Теория атомных столкновений - Мотт Н.
Скачать (прямая ссылка):
изотопа; из приведенной таблицы следует, однако, что для более легких
ядер расстояние между уровнями увеличивается. Кобальт и марганец не
обнаруживают резонансных уровней при энергиях ниже 100 эв\ аналогичные
результаты были получены в более ранних исследованиях также для меди и
мышьяка. Этого и следовало ожидать, поскольку более легкие ядра обладают
меньшим числом степеней свободы (см. п. 1).
Радиационная ширина уровня для большинства ядер остается близкой к 0,1
эв. Согласно теории, истинная нейтронная ширина уровня доляша быть
примерно пропорциональна Er2 для соседних (с ядром кадмия) ядер.
Воспользовавшись для определения постоянных данными, полученными для
кадмия, находим
Гп = 1,4 Er2 • 10_3 эв, (13.24)
где Er измерено в электрон-вольтах.
Экспериментальные данные, полученные для соседних с кадмием элементов,
недостаточно точны, и анализ их не настолько •однозначен, чтобы можно
было говорить о всеобщей применимости этого соотношения. Тем не менее оно
все же не находится в противоречии с опытными данными. Это следует
например, из пятого столбца табл. 23, в котором значения Г", вычисленные
по формуле (13.24) (взяты в круглые скобки), •сопоставлены с
экспериментальными значениями этой величины. Данные, полученные для
иридия, свидетельствуют о том, что
') Последующие результаты см. 137].
Таблица 23
Эле- Резонансные энергии Максимальное значение сечения!)
Радиационная ширина Ширина УРОВНЯ!), отвечающая а В в "а М О в-ч
Предельное значение сечения при малых скоростях 9с Е. _|_gs
оз Примечание
мент Er (в эв) дмакс. (В 10-24 см2) уровня!) Гг (в ее) испусканию
нейтрона Гп (в 10-з эв) о S Q, й> в 4 5 Л 5 я (r).в RP. 9в[в 10-24
(вольт)1/* СЛ12] 9s (в 10-24 СЛ"2) tn ь* а с. & н в ч
Мп 300 2,24 2,3 32 Резонансное сечение,
обусловленное в основном упругим рассеянием [44, 45]
Со Zr Rb Ag 115 1,1; 2,3; 7,6 1,28 5,1; 16; 45 4 000 0,16 0,43 0,04
6.4 0,74 9.05 6.7 6.8 6,6 40 39 47 32, 38 То же [46]
Cd 0,178 7 250 0,11 0,60 0,013 30-33 Резонанс обусловлен
Cd113 [34] (содержание 12,3%); спин, равный 1/2, и J=1 принадлежат уровню
комплекса
In 1,44; 3,8; 8,6 26000 0,09 1,8 (1,7) 0,036 39
Резонанс приписывается In115 (содержание 95,5%)
Sb I 5,8; 15; 21 20,6; 32; 42 [80] [0,45] [0,4] (6,3) 0,126 0,64
1,12 4,2 3,8 32 40 Цифры в квадратных скобках являются весьма
приближенными [43]
Sm 0,096; 10; 33 15 500 0,074 0,34(0,43) 0,008 42
Ей -0,011; 0,465; 3,3; 9,2; 22 -,5 670 -.0,20 -,0,54(0,95)
0,0172 42
Gd 0,031 44 000 0,095 0,42(0,25) 42
Dy -1,01 0,10
Та 4,1; 10; 13; 22; 37 3,0 7,2 39
W 4,0; 7,4; 18,0 2,72 5,7 39
Os 6,5; 8,8; 20; 28; 42 2,7 15 40
Ir 0,63; 1,35; 6,0 [530] [605] [0,25] [0,36] [0,11] [0,25] 0,004
64 14 40,32
Pt 11,5: 18,2 1,0 12 39
Au 4,8 39
Hg -2,0 41
T1 0,6 9,7 40
Резонанс обусловлен Sm148 [41] (содержание 17%)
Резонанс приписывается любому ив двухи80топов (содержание 50%)
Резонанс обусловлен Gd157 [41] (содержание 17%)
Первый резонанс приписывается Ir1(r)1 (содержание 38%), второй-Ir1(r)3
(содержание 62%)
1) Для напнизшего положительного резонансного уровня.
368
ГЛ. XIII. ЯДЕРНЫЕ СТОЛКНОВЕНИЯ
постоянная в формуле (13.24) уменьшается в случае более тяжелых ядер, как
этого и следовало ожидать [см. формулу (8.31)].
С другой стороны, нейтронная ширина уровня должна быть значительно больше
в случае более легких элементов, отчасти из-за более высокой энергии
резонансных уровней, отчасти в связи с тем, что энергия возбуждения
распределяется при этом между меньшим числом степеней свободы. Это
увеличивает вероятность того, что да отдельную частицу комплекса придется
достаточно большая энергия, в результате чего она сможет покинуть
комплекс. Это заключение подтверждается экспериментальными данными,
согласно которым в случае кобальта [45,46] и марганца [48] резонанс
связан главным образом с упругим рассеянием, а не с радиационным
захватом.
Согласно "одночленной" формуле, сечение захвата в предельном случае малых
скоростей, qcE~1/з, определяется выражением вида
qc= h* (i ± V -гГ"- (13.25)
2e +1 / ?2+_1_Г2 ' '
Поскольку здесь не учтены более далекие уровни, эта формула не всегда
справедлива. Можно, однако, ожидать, что величина qc будет меняться
неправильным образом при переходе от элемента к элементу, что
и имеет место на самом деле. С другой
стороны, qs определяется существенным образом также и потенциальным
рассеянием, которое пропорционально эффективному геометрическому сечению
ядра и должно меняться, как А2!*, где Л -массовое число. Поэтому qs
должно изменяться значительно более плавно, нежели qc, при переходе от
элемента к элементу и возрастать по мере увеличения массового числа. -Это
заключение находится в согласии с опытными данными.
• Таким образом, на основании известных опытных данных можно принять
следующие средние значения различных постоянных, связанных с медленными
нейтронами, т. е. с составными ядрами, обладающими энергией возбуждения
