Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Мухин К.Н. -> "Экспериментальная ядерная физика" -> 105

Экспериментальная ядерная физика - Мухин К.Н.

Мухин К.Н. Экспериментальная ядерная физика: Учеб. для вузов — М.: Энергоатом-издат, 1993. — 408 c.
ISBN 5-283-04076-3
Скачать (прямая ссылка): muhin-2.djvu
Предыдущая << 1 .. 99 100 101 102 103 104 < 105 > 106 107 108 109 110 111 .. 152 >> Следующая


Е-^Л + тГ, Е°^Л + тс°. (116.25)

Но в этом случае «обрамление» барионной линии производится не п>, а К-мезонами (рис. 442, г).

Заметим, что сильная вершина с К-мезоном ничем «не хуже» вершины с тс-мезоном, так как в обоих случаях странность сохраняется (А5=0). И те и другие вершины описывают быстрые (около Ю-23 с) процессы, не влияющие на вероятность распада гиперона. Таким образом, и в этом случае она определяется единственной слабой вершиной сл, совпадающей с вершиной, изображенной на рис. 442, б. Поэтому время жизни Е-гиперона также порядка Ю-10 с.

В заключение приведем диаграммы распада К+-мезона по схеме

К+^п++п++п~ (116.26)

(рис. 442, д) и Q~-гиперона по схеме

П_->Е0 + я~ (116.27)

(рис. 442, ё). Первая из них имеет четыре, а вторая—даже пять сильных вершин. Но как и в предыдущих случаях, время распада определяется единственной слабой вершиной, в которой изменяется странность.

Таким образом, все рассмотренные медленно идущие процессы распада странных частиц характеризуются изменением странности на А5=±1 и временем распада т«10-10— Ю-8 с. В этой связи следует заметить, что распад Е°-гиперона по схеме

Е°-*Л+7, (И6.28)

в которой AS=0, является электромагнитным процессом и должен происходить за время (xj;o)ieopss 10"19 с. Диаграмма этого процесса (рис. 442, ж) имеет две сильные вершины и одну электромагнитную. К настоящему моменту экспериментальная оценка времени жизни Е°-гиперона дает

ЫэкСп=(7,4±0,7)-1(Г2Ос. (116.29)

284

Глава XX. Странные частицы

Анализ углового распределения продуктов распада поляризованных гиперонов показывает, что в этих процессах, так же как при р-распаде ядер и при распаде я-, ц- и к-мезонов, нарушается закон сохранения четности (наблюдается асимметрия вылета продуктов распада относительно направления спина гиперона)*.

в. Странные резонансы

Кроме странных квазистабильных частиц—К-мезонов и гиперонов, распадающихся относительно медленно (т=10-10-н10~8с за исключением Е°-гиперона, имеющего электромагнитный канал распада), существует большая группа нестабильных странных частиц—странных резонансов. Они, так же как .К-мезоны и гипероны, образуют изотопические мультиплеты с определенными значениями странности, но в отличие от них распадаются по каналам сильного взаимодействия с сохранением странности и изотопического спина, т. е. быстро (t=sl0~23 с). Примером странного резонанса мезонного типа является К^892)-резонанс, который подобно К-мезонам встречается^ в виде двух изодублетов К\?92) — К*тг) с 5= + 1 и К7&92) —К\&92) с S—— 1. Квантовые числа К{892)-резонансов Г(/0= 1/2(1"). Схема распада К\в92)-> Кк (А5=0).

В качестве примеров странных резонансов барионного типа приведем ?(1385) с S=-l и Г(/р)= 1 (3/2+), который за ядерное время т» 10 23 с распадается по схеме ?(1385)-+Ля, Ея(Д5=0) и «(1530) с S= -2 и Г(/р) = 1/2(3/2*), быстро распадающийся по схеме Н (1530) —> Ел (AS=0).

5. АНТИГИПЕРОНЫ

Для всех гиперонов обнаружены античастицы, которые обозначаются той же_ буквой, но с тильдой наверху, например Л —Л, Е+— ?~, Q~ — fi+ и т. п. В соответствии с СРТ-теоремой антигипероны имеют массу, спин и время жизни, одинаковые с соответствующими гиперонами. Заряды антигиперонов (электрический, барионный, странный и др.) противоположны зарядам гиперонов, а схемы распадов—зарядово сопряжены (например, А-*р + п~, а Л-+/?+я + и т.п.).

Подобно гиперонам антигипероны образуют изотопические мультиплеты с теми же значениями изоспина, что и у соот-

* При рождении гиперонов они обычно поляризуются перпендикулярно плоскости рождения. Поэтому в эксперименте наблюдается асимметрия продуктов распада гиперона относительно нормали к плоскости его рождения.

§ 116. Систематика К-мезонов и гиперонов

285

ветствующих гиперонов: Тд = Тл = Тй = Тп = 0, Тг=Т2=1/2, Tf = Tj;=l. Проекции изоспинов антигиперонов Т? удовлетворяют тем же соотношениям (116.10), что и в случае гиперонов. Так, например, для анти-Е-гиперонов, которые имеют В- — 1, S=+2 и __z = + 1 и 0, значения Гс равны +1/2 (для Е+) и -1/2 (для Е°).

Поскольку антигипероны имеют полуцелый спин, т. е. относятся к фермионам, их внутренняя четность противоположна внутренней четности гиперонов:

/»X = /»? = Pg = /»fl=-l. (116.30)

Реакции образования антигиперонов аналогичны реакциям образования антинуклонов:

N+N->A + A + N+N, Гмии = 7,1 ГэВ. (116.31)

Порог реакции образования антигиперонов существенно снижается при использовании в качестве первичных частиц антипротонов:

Р+Р-+ Л + Л, ГМ1Ш = 0,775 ГэВ (116.32)

и особенно сильно—при использовании встречных (р—р)-пучков:

(/5+р)встр^Л + Л, T,= Tp = mA-mp = 0,m ГэВ. (116.33)

Первый случай образования антиламбда-гиперона Л был зарегистрирован в фотографической эмульсии при облучении $е тс~-мезонами с энергией 4,85 ГэВ. Наблюдался распад Л-частицы по схеме

Л^/5+тс+ (116.34)

с образованием тс+-мезона и антипротона, который, пройдя путь около 3 см, дал звезду аннигиляции (рис. 443, а). Рождение Л-гиперона происходит в реакции
Предыдущая << 1 .. 99 100 101 102 103 104 < 105 > 106 107 108 109 110 111 .. 152 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed