp, (20)
где ф - угол аберрационного смещения вектора электрического поля Е|, обусловленного эффектом запаздывания поля и определяемого из известного соотношения
V
smw =—. С
(21)
Принимая во внимание, что электрическое поле E2 второго движущегося заряда е2 также деформируется на угол аберрации ф и определяется аналогичной (20) зависимостью
E2 = E2 СОБФ, (22)
для результирующей величины е'2 движущегося в физическом вакууме электрического заряда е2 в свою очередь находим
е2 = е2со8ф. (23)
В результате учета конкретных реальных фи-, зических условий (20), (23), имеюших место 11 во взаимодействии движущихся в физическом вакууме зарядов е, и е2 , для электрической силы F' взаимодействия этих зарядов в динамике непосредственно устанавливаем

F'= Е',е'2 = Е,е2со8ф = Е,е2 (1 -shvfy) = Eie2 (1- —5-),
(24)
что полностью эквивалентно (18).
Таким образом, если исходить из учета реальных физических условий, что скорость распространения электрических возмущений в физическом вакууме конечна и движение заряда в физическом вакууме приводит к появлению очевидных с физической точки зрения эффектов запаздывания и деформации электрического поля Е, то кулонов

екая сила взаимодействия Fk (19) между зарядами в состоянии их движения в физическом вакууме не должна остаться неизменной, что, в действительности, и устанавливается зависимостью (24). Однако если исходить из заведомо абстрактных и явно ошибочных допущений, что реальное пространство абсолютно пустое, а скорость распространения электрических возмущений в нем бесконечна, и электрические поля Е| и E2 движущихся зарядов никакой деформации не подвержены, то мы вынуждены будем констатировать, что кулоновские электрические взаимодействия между движущимися зарядами должны остаться неизменными, как будто заряды вообще не подвержены каким-либо движениям. Для объяснения же реально наблюдаемых результатов (18), (24), в свою очередь, мы вынуждены будем допустить существование около движущихся зарядов неких компенсирующих "магнитных полей", взаимодействие с которыми дает необходимую "магнитную" поправку AFM (второй член в правой части (17)) к неизменяемому куло-новскому взаимодействию, т.е.
E = E,e2-AFM, (25)
с помощью которой как раз и устанавливается эквивалентность выражений (25) и (24). Из приведенного выше видно, что необходимость введения в электродинамику формального представления о "магнитном поле" обусловлена всего лишь ошибочными и явно нефизическими представлениями как о реальном пространстве и скорости распространения электрических возмущений в нем, так и о самих электрических полях покоящихся и движущихся зарядов. Конечно, сторонники укоренившихся представлений в электродинамике могут здесь возразить, что в современной электродинамике, мол, учитываются как конечность скорости распространения света, так и запаздывающие потенциалы. При этом авторитетно могут сослаться на многочисленные учебные пособия. Однако поразительная противоречивость современной электродинамики как раз и заключается в том, что при определении электрического поля E движущегося заряда, как такового, вне связи его с другими полями и зарядами в общем случае могут учитываться и конечность скорости распространения света и запаздывающие потенциалы. Между тем как при рассмотрении взаимодействия электрического поля E этого же движущегося заряда с другими электрическими полями или зарядами необходимость учета конечности скорости света и запаздывающих потенциалов полагается почему-то излишней и в формулу электрического взаимодействия движущихся зарядов подставляются уже обычные статические кулоновские электрические поля. Именно подобные произвольно вводимые ограничения как раз и обусловливают необходимость введения в формулу взаимодействия дополнительного члена "магнитного" взаимодействия

зарядов. Частично уже отмечалось, что использование формального представления о "магнитном поле" и "магнитном потоке" в современной электродинамике обусловливает появление определенных трудностей и противоречий. Теперь же выясняется, что эти трудности и противоречия были заведомо заложены в ее основе явно нефизическими исходными допущениями о неизменяемости статического электрического поля в состоянии покоя и движения электрического заряда. Однако в действительности отрицательные последствия подобных допущений оказались более значительными, так как в электродинамике Максвелла была "безвозвратно" потеряна возможность установления существования еще одной продольной "магнитной" силы. Можно, например, теперь показать [25, 26], что если учесть опять же тривиальные с физической точки зрения эффекты запаздывания для электрических полей от движущихся уже по одной прямой зарядов ej и е2, то для динамической электрической силы F' взаимодействия между ними вновь будет установлена зависимость (24), между тем как нефизический максвелловский (17) и ограниченный амперовский (18) подходы для этого же случая дают FM = FA==FK, т.е. неизменное кулоновское взаимодействие. Другими словами, в рамках известных в электродинамике представлений, магнитное взаимодействие между двумя движущимися по одной прямой зарядами е| и е2 вообще исключается. Хотя, опять же парадокс, в электродинамике известна интегральная зависимость для магнитных полей взаимодействующих зарядов, из которой непосредственно следует возможность магнитного взаимодействия движущихся по одной прямой электрических зарядов.
Предыдущая << 1 .. 6 7 8 9 10 11 < 12 > 13 14 15 16 17 18 .. 54 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed